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如何使用MCU在两者之间用智能电池充电以翻译SMBUS/I2C
智能电池BMS系统的MCU从仪表中接收信息，并将数据传输到充电器，或在传输到充电器之前基于系统需求进行数据修改。在SBS中，有一个广播模式，量规可以在没有主机的情况下将数据传输到充电器。在广播模式下，量规传输changingvoltage（），charingcurrent（）和alarmwarning（）到充电器，但是如果充电器和仪表之间的通信协议有差异，这并不总是一个选择。结果，必须基于通信协议和充电器属性对量规数据进行翻译。对于此申请注释，MCU对量规进行了轮询，以读取ChabingGingVoltage（）和ChargingCurrent（）。在从SMBU转换为2 C之前，MCU将执行量规数据的翻译。最后，MCU传输数据以通过I 2 C进行编程。
![b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave](/simg/c/c60171978270993a15b3267b52b0da3abc5d5b5e.webp)
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑量，例如准粒子电荷，霍尔电导，霍尔的粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。在这些状态下相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），在长波长的情况下，在平移和In-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-nimememementscements中是四分之一的Quartic [k）。FQH接地的一个基本特征是，确定此四分之一术语的第四个等级张量满足所谓的\ xe2 \ x80 \ x9Chaldane绑定\ Xe2 \ x80 \ x80 \ x9d [2，3]，较低的结合在长波长度的强度下，构成了hall [4 hall sects of Hall ted the the Hall [4 hall [4 hall]的强度。在旋转不变的情况下，当引导中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由每个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态区分开的相关性最小的存在，即，前者不能绝热地变形到后者。在FQH上进行了许多工作，涉及一类旋转不变的模型波函数（Laughlin [6]，Moore-Read [7]，Read-Rezayi [8]），与欧几里得的保形场理论有关，并使Haldane结合饱和[9，10]。这些模型状态是属于某些非常特殊模型的汉密尔tonians的最高密度状态（零能量特征态），并且在理解FQHE方面发挥了关键作用。他们非常特殊的功能之一是，它们是\ xe2 \ x80 \ x9cmaxmaximally手性\ xe2 \ x80 \ x9d，因为它们在圆柱形几何形状中仅包含一个与半融合状态相对于一个cut的圆柱状态的贡献。这是\ xe2 \ x80 \ x9cmaximal手性\ xe2 \ x80 \ x9d的非常强烈的条件：最大性手性的较弱版本是，纠缠谱的低较低部分（或同等地，拓扑模式）仅具有一种chirality的贡献。这个较弱的版本通常会被汉密尔顿人的基础状态所满足，而汉密尔顿人的基础状态却远离模型。在本文中，我们解决了一个问题 - 饱和hal -dane结合需要什么条件？我们在附录B中显示，连续旋转不变性是必需的。之所以如此，是因为角动量的波动有助于O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）4的静态结构因子4，但对HALL粘度张量不足。对于旋转不变的系统，先前已显示[11 \ xe2 \ x80 \ x93 13]，即\ xce \ xbd \ xbd \ xe2 \ x88 \ x92 = p /（2 np \ xe2 \ xe2 \ x88 \ x92 1）jain状态[14]不满意，不满意n> 1，不满足n> 1，不满意 任何一个。这些FQH状态包含旋转不变的基态上方的Spin-2重力激发的两种手势。特别是一些研究支持了后者[9]。这会导致长波长的静态结构因子的相关性比霍尔粘度的大小所需的更大的相关性。但是，尚不清楚是否需要强大的最大性手性或较弱的版本足以使各向同性FQH状态的结合饱和。我们以数值调查了这个问题，并提供了明确的证据，表明弱的最大手性不足。因此，我们期望只有理想的保形块波形饱和haldane结合。我们使用旋转不变的二维Hamilto-Nians在\ xce \ xbd = 1 / 3,1 / 5和2/5的FQH状态的长波长极限中计算静态结构因子。为此，我们在圆周的无限缸[15]上使用密度矩阵重新归一化组，并通过考虑大的l y /\ xe2 \ x84 \ x93来接近2D-LIMIT。我们计算O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）的系数\ XC2 \ Xaf S 4）4项在指南中心静态结构因子的长波长膨胀中，并表明它比Haldane绑定的Haldane by by for Haldane by to haldane by to for for for Haldane to for Haldane to for Haldane to for for for f q QH的Haldane Hamiltonians的FQH地面。我们通过分析围绕模型'
