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具有快速关断特性的单通道同步整流控制器
当同步整流管完全开启后， VDS 两端压降完全跟 随次级电流 Is 。随着次级续流电流的减小 VDS 电压升 高，当 VDS 电压增大到 -30mV 时， Gate 驱动电路的 上管供电被关断 , 驱动电压随内部电阻及漏电流开始缓 慢降低；当 VDS 电压增大到 -20mV 时， Gate 驱动电 压会被钳位在 3.3V 左右。如果 VDS 电压增大到 -1mV 时， WS2260C 会在 25ns 的时间内快速将 GATE 电压 拉到 0V 。同时，关断屏蔽时间开始计时，此期间 GATE 保持低电平。直到 VDS 电压大于 2V ，退出关断屏蔽 计时。
AP 物理 2：基于代数的 2022 年自由回答问题
在另一个实验中，学生们有一个电容未知的电容器 CU 。他们想用一个电位差为 4.5 V 的电池和几个已知电容的其他电容器来确定 CU 。他们用电池、未知电容器和其中一个已知电容的电容器创建电路。学生们等到电容器充满电，然后记录已知电容器两端的电位差 Δ V 和未知电容器两端的电位差 Δ VU 。他们的数据显示在下页的表格中。
悬浮石墨烯中的分数量子厅效应
最近，在碳悬浮的石墨烯（SG）中观察到了分数量化的霍尔效应，这是碳的自由单层，在那里发现它持续到t = 10 k。这些实验的最佳结果是在微米大小的液压上获得的，只能在其上进行两端的运输测量。在这里，我们从两端电导率中提取分数量子霍尔状态的转运系数的问题并解决了问题。我们基于二维磁转运的共形不变性开发一种方法，并通过分析SG上的测量结果来说明其使用。从从测得的两端电导率中提取的纵向电导率的温度依赖性，我们估算了分数定量ν= 1 /3状态中准颗粒激发的能量间隙。发现间隙比基于GAAS的结构大得多，这表明悬浮石墨烯中的电子相互作用更强。我们的方法为悬浮石墨烯和其他纳米级系统中量子传输的研究提供了一种新工具。
Segway推出了下一代Ekickscooter，揭开了四个新型号
Max G3旗舰产品是Segway的旗舰G系列中的最新型号，即全新的Max G3，为现代电动Ekickscooters设定了标准。Max G3配备了2000瓦电动机和559WH电池，仅在2.4秒内达到25km/h，一次充电时最大范围为80 kms。最大G3凭借双液压减震器的前后（两端两端）与Segride稳定性增强系统配对，因此拥有塞格威阵容中最平稳的骑行。由于Segway的Flash Charge Technology，从空白充电只需要3.5个小时。
低电阻测量指南 - Seaward
测量元件 (Rx) 的电阻时，测试电流会强制流过元件，测试仪表会测量其端子处的电压。然后，仪表会计算并显示所得电阻，这称为两线测量。需要注意的是，仪表测量的是其端子处的电压，而不是元件两端的电压。因此，连接导线两端的电压降也包含在电阻计算中。优质测试导线的电阻约为每米 0.02 Ω。除了导线的电阻外，导线连接的电阻也包含在测量中，其值可能与导线本身一样高，甚至更高。
2021 年墨子量子奖的科学背景：超导量子电路简史，引领超导量子实用化
20 世纪 80 年代初，莱格特 [4] 提出实验来检验宏观集体变量是否具有量子力学行为。他对传统的哥本哈根诠释提出了质疑，根据哥本哈根诠释，世界分为遵循量子力学的微观系统和行为经典的宏观系统（包括测量仪器）。特别是，他认为，约瑟夫森隧道结两端的相位差（本质上是两端电压的积分）所表示的宏观集体变量可以足够无摩擦，从而可用于检验宏观层面量子力学的有效性。在确定两个相干宏观态存在的过程中，莱格特指出的一个重要中间步骤是宏观量子隧穿 (MQT) 的存在，其中集体宏观变量穿过势垒。
超导电路晶格中可调拓扑分束器
摘要：在通常的具有偶数格点的Su–Schrieffer–Heeger（SSH）模型中，由于边缘态同时占据两端点，因此不易实现左右边缘态之间的拓扑泵浦。本文提出一种方案，研究由一维超导传输线谐振器阵列映射的偶数尺寸周期调制SSH模型中的拓扑边缘泵浦。我们发现最初在第一个谐振器中准备的光子最终可以以一定的比例在两端谐振器处被观察到。两端谐振器处最终的光子分裂表明本超导电路有望实现拓扑分束器。进一步，我们证明了两端谐振器之间的分裂比例可以从1到0任意调节，这意味着实现可调拓扑分束器是潜在的可行性。同时，我们还证明了可调拓扑分束器由于零能量模式的拓扑保护而不受系统中加入的轻微无序的影响，并且发现可调拓扑分束器对全局现场无序的鲁棒性远高于对最近邻无序的鲁棒性。我们的工作极大地拓展了拓扑物质在量子信息处理中的实际应用，为拓扑量子光学器件的工程化开辟了一条新途径。
