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量子处理器上的长寿命拓扑时间晶体序
物质的拓扑有序相逃避了朗道的对称破缺理论，其特点是各种有趣的特性，如长程纠缠和对局部扰动的内在稳健性。将它们扩展到周期性驱动系统会产生在热平衡中被禁止的奇异新现象。在这里，我们报告了对这种现象的迹象的观察——预热拓扑有序时间晶体——其中可编程超导量子位排列在方格上。通过用表面码哈密顿量周期性地驱动超导量子位，我们观察到离散时间平移对称破缺动力学，这种动力学仅表现在非局部逻辑算子的亚谐波时间响应中。我们进一步通过测量非零拓扑纠缠熵并研究其后续动力学，将观察到的动力学与底层拓扑序联系起来。我们的研究结果证明了使用嘈杂的中尺度量子处理器探索物质的奇异拓扑有序非平衡相的潜力。
在极端智障方面的量子临界点附近的超导率
我们在量子临界时研究费米，并以表格V（ωL）=（g / |ωl|）γ的极度智障相互作用，其中ωL是传递的Matsubara频率。该系统在临界温度t = t c上经历正常的per骨相位。如Eliashberg理论中，顺序参数是频率依赖性间隙函数（ωN）。通常，对γ≫1的相互作用极为阻碍，除非在低温下γ> 3具有足够的能力。我们评估了正常状态特异性热t c，在t c附近的特定热量（ωN）中的跳跃和兰道自由能。我们的答案在极限γ→∞中渐近地精确。在低温下，我们证明了自由能的全局最小值是非排定的，并确定顺序参数，自由能和特定的热量。这些答案对于T→0和γ> 3。我们还发现并研究了γ模型的不稳定性：T→0和T c上方的负特异性热量。
![arxiv：2403.00856v2 [cond-mat.mes-hall] 1924年3月19日](/simg/9\956b14746a255df7983195dabaf3d8ac7bc834d0.webp)
arxiv：2403.00856v2 [cond-mat.mes-hall] 1924年3月19日
Moiré材料的兴起导致了小型或消失的磁场中整数和FCI的实验实现。同时，确定了一组最小条件，足以保证在平坦带中的阿贝尔分数状态，即“理想”或“可涡流”量子几何形状。这种可涡流带与LLL共享基本特征，同时不需要对诸如Flat Berry曲率等更微调的方面。自然而重要的概括是询问是否可以扩展此类条件以捕获较高的Landau水平的量子几何形状，尤其是第一个（1LL），在ν= 1/2 = 1/2、2/5处的非亚伯利亚状态已知具有竞争力。如果我们能够确定Chern频段中1LL的基本结构，那么在零磁场上实现这些状态的可能性也可能成为现实。在这项工作中，我们介绍了1LL量子几何形状的精确定义，以及一个功绩的图形，该数字可以测量给定频段接近1LL的程度。周期性紧张的伯纳尔石墨烯也显示出即使在零磁场中也实现了这样的1LL结构。
NU = 0量子厅Ferromagnet中消失的散装热流量。
1巴黎 - 萨克莱大学，CEA，CNRS，规格，91191 GIF-SUR-YVETTE CEDEX，法国2冰3，法国91400 Orsay，法国3号Paris-saclays 3UniversitéParis-Saclay，CNR，CNRS，CNRS，De Nanosciences Center De Nanosciences et de nanotechnologies（C2N）在高垂直磁场和低温下，石墨烯在电荷中立点处形成绝缘状态。该状态被称为NU = 0，是由于电子相互作用之间的相互作用以及由N = 0 Landau级别形成的平坦带中的四倍自旋和山谷变性。确定NU = 0的基态，包括其自旋和山谷极化，在近二十年中一直是一种理论和实验性的事业。在这里，我们提出了探测单层石墨烯在nu = 0的大量热传输特性的实验，该特性直接探测其基态和集体激发。，我们观察到与预期基态相矛盾的散装热传输，即使在非常低的温度下，也被预测具有有限的导热电导。我们的结果强调了需要进一步研究NU = 0的性质。Delagrange等人在自然物理学上进行审查
了解驱动胶体纳米粒子在表面模板导向自组装的相互作用
摘要：利用自组装技术控制胶体纳米粒子沉积是一种很有前途的技术，例如，可用于制造微型电子产品，它弥补了自上而下和自下而上方法之间的差距。然而，选择目标表面的材料和几何形状以获得最佳沉积结果是一项重大挑战。在这里，我们描述了一个基于 Derjaguin-Landau-Verwey-Overbeek 理论的预测框架，该框架可以合理设计胶体纳米粒子沉积装置。该框架针对一个模型系统进行了演示，该系统由柠檬酸三钠稳定的金纳米粒子组成，这些金纳米粒子被导向硅基板上预制的 100 纳米以下特征。结合理论分析，给出了模型系统的实验结果，以评估其可靠性。结果表明，三维镍涂层结构非常适合吸引金纳米粒子，并且基于所提出的框架对特征几何形状的优化可以系统地提高成功沉积的粒子数量。 ■ 引言 纳米粒子（NPs）和簇的引导组装 1
