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World File Search System偶圈
按能量对双环有符号有向图进行排序
有符号有向图 (或简称 sidigraph) 由一对 S = ( D , σ ) 组成，其中 D = ( V , A ) 为基础有向图，σ : A →{ 1 , − 1 } 是有符号函数。带有 +1 ( − 1) 符号的弧称为 S 的正 (负) 弧。一般而言，S 的弧称为有符号弧。sidigraph 的符号定义为其弧符号的乘积。如果 sidigraph 的符号为正 (负)，则称其为正 (负)。如果 sidigraph 的所有弧均为正 (负)，则称其为全正 (全负)。如果 sidigraph 的每个环均为正，则称其为环平衡的，否则为非环平衡的。在本文中，我们假设环平衡（非环平衡）环为正（负）环，并用 C + n（C − n）表示，其中 n 是顶点数。对于有向图，我们用 uv 表示从顶点 u 到顶点 v 的弧。顶点集 { vi | i = 1 , 2 , ... , n } 和有符号弧集 { vivi + 1 | i = 1 , 2 , ... , n − 1 } 组成有向路径 P n 。顶点集 { vi | i = 1 , 2 , ... , n } 和有符号弧集 { vivi + 1 | i = 1 , 2 , ... , n − 1 } 组成有向路径 P n 。 , n − 1 } ∪{ vnv 1 } 组成一个有向圈 C n 。如果 sidigraph 的底层图是连通的，则该 sidigraph 是连通的。如果连通的 sidigraph 包含唯一的单个有向圈，则它是单环 sidigraph。如果连通的 sidigraph 恰好包含两个单个有向圈，则它是双环 sidigraph。我们考虑具有 n ( n ≥ 4) 个顶点的双环有符号有向图类 S n ，它的两个有符号有向偶圈是顶点不相交的。对于 sidigraph S = ( D , σ )，如果它有一条从 u 到 v 的有向路径和一条从 v 到 u 的有向路径，其中 ∀ u , v ∈V ，那么它是强连通的。S 的最大强连通子图称为 sidigraph S 的强组件。
通过机器学习改善低地球轨道的热圈密度预测
2022年2月4日，由于预测的太空天气指数中的错误估计以及以下大气阻力的意外增加，SpaceX损失了其49个Starlink卫星中的40个。通过进一步调查该事件，发现地磁风暴只是次要风暴。尽管如此，两次连续的冠状质量弹出在2月3日至4日袭击了地球，与2月2日相比，热圈密度的平均增加约为20％，局部峰值高达60％。这一事件以及我们正在预期太阳能活动时正在接近第25太阳能周期的太阳能最大值，这表明需要准确的预测，建模和对太阳对热层密度的影响的理解（Dang等，2022）。实际上，大气阻力是低于1,000公里的空间对象的主要干扰力，也是最大的不确定性来源（Berger等，2020）。因此，其确切的估计对于
janus面孔的偶极源与定向的未对准方向近场耦合
1个国家主要光子学和仪器的主要实验室，Zju-hangzhou全球科学与技术创新中心，信息科学与电子工程学院，吉安格大学，杭州大学，杭州310027，中国和国际联合创新中心，Zhejiang University，Zhejiang University，Zhejiang University，Hainning Interventian Ginangion Interventical of Electricals Academy明尼苏达州明尼阿波利斯大学的工程，美国3美国3号高级/纳米电子设备和智人智能系统的钥匙实验室312000，中国4物理和数学科学学院物理和应用部，以及颠覆性光子技术中心，南南技术大学，新加坡637371，新加坡
在半导体杂体中观察四极和偶极激子
1 E. L. Ginzton Laboratory, Stanford University, Stanford, CA 94305, USA 2 SLAC National Accelerator Laboratory, Menlo Park, CA 94025 3 Research Center for Electronic and Optical Materials, National Institute for Materials Science, 1-1 Namiki, Tsukuba 305-0044, Japan 4 Research Center for Materials Nanoarchitectonics, National Institute for Materials Science, 1-1 Namiki,日本Tsukuba 305-0044†这些作者同样为这项工作做出了贡献。*电子邮件：leoyu@stanford.edu **电子邮件：tony.heinz@stanford.edu van-der-waals（vdw）材料已经通过层组装开辟了许多通过层组装发现的途径，因为表现出电气可调节的亮度亮度，浓度和exciten contensect，cortensect，contensation and Exciten cortensation and ExciteN，contensation and ExciteNtion and ExciteNtion and ExciteN，并表现出。将层间激子扩展到更多的VDW层，因此提出了有关激子内部连贯性以及在多个接口处Moiré超级峰值之间的耦合的基本问题。在这里，通过组装成角度对准的WSE 2 /WS 2 /WSE 2杂体我们证明了四极激体的出现。我们通过从两个外层之间的相干孔隧道（在外部电场下的可调静态偶极矩）之间的相干孔隧穿来证实了激子的四极性性质，并降低了激子 - 外激体相互作用。在较高的激子密度下，我们还看到了相反对齐的偶极激子的相位标志，这与被诱人的偶性相互作用驱动的交错偶极相一致。我们的演示为发现三个VDW层及以后的新兴激子订购铺平了道路。
