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ICALEPCS2017 - 西班牙巴塞罗那，10 月 8 日至 13 日 - JACoW.org
10:00 - 11:00 MOAPL - PROJECTUS 状态报告 1 4 全体会议会议室主席 4 Yingbing Yan (SSRF, CN) 和 John Maclean (ANL, US) 10:00 - 10:15 MOAPL01 - 欧洲 XFEL 线性加速器的控制系统：状态和初步经验。Tim Wilksen - Deutsches Elektronen-Synchrotron 10:15 - 10:30 MOAPL02 - MAX IV 实验室同步加速器设施的首次运行。Vincent Hardion - MAX IV 实验室隆德大学 10:30 - 10:45 MOAPL03 - 国家点火装置 (NIF) 集成计算机控制和信息系统的现状。Gordon Brunton - 劳伦斯利弗莫尔国家实验室国家点火设施计划理事会光子科学和应用计划。10:45 - 11:00 MOAPL04 - SwissFEL 控制系统 - 概述、状态和经验教训。Elke Zimoch - Paul Scherrer 研究所
扫描电子显微镜计量学中的关键问题
当尺寸减小到 0.6 μm 时，微处理器的速度可以提高到 100 MHz 或更高 [32]。在制造过程中必须监测 CD 和其他尺寸。光学显微镜、扫描电子显微镜和各种形式的扫描探针显微镜是用于亚微米计量的主要显微镜技术。光学显微镜无疑是这三种显微镜中最古老的一种，已存在 300 多年。在此期间，光学显微镜的方法已经相当成熟。但是，即使有这些时间和研究致力于开发这项技术，光学亚微米计量仍然有局限性 [72]。这些是光的物理基础属性。一旦认识到这些限制，人们就认为电子显微镜将成为亚微米计量的首选计量工具。不幸的是，
电子显微镜的起源 作者 - ULA
本发明涉及一种装置，通过该装置，物体通过电子束和影响电子流的静电场或电磁场（电子透镜）以放大的比例成像。根据本发明，多个电子透镜影响电子束，并一起以显微镜或望远镜的方式实现更高的放大率。如前所述，电磁电子透镜和带负电的静电电子透镜相当于光学中的会聚透镜，而带正电的静电电子透镜相当于发散透镜。因此，通过组合这些透镜，可以为电子束模拟光学中利用会聚或发散光束的任何已知装置。此外，还可以以这种方式构建直接使用或反射后使用电子束的显微镜或望远镜。通过以显微镜或望远镜的方式组合多个透镜，可以获得特别高的图像放大倍数。使用电子束具有特别大的优势，
光电 X 射线偏振仪的光电子轨迹重建优化方法
我们提出了一种数据处理算法，用于对来自 X 射线偏振仪的二维光电子径迹图像进行角度重建和事件选择。该方法从径迹的初始部分重建光电子的初始发射角，该初始部分是通过连续切割径迹直到图像矩或像素数低于可调阈值而获得的。此外，还执行了拒绝用偏心率和圆度量化的圆形径迹的事件选择，以便最大化考虑调制因子和信号接受之间的权衡的偏振灵敏度。应用径迹选择的调制因子为 26 。6 ± 0 。4 , 46 。1 ± 0 。4 , 62 。3 ± 0 。4 ，和 61 。8 ± 0 。3 %，分别在 2.7、4.5、6.4 和 8.0 keV，使用先前由 Iwakiri 等人分析的相同数据。(2016)，其中相应的数字为 26 。9±0 。4 ，43 。4±0 。4 ，54 。4±0 。3 ，和 59 。1 ± 0 。3 %。该方法将偏振计灵敏度在先前提出的波段高能端提高了 5%–10%（Iwakiri 等人。2016 年）。© 2017 Elsevier B.V. 保留所有权利。
精确测量和抑制当前源中低频噪声