![arxiv：2401.05880v1 [cond-mat.str-el] 2024年1月11日](/simg/a\ac70e680563c8458f68d5f4d80aa541be5905fef.webp)
arxiv：2401.05880v1 [cond-mat.str-el] 2024年1月11日
我们在传播中使用动量依赖性电子损耗光谱来研究“奇怪”层金属SR 2 RUO 4中的共同电荷激发。我们覆盖面板内部和平面外振荡之间的完整范围。电子孔启发的经典范围，导致降水阻尼，我们使用良好的等离子。由于相邻层的同相（相外）电荷振荡而引起的光学（声学）等离子体表现出二次（线性）分散体。使用模型将电荷的库仑相互作用在安装系统中的库仑相互作用，可以在含义的随机相位近似中描述等离子体激发的完整范围，而无需考虑到相关效应。没有由全图理论预测的过度阻尼等离子体的迹象。这表明长波长电荷激发不受局部相关效应的影响，例如现场库仑相互作用和Hund的交换相互作用。
CORY 的网络沙发经典音乐会
Jose Luis Fernandez、Emmanuel Tchividjian、Rachel Bortnick、Merav Barak、Raphael Cohen-Almagor。Yehoram Gaon 也启发了我对音乐的热爱，并贡献了他的见解。我深深感谢 Baron Edmond de Rothschild、Yoav Itzhak、Aharon Benzeev、Aaron Ciechanover、Mario Diament、Shosha Goren、Nahum 和 Carmela Biger、Ido Landau、Dalia 和 David Golan、Ruthy Mayblum、Jean-Pierre Lorrain、Aldo利维、弗朗西斯美发师、罗莎莉娅·科恩、舒琪施瓦茨、阿维·巴山、维拉和乌兹·沙汉姆、阿尔贝托和塔利·加芬克尔、佐菲和奥里·列夫、达莉亚和阿维·迪纳曼、奥拉·塞特、阿米和耶胡迪特·奥菲克、纳夫塔利和罗尼特·弗里德、伊拉娜·盖尔弗、奥拉·福尼亚、鲍勃·科洛德尼、乌迪和奥弗拉贝纳里、伊里特·莱维特、罗伯特·费里斯、纳马·维洛兹尼等
用于量子电阻计量的分子掺杂外延石墨烯玻璃封装
摘要 较大的朗道能级间距源于石墨烯中准粒子的线性能量动量色散，这使得在较小的电荷载流子密度下可以有效实现量子霍尔效应。然而，在碳化硅 (SiC) 上具有发展前景的可扩展外延石墨烯需要分子掺杂，而分子掺杂在环境条件下通常是不稳定的，以补偿来自 SiC 衬底的电子转移。在这里，我们采用了有机电子器件中常见的经典玻璃封装，以使分子掺杂的外延石墨烯对空气中的水和氧分子钝化。我们已经研究了玻璃封装设备中霍尔量子化的稳定性近 1 年。经过近一年的多次热循环，霍尔量子化保持在阈值磁场之上，小于 3.5 n Ω Ω − 1 的测量不确定度，而普通未封装的器件在空气中放置 1 个月后明显显示出与标称量子化霍尔电阻的相对偏差大于 0.05%。
用于量子电阻计量的分子掺杂外延石墨烯玻璃封装
摘要 较大的朗道能级间距源于石墨烯中准粒子的线性能量动量色散，它允许在较小的载流子密度下有效实现量子霍尔效应。然而，在碳化硅 (SiC) 上要实现有前景的可扩展外延石墨烯，需要分子掺杂来补偿来自 SiC 基底的电子转移，而分子掺杂在环境条件下通常不稳定。在这里，我们采用有机电子器件中常见的经典玻璃封装来钝化分子掺杂外延石墨烯以抵抗空气中的水和氧分子。我们研究了玻璃封装设备中霍尔量子化的稳定性，为期近 1 年。在近 1 年的多次热循环中，霍尔量子化保持在阈值磁场之上，在 2 n ΩΩ − 1 以内，小于 3.5 n ΩΩ − 1 的测量不确定度，而普通的未封装设备在空气中放置 1 个月后明显显示出与标称量化霍尔电阻的相对偏差大于 0.05%。
用于量子电阻计量的分子掺杂外延石墨烯玻璃封装
摘要 较大的朗道能级间距源于石墨烯中准粒子的线性能量动量色散，它允许在较小的载流子密度下有效实现量子霍尔效应。然而，在碳化硅 (SiC) 上要实现有前景的可扩展外延石墨烯，需要分子掺杂来补偿来自 SiC 基底的电子转移，而分子掺杂在环境条件下通常不稳定。在这里，我们采用有机电子器件中常见的经典玻璃封装来钝化分子掺杂外延石墨烯以抵抗空气中的水和氧分子。我们研究了玻璃封装设备中霍尔量子化的稳定性，为期近 1 年。在近 1 年的多次热循环中，霍尔量子化保持在阈值磁场之上，在 2 n ΩΩ − 1 以内，小于 3.5 n ΩΩ − 1 的测量不确定度，而普通的未封装设备在空气中放置 1 个月后明显显示出与标称量化霍尔电阻的相对偏差大于 0.05%。