强驱动状态下的翻转模式电子偶极自旋共振
使用传统的电子偶极自旋共振 (EDSR) 实现自旋量子比特的高保真控制需要约 1 mTnm −1 的大磁场梯度（这也会将量子比特与电荷噪声耦合）和 1 mV 量级的大驱动幅度。翻转模式是驱动双量子点中电子 EDSR 的另一种方法，其中两个点之间的大位移提高了驱动效率。我们建议在强驱动范围内操作翻转模式，以充分利用两个点之间的磁场差异。在模拟中，降低的所需磁场梯度将电荷噪声的保真贡献抑制了两个数量级以上，同时提供高达 60 MHz 的拉比频率。然而，硅中导带的近简并引入了谷自由度，这会降低强驱动模式的性能。这就需要进行依赖于谷值的脉冲优化，并且使强驱动机制的操作变得值得怀疑。
超导离子龙门（SIG）偶极示威者磁铁的第一次绕组试验
摘要 - 超导离子龙门（SIG）项目旨在设计，构建和测试一个离子龙门的弯曲的超导偶极示威磁体（刚度为6.6 Tm）。主示威者磁铁参数是一个4 t的偶极场，该偶尔线生成的圆环孔，直径为80 mm，曲率半径为1.65 m和30°角扇形。该项目插入了CNAO，CERN，INFN和Medaustron之间的Eurosig合作框架中。在这次合作中，SIG的主要目标是对绕线和组装cos-θ线圈的可行性研究，其曲率半径较小。此外，通过构建直接的热示威磁体共享SIG横截面，CERN的平行程序专门用于研究间接冷却问题。这些程序背后的基本思想是检查社区在超导加速器磁铁设计方面的丰富经验是否会导致龙门磁铁域的突破。本文介绍了SIG磁铁概念设计的主要要素，并报告了米兰的Lasa实验室进行的第一次绕组试验，并带有铜虚拟电缆。此外，还讨论了高度弯曲的cosθ线圈的绕，固化和浸渍的可能解决方案。
使用具有较大最小重量的自偶代码的mceliece类型加密系统
摘要。NIST Quantum Cryptogra-Phy竞赛中的最终主义者之一是经典的McEliece Cryptosystem。不幸的是，其公共密钥大小代表了实际限制。解决此问题的一种选择是使用不同校正代码的不同家庭。大多数此类尝试都失败了，因为这些密码系统被证明不安全。在本文中，我们建议使用高较小距离距离自偶偶联代码和从中得出的刺穿代码的McEliece类型加密系统。据我们所知，到目前为止，此类代码尚未在基于代码的密码系统中实现。对于80位安全案例，我们构建了长度1 064的最佳自偶代码，据我们所知，该代码以前没有提出。与原始的McEliece密码系统相比，这使我们可以将密钥尺寸降低约38.5％。
意大利设施的10 t HTS节能偶极磁铁的建筑技术
应用超导性的创新研究基础设施（IRIS）是一项由意大利大学和研究部长资助的项目，领导层分配给INFN和LASA实验室作为其协调员。该项目目前处于最后阶段，涉及加速器（ESMA）的能源节能，完全高温超导偶极磁铁的设计和构建。该磁铁是由ASG超导体S.P.A.设计的，在INFN LASA团队的支持下。制造将在ASG超导体S.P.A. Genova中进行。此贡献涵盖了偶极子的最终设计及其构建技术，涵盖了电磁，机械和热方面。磁性明智的，使用金属与绝缘绕组技术缠绕12个赛道线圈。整体线圈堆栈（6+6）的长度将近1米，并具有70毫米宽的免费孔，最大中央磁场为10吨。为了缠绕线圈，已经设计和购买了专用的绕组机。可以承受这样的场，即由高强度合金制成的机械结构正在产生。ESMA将是一种传导冷却的无低温磁铁，并将在20 K下运行，从而大大降低了与低温药物相关的成本。
具有捕获极性分子离子的偶极声子量子逻辑
囚禁原子离子系统已证明，其状态准备和测量 (SPAM) 不准确性 [1] 以及单量子比特和双量子比特门错误率 [2–4] 是所有量子比特中最低的。基于囚禁离子的完全可编程、少量子比特量子计算机已经建成 [5, 6]。然而，到目前为止，这些系统尚未扩展到大量量子比特，原因包括异常加热 [7–10]、声子模式拥挤 [11]、光子散射 [12, 13]，以及传统光学元件的扩展挑战 [14, 15]。最近，有研究表明，通过直接电磁偶极-偶极相互作用耦合的分子离子量子比特可用于量子信息处理 [16]。虽然使用该方法的分子量子比特系统的可扩展性预计不会受到异常加热或声子模式拥挤的限制，但目前分子离子量子比特并不像原子离子量子比特那样容易控制。特别是，分子离子的 SPAM 由于其通常缺乏光学循环跃迁而变得困难，这使得激光照射分子成为问题 [17]。一种方法是通过共捕获的原子离子进行量子逻辑光谱 (QLS) [18–20]，这种方法最近也被用于纠缠原子和分子离子 [21]。然而，由于 QLS 需要在运动基态附近冷却，因此技术要求很高，而且激光操控分子离子会导致自发辐射到暗态。这里，我们描述了如何利用离子阱中的偶极-声子耦合将极性分子离子的偶极矩与多离子库仑晶体的声子模式纠缠在一起。这种现象可以用两种方式直观地理解：作为非静止离子所经历的时间相关电场驱动分子电偶极跃迁，或作为时间相关偶极矩驱动离子运动。对于多个离子，振荡发生在库仑晶体的集体模式中，甚至可以使相距很远的偶极子通过共享声子模式发生强烈相互作用。此外，偶极-声子相互作用可以是