电流源（CS）具有很大的意义，例如计量学单元的校准以及基本物理学中旋转电偶极矩的测量。[1-6]参考。[1 - 6]，获得高效果的要点之一是CS的稳定性。因此，应使用一些补偿方法来抑制当前的噪声。commy，CS噪声被反馈控制系统抑制，该反馈控制系统将电流转换为具有高精度电阻器的电压。[7]但是，由于电子设备中的噪声（对于Examply，1 / F噪声，热噪声和射击噪声），因此有效抑制低频噪声是挑战。需要在低频中使用更高的当前测量方法来解决此问题。幸运的是，根据Ampere定律，电流可以通过线圈转换为磁场，可以通过磁力计测量。目前，光学泵送磁力计（OPM）的灵敏度已达到10英尺 /√< / div>
电子辅助探测偏光式光 - 一种状态
摘要：由于它们出色的空间，光谱和时间分辨率，高度相干的自由电子束已成为材料激发的强大探针，即使在quantum egimime中也能够表征它们。在这里，我们通过单色和调制的电子波袋研究了强烈的效果。特别是我们考虑了一个原型目标，其中包括一个二级发射极旁边的纳米光腔。我们提出了一个模型汉密尔顿，描述了传递电子束与混合光子 - 异位目标之间的相干相互作用，该靶标是使用宏观量子电动动力学构建的，并根据电磁二元格林的功能完全参数化。使用此框架，我们首先描述了电子能量损坏和阴极胶质光谱，以及光子诱导的近范围纤维发射显微镜。最后，我们将调制电子束的功率显示为量子工具，用于呈现偏振目标的操纵，以表现出复杂的激发能量景观。
CD/FES纳米复合材料的新型电气合成
摘要本文提出了一种新的大肠杆菌（大肠杆菌）的电化学传感器，该传感器由聚（O-苯基二胺）（POPD）和CDS/FES纳米复合材料（POPD | CDS/FES）组成。用于此目的的修改电极的制备，随后用作传感器的电极包括一种简单，快速和可重复的技术。通过X射线衍射（XRD），Raman，Raman，Field发射扫描电子显微镜（FESEM），高分辨率透射透射ELOC-TRAMPRON ELEC-ELON MICROSCOPY（HR-TEM）和计算方法，对CD/FES纳米粘膜的表征及其随后的POPD纳入POPD进行；对于纳米复合材料，在聚合物基质上施加了5 s的降低潜力后，获得了平均尺寸为100 nm。电化学特征证实了纳米复合材料的包含改善了安培响应，从而使开发的材料可以用作大肠杆菌的电化学传感器。所获得的数字给出了线性方程j = -6.89 10 14 CFU + 5.64 10 5，R 2属于0.995，以10重复。此外，检测极限（LOD）为6.1 10 5
表面纹理化和功能涂层的有效结合，适用于极低二次电子产额表面和粗糙非蒸散性吸气剂膜
电子诱导的电子发射通常用二次电子产额 (SEY) 来量化，有时也称为总电子产额 (TEY)。低 SEY 材料或表面旨在减少航天器和卫星的表面充电 [1,2] 以及减轻粒子加速器中电子云的形成。[3–7] 几十年来，为了满足不断发展的技术需求，人们在元素材料表面和化合物中 [7–17] 深入研究了二次电子产额的一次电子能量依赖性以及发射电子的动能分布。对于许多应用，低于 1 的 SEY 最大值足以避免撞击电子的级联倍增。然而，对于其他解决方案而言，进一步降低 SEY 可能会有所帮助，以抑制可能产生背景噪声或使测量信号恶化的反射、背散射和二次电子，例如在电子收集器中，用于测量超高真空 (UHV) 中的低电子电流或用于基于电离的压力计。[18,19]
T 型栅极增强型 AlGaN/GaN MIS-HEMT 中寄生电容的不稳定性
AlGaN/GaN高电子迁移率晶体管（HEMT）或金属绝缘体半导体HEMT（MIS-HEMT），凭借优越的极化诱导高迁移率二维电子气（2DEG），因其高开关速度、低寄生参数和低导通电阻而受到广泛关注，并在高频射频和功率开关应用方面都取得了公认的成功[1-4]。通常在厚钝化电介质（如SiNx）上设置栅极和/或源极场板，以减轻栅极漏极区域的高电场并获得更高的击穿电压[5-7]。它们也有助于抑制表面态引入的电流崩塌[5，8]。然而，场板结构将引入额外的寄生电容，导致更高的VDS×IDS功率损耗和更长的开关持续时间。此外，钝化层还会引入钝化电介质/(Al)GaN界面态，甚至电介质本身的体态，它们的捕获/去捕获过程会引起寄生电容的动态漂移，导致实际应用中开关转换紊乱，dV/dt控制失效[9-11]。