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波长不敏感和无损50:50定向耦合器
定向耦合器（DCS）在具有多功能应用（例如电源拆分，调制和波长施用）多路复用等多功能应用中起关键作用。然而，由于分散而引起的固有波长依赖性对使用DC构成了带宽的限制。尤其是50:50 DC仅在一个波长下实现此比率。这种意外的耦合变化显着降低了许多硅光子应用的性能。在寻求实现宽带50:50 DC时，已经探索了各种计划。值得注意的是，已经提出了基于模式进化的绝热DC，其中输入波导中的光在DC中的均匀或奇数模式在50:50分裂[1]中均具有均匀或奇数。绝热DC是固有的较长设备，可能会超过300 µm，并且经常表现出高度损失。另一种设计策略采用了非对称DC，利用不同宽度的波导来降低波长依赖性。尽管具有潜力，但这些设计对线宽变化高度敏感，并且制造不耐症[2]。实现宽带功能和制造公差在硅光子学中构成了重大挑战，这主要是由于纳米级维度和高指数对比度[3]。最近，弯曲的DC（不对称DC的子集）已成为可行的解决方案[4]。他们提供宽带耦合，这是一个相对紧凑的足迹，同时保持较高的制造耐受性。通过弯曲波导的不对称引入消除了对不同波导宽度的需求，因此解决了在具有不对称波导宽度的DC中观察到的制造灵敏度。由于不对称性，不再是不可能的，与在对称的直接直流中耦合相反，这会导致非单调耦合与波长，并且可以设计为实现最大值
Kirigami启发的用于应变不敏感操作的气体传感器
物联网（IoT）的可穿戴电子设备促使人们兴趣优化可拉伸基板，电极和传感材料。具体来说，可穿戴气体传感器对于对危险化学物质的实时监测很有价值。对于可穿戴气体传感器，需要在机械变形下进行稳定的操作。在这里，我们介绍了用二氧化钛（TIO 2）功能化的碳纳米管（CNT）装饰的菌株不敏感的基里加米结构的气体传感器，以NO 2传感。使用Kirigami形的底物用于确保我的稳定性在拉伸时。开发的设备在80％的应变下仅显示1.3％的基本电阻变化。此外，分析了各种应变水平的电热性能的影响，以帮助对该设备的性能的明确说明。与裸露的CNT传感器相比，CNT-TIO 2复合诱导的P-N杂音变化，将测量灵敏度提高了约250％。此外，由于在紫外线暴露下TIO 2的光催化作用增强，传感器的脱附速率更快10倍。值得注意的是，Kirigami结构的气体传感器即使在80％以下的应变以下也保持稳定且重复的传感操作，这足以用于各种可穿戴应用。
使用平面光波电路芯片
抽象自动化量子密钥分布（QKD）系统对于准确评估窃听信息至关重要。，我们使用基于平面光波电路（PLC）的混合不对称法拉第 - 米切尔森干涉仪（AFMI）开发并验证QKD的极敏感性的时间键解码器芯片。与现有的基于芯片的QKD作品相比，该方案可以内在补偿量子信号的极化扰动，从而在任意温度下工作。我们以1.25 GHz的时钟速率在实验桶QKD系统中实验验证芯片，并在50 kmfer通道上以优化的分析模型在50 kmfer通道上获得1.34 Mbps的平均安全密钥速率（SKR）。带有随机极化干扰的量子位误差和SKR的稳定变化表明，基于PLC的AFMI可用于开发自稳定QKD系统。
使用 Brainsense 的脑控机器人 - ijrpr
