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利用 sqrqcq 策略的数学学习包
标题 i 个人简介 ii 原创证书 iv 批准表 v 献词 vi 致谢 vii 目录 ix 表格列表 xi 图 xii 附录列表 xiii 摘要 xiv 第一章 简介 1 研究背景 3 目标 4 假设 5 研究意义 6 范围和局限性 7 术语定义 8 第二章 文献综述 11 概念框架 48 研究范式 50 第三章 方法论 52 研究地点 52 受访者 52 研究设计 53 研究工具 54 数据收集程序 58 统计处理 59 第四章 结果与讨论 64 第五章 总结、发现、结论和建议 82 总结 82 发现 83
![arXiv:2203.11846v2 [gr-qc] 2022 年 3 月 23 日](/simg/3/33237c1efc87d349075d0cb5ec00030b4d72744d.webp)
arXiv:2203.11846v2 [gr-qc] 2022 年 3 月 23 日
近年来，在基础概念提案 [1–3] 的基础上，许多作者讨论了进行实验室规模实验以探究引力量子性质的关键问题的想法 [4]。这些实验旨在检验微扰量子化广义相对论（被视为有效的量子场论 [5–8]）是否正确描述了低能下的自然。已经提出了许多替代方案。其中包括涉及量子力学引力崩溃的模型 [9, 10]、混合经典-量子模型 [11–13]、引力作为一种新兴力量的模型 1 [15, 16]，以及关于红外全息效应的想法 [17, 18]。在未来十年内可能实现的实验可以对这些模型做出决定性的陈述。在这份 Snowmass 白皮书中，我们简要概述了这个新兴的研究计划。我们对理论问题和实验实现提供了非详尽的展望，重点关注未来十年的主要未决问题和研究机会。我们特别强调需要详细的、理论一致的红外重力模型，该模型不同于标准引力子有效场理论。
Mqc-mb：自由空间光信道中使用多光束概念的多光子量子通信
Khodr, M. 使用三级多光子协议在 1550nm、1310nm 和 850nm 处实现的最大距离评估《CYBER 2017：第二届网络技术和网络系统评估国际会议论文集》，第 32-34 页。西班牙巴塞罗那，2017 年 11 月 12-16 日
![arxiv：2010.10281V1 [GR-QC] 2020年10月20日](/simg/b/b62150d28028a5ffb24129a20a3fa141f8cdf141.webp)
arxiv：2010.10281V1 [GR-QC] 2020年10月20日
其中d i = 〜ε i e i，b i =〜µ i h i。用β= v z /c，有效的介电常数和渗透率< /div>
自然力 – 基本相互作用（第三部分） - qcd
“量子色动力学”（QCD）是夸克和胶子之间强相互作用的理论；它的建模类似于 QED；夸克和胶子的动力学由 QCD 拉格朗日量控制，并通过费曼图可视化；一个基本图表是：
![arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日](/simg/7/7770281558b645fea05b99b14d9e39eba3b25de5.webp)
arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日
无论坍缩物体的质量、电荷和角动量是多少，坍缩的最终状态仅由物体的质量、电荷和角动量来表征。由于黑洞会向渐近观察者隐藏经典信息，所以这仍然是可以接受的。然而，它在半经典背景下的影响却令人担忧，并引起了所谓的信息丢失悖论。[4] 首次研究了经典黑洞背景中量子场的散射。结果表明，在 I − 处制备的初始真空状态将在黑洞几何中演化为未来零无穷大 I + 处的热状态。因此，存在非幺正演化和信息丢失。我们可以在坍缩过程的背景下想象这一点，该过程提供经典背景和在 I − 处在真空中制备的量子态。 I + 处的外态是热态，这假设意味着黑洞正在发射热辐射，这会导致其质量、角动量等减少，并最终导致其完全蒸发。因此，作为坍缩和随后蒸发的最终状态，人们在 I + 处发现黑洞奇点和热辐射。有关坍缩物质的信息丢失了。无毛发猜想在这里的作用是，热态仅由稳态黑洞的非平凡毛发来表征。因此，一种可能的解决办法可能是如 [ 5 ] 中所建议的，黑洞上存在更多的毛发。众所周知，黑洞的质量、角动量和电荷是与规范对称性相关的守恒电荷，当存在边界时，规范对称性就会变成真正的对称性。因此，人们可以通过搜索大于度量等距群的对称性群来寻找毛发。零无穷处渐近平坦时空的例子 [ 6 – 8 ]、渐近局部反德西特时空的例子 [ 9 ]，以及对近“视界”对称性的探索 [ 10 – 12 ] 告诉我们，情况确实如此。[ 5 ] 中的提议完全源于零无穷处渐近平坦时空的经验，探索了黑洞视界的对称性。对于 I + ( I − )，对称群（定义为保持度量上的衰减条件的微分同胚）变为无限维，即所谓的 BMS + ( BMS − )，它是超平移的无限维阿贝尔群与 Lorentz 群（或其推广，即 Witt 代数的两个副本 [ 13 ] 或球面上的光滑微分同胚代数 [ 14 , 15 ]）的半直积。尽管黑洞视界与 I + 或 I − 相似，但由于零生成器的非亲和性，尤其是在非极值情况下，该群可能无法实现为对称性。然而，超平移的李群理想却是保持基本视界结构的对称性。超平移黑洞可能有两种含义。它可能是近视界超平移 [ 5 ]，也可能是作用于全局黑洞解的 I + 和 I − 处的渐近超平移 [ 16 , 17 ]。这两个概念是否是同一个概念还远未可知，正是因为近视界超平移生成器在本体中的扩展可能与 I − 处的超平移生成器不匹配。在这里，我们将
![arXiv:2001.08485v1 [gr-qc] 2020 年 1 月 23 日](/simg/d/dfa969828771428e4b7b51ceed6b981bf202d2cf.webp)
arXiv:2001.08485v1 [gr-qc] 2020 年 1 月 23 日
摘要。准局部能量问题已得到广泛研究，主要在四维空间中。本文我们报告了关于时空维度 n ≥ 4 中准局部能量的结果。在适当的假设下将三种不同的准局部能量定义推广到更高维度后，我们评估了它们沿光锥切口向光锥顶点收缩的小球极限。真空中的结果可以方便地用 Weyl 张量的电磁分解来表示。我们发现，物质存在时的极限会产生预期的应力张量，但真空极限通常与维度 n > 4 中的 Bel-Robinson 超能量 Q 不成比例。结果定义了 Bel-Robinson 超能量在更高维度中表征引力能量的作用，尽管它具有独特的概括性。令人惊讶的是，霍金能量和 Brown-York 能量在所有维度上的小球极限上完全一致。然而，“新”真空极限 Q 不能解释为引力能量，因为它不为正。此外，我们还给出了高维 Kijowski-Epp-Liu-Yau 型能量的小球极限，并且我们再次看到 Q 代替了 Q 。我们的工作扩展了早期对小球极限的研究 [ 1 , 2 , 3 , 4 ]，也补充了 [ 5 ]。