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World File Search System动量
矩阵继续积极动量，传递
该期间的运营现金流量为470万美元，而1H 24财年的净流入量为900万美元。这主要是由于合同付款和营运资金移动的时间。提前的进度索赔从6月30日起减少了1000万美元。预计将在下半年返回正运行现金流。2024年12月31日的现金现金为1570万美元（2024年6月30日，$ 2330万美元），当前现金余额在报告之日提高到1,920万美元，包括2月份收集材料债务人。净现金在内的净现金为2024年12月31日的830万美元。矩阵没有其他长期债务。
波动量子力学 CB6. 拥有和不拥有
CB6. 掌握并理解概念和思想，这些概念和思想为在研究背景下开发和/或应用思想提供基础或机会。CB9. 学生知道如何以清晰明确的方式向专业和非专业受众传达他们的结论以及支持他们的最终知识和理由。CB10. 学生拥有学习技能，使他们能够以自主或独立的方式继续学习。CG2. 掌握科学和技术学科知识，使他们能够学习新方法和新技术，并能够灵活地适应新情况。CG4. 能够解决在量子技术应用于物理和工程各个领域的框架内可能出现的科学和技术问题。CG6. 能够基于新量子技术的使用和开发开发新产品和服务。CG7. 能够攻读博士学位水平的专业研究，无论是在物理相关领域还是在工程的各个分支。CE6.了解量子计算的原理及其基本元素：量子比特、门和电路，以及处理各种量子算法的知识和能力。CE7。能够生成实现简单量子算法的代码，确定可以使用这些算法有利地解决的问题类型，并确定量子计算机的潜在物理实现。
信用风险对动量和反向策略的影响
摘要：我们考察了三个南亚市场（即孟加拉国、印度和巴基斯坦）的动量和反向策略的盈利能力。我们还分析了 2008 年至 2014 年信用风险是否影响这些市场的动量和反向回报。我们使用与公司不偿还债务相关的违约风险作为信用风险的衡量标准。为此，我们使用 Kealhofer、McQuown 和 Vasicek (KMV) 模型的违约距离 (DD) 作为信用风险的代理。我们计算信用风险并根据高、中、低风险制定公司的动量和反向策略。我们发现在这三个市场中，中高信用风险投资组合的动量和反向回报都很显著，而低信用风险投资组合的动量和反向回报则不显著。
和动量解决的光发作研究使用时间...
超快泵和探针脉冲的时间分辨光发射是一种具有广泛应用潜力的新兴技术。实时记录非平衡电子过程，化学反应中的瞬态状态或电子和结构动力学的相互作用为未来的研究提供了有趣的机会。将价值波段和核心水平光谱与用于电子，化学和结构分析的光电子衍射相结合，需要少数10 fs的软X射线脉冲，其中大约10 MeV光谱分辨率，目前可在高复兴速率的频率射击器激光器下可用。我们已经构建并优化了在Flash/pg2上委托使用的多功能设置，该设置将自由电子激光功能和用于光发射研究的多维录制方案结合在一起。我们使用带有飞行时间记录的全场成像动量显微镜作为以空前效率（k x，k y，e）参数空间（k x，k y，e）映射的检测器。我们的仪器可以在几个EV的结合能量范围内成像最多7Å-1直径的全表面布里渊区，同时解决约2.5×10 5数据素体。在36.5 eV和109.5 eV的光子能量下测量的范德华半导体WSE 2中使用超快激发态动力学
在Cuprates的通用瀑布特征上：动量驱动跨界的证据
1 CPHT，CNRS，Ecole Polytechnique，Polytechnique de Paris，F-91128 Palaiseau，法国2 Quebec Quebec of Advanced Materials＆Institut Quantut Quantut Quantut Quantut Quantum Sherbrooke大学的物理学系，2500 Boul。大学，苏格鲁克，魁北克J1K2R1，加拿大3大学。