基于稳态视觉诱发电位 (SSVEP) 的大脑计算机互连的发展，使用户能够控制遥控汽车。为了获得具有最高振幅的 SSVEP 信号，为了获得开发的 BCI 的最佳性能，估计了面积、频率和形状的视觉技术沉淀条件。使用改进的 SSVEP BCI 组装并授权了一辆按钮驱动的汽车，展示了其适当的功能 [1]。这项工作旨在寻找和测量一种用于在连续 BCI 应用中确定错误的新方法。新技术不是基于单次试验对错误进行分类，而是支持多事件 (ME) 分析以扩大错误检测的准确性。方法：在支持运动心理意象 (MI) 的 BCI 驱动的汽车游戏中，每当受试者与硬币和/或障碍物相撞时，就会触发不同的事件。硬币算作正确事件，而障碍物则算作错误 [2]。这倾向于提供两种混合BCI，一种结合运动心理意象（MI）和P300，另一种结合P300和稳定状态视觉电位差（SSVEP），以及它们的应用。BCI研究的一个重要问题是多维控制。潜在的应用包括BCI控制的移动、记录和信息处理、应用程序、椅子和神经假体。基于EEG的多方面控制的挑战是从不断变化的EEG数据中获得多个自由控制波[3]。许多类型的医疗服务被建立以减少儿童注意力缺陷障碍（ADD）的数量。一些可用的治疗方法不适合儿童，因为使用药物并且需要他们冥想。使用基于神经的体育游戏对ADD儿童进行心理特征训练尚未见报道[4]。独特的问题限制了BCI模型在脑电图（EEG）记录期间不可避免的生理伪影发生率的实际效力。然而，由于处理过程漫长而复杂，伪影的结果在灵敏的 BCI 系统中基本上被忽略。伪影的影响以及在灵敏的 BCI 中减少这些影响的能力。由于幅度增加和重复存在，眼科和肌肉伪影被认为是可能的 [5]。
量子限制相位不敏感的最佳增益感应......
相位不敏感光放大器均匀放大输入场的每个正交部分，具有基础和技术重要性。我们发现使用多模探针估计量子限制相位不敏感放大器增益的精度存在量子极限，该多模探针也可能与辅助系统纠缠。与损耗参数的感测形成鲜明对比的是，探针的平均光子数 N 和输入模式数 M 被发现是等效且可互换的最佳增益感测资源。所有纯态探针在放大器输入模式上的简化状态在多模数基础上对角化，在相同的增益独立测量下被证明是量子最优的。我们将使用经典探针可实现的最佳精度与基于显式光子计数的估计器对量子探针的性能进行了比较，并表明即使对于单光子探针和低效光电检测也存在优势。还推导出了两个产品放大器通道之间能量受限 Bures 距离的闭式表达式。
面向高精度偏振不敏感二维传感器的石墨烯超表面连续体中准束缚态引起的等离子体杂化
1 天津市成像与传感微电子技术重点实验室，天津大学微电子学院，天津 300072 2 天津大学电气与信息工程学院，天津 300072 3 东南大学信息科学与工程学院，毫米波国家重点实验室，南京 210096 4 西安电子科技大学电子工程学院，高速电路设计与电磁兼容教育部重点实验室，西安 710071 5 华为技术有限公司，上海 518129 6 伦敦大学学院电子与电气工程系，伦敦 WC1E7JE，英国 7 浙江大学信息与电子工程学院，浙江省微纳电子器件与智能系统重点实验室，杭州 310027
同时对量子比特和运动退相干不敏感的无激光捕获离子纠缠门
囚禁离子具有较长的相干时间、固有的均匀性和较高的门保真度，是量子模拟和通用量子计算的一个有前途的平台[1-8]。实现高保真度多量子比特纠缠门的最常用方法依赖于将内部量子比特“自旋”态与集体运动自由度耦合[1,2,9]。几何相位门——通过运动相空间中封闭的、自旋相关的轨迹产生纠缠——被广泛使用，因为它们对离子温度（在 Lamb-Dicke 极限下）具有一级不敏感性[10-12]。几何相位门利用激光束产生所需的自旋运动耦合，已被用于产生保真度为 ∼ 0 的贝尔态。 999 [7,8]，主要误差来自非共振光子散射[13]。其他无激光方案利用静态[14-19]、近量子比特频率[20-25]或近运动频率[20,26-28]磁场梯度引起自旋运动耦合。虽然无激光方案消除了光子散射误差，并且不需要稳定的高功率激光器，但由于其门持续时间通常较长，因此更容易受到其他噪声源的影响。由于场幅度波动导致的量子比特频率偏移或错误校准是使用微波场梯度实现的无激光门的主要误差源[19,21]。最近的研究表明，通过精心的陷阱设计可以被动地减少其中一些偏移[24]。也可以通过添加控制场来执行动态解耦，从而主动减少它们[18,29-32]；迄今为止，最好的