深海至太空及两者之间的任何地方
除了开发空间仪器、航空电子设备和小型卫星外，SwRI 还是五项 NASA 太空任务的首席研究员所在地，研究范围从太阳到太阳系外围，包括 2021 年发射的对木星特洛伊小行星的露西号任务。
痛苦的消息揭示了两者之间的纽带
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汇率与经济增长——两者之间可能关系的比较分析
1 澳大利亚 0.696666 1.933443 1.149393 25029.03 1181218 386021.4 2 奥地利 0.682675 1.889494 1.023064 28628.07 441389.3 193187.4 3 比利时 0.682675 1.471942 0.920279 37554.56 526430.5 235570.4 4 加拿大 0.978033 1.569318 1.212512 98753.86 1625361 731153.6 5 捷克共和国 17.07167 38.59842 25.91141 119535.2 367171.7 219103.6 6 丹麦 5.098131 10.59639 6.68557 16625.01 280838.7 116996.3 7 芬兰 0.618707 1.11751 0.792339 15647.27 238376.1 110182.1 8 法国 0.644185 1.369789 0.83916 84497.21 2765543 1078072 9 德国 0.682675 1.871328 1.01687 314570.1 4030399 1847972 10 GRC 0.086941 1.11751 0.459027 6847.866 341817.8 143714.7 11 匈牙利 74.73538 286.49 197.7077 85479.37 262041.8 162834.5 12 以色列 74.73538 286.49 197.7077 85479.37 262041.8 162834.5 13 爱尔兰 0.322786 1.200683 0.796804 7904.671 339477.5 99860.37 14 意大利 0.301092 1.11751 0.703161 195082.4 2326305 1199300 15 日本 79.79046 350.6777 165.9102 19521.82 5369479 2629702 16 韩国 310.5558 1401.437 849.4495 19521.82 1872132 661140.4 17 卢森堡 0.0125 1.471942 0.894173 1993.145 88574.89 21986.44 18 墨西哥比索 0.0125 18.66406 5.750747 88574.89 2266350 889229.5 19 荷兰比索 0.682675 1.642684 1.003958 51936.13 860688.8 382172 20 新西兰比索 0.715403 2.378751 1.447566 10875.06 180995.1 71662.34 21 挪威 4.939225 8.991654 6.634258 13057.83 340619.8 133275.3 22 波兰 0.95 4.346075 3.009694 226248.7 1039744 552488.1 23 PRT 0.122281 1.11751 0.635435 18320.86 316027.3 148818.7 24 SVK 0.709069 1.605086 1.021069 39563.45 165424 96361.94 25 ESO 0.345023 1.11751 0.710362 94839.19 1687613 738291.1 26 SWE 4.152192 10.32914 6.4192 18191.23 485284.1 180970.6 27 瑞士 0.888042 4.37295 1.751544 44869.24 534902.7 226181.5 28 土耳其 0.000011 3.020135 0.617803 62893.06 2007466 630117.1 29 英国 0.357143 0.779246 0.546114 114500.8 2798060 1052168 30 美国 1 1 1 1075884 18624475 8057415 31 瑞士192.93 691.3975 474.1951 41480.37 415398.4 192748.7 32 中国 1.498386 8.618743 5.987692 306861.5 19709788 5341534 33 哥伦比亚 1796.896 3054.122 2264.379 266073.6 688817.3 456197.8 34 EST 0.683499 1.117052 0.839817 8421.739 39135.97 22191.19 35 以色列谢克尔 0.001045 4.737825 2.676946 22370.85 318408.8 131419.9 36 俄罗斯 4.55915 67.05593 28.38137 867605.8 3768772 2221892 37 SVN 0.115053 1.012973 0.713589 22408.29 67574.53 44303.44