XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search Systemsuperconductors
时间晶体拓扑超导体
引言。周期性驱动的量子系统规避了平衡态下施加的某些限制。例如，参考文献 [1,2] 中设想的自发破坏时间平移对称性的“时间晶体”不能在平衡态 [3] 下出现，但可以在周期性驱动下出现。在周期性驱动的时间晶体中，任何物理（即非猫）状态都以驱动频率的次谐波演化 [4 – 6] 。规范实现由无序的伊辛自旋组成，它们在每个驱动周期后集体翻转，因此需要两个周期才能恢复其初始状态。实验已经在驱动冷原子 [7,8] 和固态自旋系统 [9 – 11] 中检测到时间晶体性的迹象。作为第二个密切相关的例子，考虑一个一维 (1D) 自由费米子拓扑超导体，它具有马约拉纳端模式 [12]，每个模式都由厄米算符 γ 描述。如果 γ 增加能量 E 则 γ † 增加 − E 而埃尔米特性要求它们是等价的。在平衡状态下唯一的解是 E = 0——对应于经过深入研究的马约拉纳零模式。以频率 Ω 周期性驱动还允许携带 E = Ω = 2 的“弗洛凯马约拉纳模式”，因为此时能量仅对模 Ω 守恒[13]。弗洛凯马约拉纳模式被认为比平衡系统促进了更高效的量子信息处理[14-16]。此外，它们编码了一种时间平移对称性破缺的拓扑味道，因为弗洛凯马约拉纳算子在每个驱动周期改变符号，因此也需要两个周期来恢复其初始形式。我们通过探索将库珀对电子耦合到双周期时间晶体伊辛自旋后产生的周期性驱动的一维拓扑超导体来合并上述现象。这种“时间晶体拓扑超导体”交织了体时间平移
超导体中超电流的起源...
在颗粒和准颗粒的现象学水平上，超导体（伦敦，金兹伯格 - 兰道，bcs和其他理论）中的超潮流产生机制有不同的方法。在基本场上理论层面上，我们将超流动性的本质归因于包含电磁场的计量量的物理学。在经典的力学和电动力学中，该规格电位是一个主要实体，因为它没有由其他数量定义。但是，在量子力学的框架中，我们可以定义由复杂标量场定义的量子规势。量子规势可以被视为电磁场基底态的局部拓扑非平凡的激发，其特征在于指数等于磁通量的整数数量。从普通和量子计势中产生了量规不变的有效向量电势，可以像电场和磁场一样观察到。这导致了Maxwell方程的修改：尺寸长度的常数和电磁相互作用的定位。所有这些情况都赋予了识别Supercurrent的有效向量潜力的方法。我们还考虑了电磁场的新形式与Dirac Spinor场此处介绍的物质的相互作用。这种带电的费米 - 摩擦形式的特征是两个参数。从现象观点的角度来看，这些参数源自电子电荷和质量，但总的来说，它们应由系统本身定义。当然，电磁相互作用在扩展电动力学中的定位是保守的。仅当电磁场仅由带有磁通量的Quange势势呈现电磁场时。电磁相互作用的定位可以视为量子物理效应和超导性的主要物理原因。我们相信，这将有助于阐明基础野外理论方法框架中所谓的高温超导性。在任何情况下，对电磁场的新形式的实验观察（“超导光”）是第一个需要的步骤。
1在超导体中，有两个关键特征...
II。 相干长度是对超导电子浓度在空间变化的磁场中无法发生巨大变化的距离的度量。 与伦敦方程是局部方程式不同，相干长度是对向量电位a（r）必须平均以获得J s（r）的范围的量度。 由于状态的空间变化需要额外的动能，因此有必要限制J S（R）的空间变化，以使额外的能量小于超导状态的能量差距。 比较平面波和调制波，获得相干长度的近似表达。II。相干长度是对超导电子浓度在空间变化的磁场中无法发生巨大变化的距离的度量。与伦敦方程是局部方程式不同，相干长度是对向量电位a（r）必须平均以获得J s（r）的范围的量度。由于状态的空间变化需要额外的动能，因此有必要限制J S（R）的空间变化，以使额外的能量小于超导状态的能量差距。比较平面波和调制波，获得相干长度的近似表达。
高温超导体及其大规模应用-1
Tim A. Coombs 1†，Qi Wang 1，A。Shah 1，J.Hu 1，L。Hao 1，I。Patel 1，H。Wei 1，Y。Wu 1，Thomas Coombs 1，4
强耦合超导体的Eliashberg理论
t将间隙δ作为能量的复杂函数。能量依赖性相与相干BCS间隙不同。𝐼𝐼𝐼𝐼[δ（𝐸𝐸）]是由于准粒子的衰减引起的，而真实的声子re [δ（𝐸𝐸）]在𝐸𝐸
分层超导体的Doniach模型
最近，在发现高温超导体后，人们对建模超导体的性质引起了极大的兴趣。在理论上是由微观BCS理论的平均[2]从理论上推导的一种流行的宏观模型[1]，Ginzburg和Landau [3]在其现象学方法中首先引入了接近过渡温度的现象学方法。与时间相关的Ginzburg – Landau（TDGL）模型是由Gor'kov和Eliashberg [4]推导出的，从微观BCS理论中，后来由许多作者研究了该模型。有关超导性的显微镜和宏观理论的更多物理背景，我们指的是最近的调查文章[5，6]及其参考文献。超导层分层化合物是材料，其中过渡金属二核苷的金属单层固有地堆叠（固有层化合物），或者在上述金属层之间将有机分子插入（相互量化的层化合物）。此类金属层的一些示例是TAS＃，Tase＃，NBS＃，NBSE＃等等。在本文中，我们将考虑劳伦斯– donioch（LD）模型[7]，其中约瑟夫森隧道与相邻层中的金兹堡 - 陆订单参数相结合。有关LD模型的更多信息，我们还参考了参考文献[8-10]及其中的参考。在本文中，我们首先描述了§2中的固定LD模型，并证明了存在结果。然后，在第3节中，我们介绍了时间依赖的劳伦斯– Donioch（TDLD）模型，并显示了TDLD模型强解决方案的存在和独特性。在§4中，我们显示了本文的主要结果，即TDGL模型是TDLD模型的极限
超导体的磁性和热力学特性
2.1 I型超导体的磁性特性让我们考虑超导体的磁化曲线。假设样品是纵向外部磁场H 0中的长圆柱体。随着场h 0的增加，首先，样品内部的诱导不会改变，并且保持b = 0。H 0到达临界场H C后，超导性被破坏，场将渗透到超导体中，B = H 0因此，磁化曲线b = b（h 0）出现如图2.1 a）。磁感应B和磁场强度H 0与表达式B = H 0+4πm相互关联，[SI单位：B/ µ 0 = H 0 + M]（2.1），其中m是单位体积的磁矩。磁化曲线通常被绘制为-4πm对H 0，如图2.1 b）。现在，我们将得出从方程式（1.3）：ρ= 0，b = 0的I型超导体的基本磁性特性。