Grenoble Alpes，CNRS，Grenoble INP，InstitutNéel，F-38000 Grenoble，法国4号法国4材料科学系，大阪大都会大学工程研究生院，1-1 Gakuen-Cho，Gakuen-Cho，Naka-ku，Naka-ku，Naka-ku，Sakai，Sakai，Osaka，Osaka，Osaka 599-8555331，日本5HHIM）东京技术研究院创新研究所，4259 Nagatsuta，Midori-ku，横滨，卡纳那川226-8503，日本6日6日6同步的Soleil Soleil，L'Orme des Merisiers，L'Orme des Merisiers，部门128，91190 SAINT-AUBINIRES 71190 SINT-AUBIN，FRANCE FRANCE 7 STH-AWITORIDER 7 swit for fribrand friborg，1700 friborg，1700 friborg，1700 friborg，1700 firiborg，1700 firiborg，1700 firiborg，1700 firiborg，1700 friborg，1700东京技术研究所，4259 Nagatsuta，Midori-ku，横滨，226-8503，日本9卡纳那川工业科学技术研究所，埃比纳243-0435，日本10光子工厂物质研究中心，材料结构研究所，材料结构研究所，科学科学，高能量加速器研究组织（KEK），高级能源研究组织（KEK），TSUKUBA 30501，305-080101。11高级材料多学科研究研究所（IMRAM），TOHOKU大学卡塔希拉2-1-1 2-1-1，Auba-ku，Auba-ku，仙台980-8577，日本日本12法国学院12号法国学院，马塞林·伯特罗特（Marcelin Berthelot）光谱设施，F-91128 PALAISEAU，欧洲15 IMPMC，索邦大学，CNRS，MNHN，4 Place Jussieu，F-75252，F-75252，法国巴黎，法国（日期：2024年7月8日）
光子介导的能量运输，线性动量和富勒烯和石墨烯系统中的角动量超出局部平衡
能量转移可以三种形式进行：传导，对流和辐射[1]。辐射是特殊的，因为我们不需要转移的材料介质。能量可以在真空中传输。从过去半个世纪的工作开始，已经确定，当物体处于接近范围内时，能量传输会增强[2-4]。许多实验[5-10]和理论计算[11-15]已经验证了这一点。这种接近领域的影响也发现了许多应用[16]。相关的运输现象是术的转移。这是范德华（Van der Waals）或伦敦有吸引力的力量[17]的起源[17]，而卡西米尔（Casimir）[18-21]或Casimir-Polder力量[22，23]在考虑到有限的光速时。介电表面上方的原子是一个经典的问题，已被广泛构成[22，24，25]。对身体温度的微妙影响取得了进展[26-30]。到目前为止，即使对于全球非平衡情况，大多数理论发展都基于局部热平衡的含量[4，19]，在该平衡中，每个对象仍然满足了流动性分解定理。系统可以通过逻辑上的平衡电导率现象的多普勒移位来建模[31 - 34]。最近仅研究了物体温度梯度的影响[35 - 37]。另一种非平衡转运的方法是用化学偏置修改玻璃功能[38]。这些研究将热辐射与扩散方程式或玻尔兹曼传输理论息息，但仍处于宏观或介绍水平。我们在这里的动机是在微观层面上工作，从物质模型开始，当时电子在某些（晶格）位点跳跃。因此，使用Keldysh非平衡绿色功能（NEGF）形式主义[39 - 42]，可以从第一个原理中处理非平衡的AS-pect。
开放边界驱动量子电路的可积性
在本文中，我们讨论了具有开放边界条件的量子比特（自旋 1/2）双量子电路的杨-巴克斯特可积性问题，其中两个电路复制品仅在左边界或右边界耦合。我们研究了体积由自由费米子 XX 类型或相互作用 XXZ 类型的基本六顶点幺正门给出的情况。通过使用 Sklyanin 的反射代数构造，我们获得了此类设置的边界杨-巴克斯特方程的最一般解。我们使用此解从转移矩阵形式构建具有两步离散时间 Floquet（又名砖砌）动力学的可积电路。我们证明，只有当体积是自由模型时，边界矩阵通常才是不可分解的，并且对于特定的自由参数选择会产生具有两个链之间边界相互作用的非平凡幺正动力学。然后，我们考虑连续时间演化的极限，并在 Lindbladian 设置中给出一组受限边界项的解释。具体来说，对于特定的自由参数选择，解对应于开放量子系统动力学，源项表示从自旋链边界注入或移除粒子。
扩散磁光介质的光子霍尔风轮辐射角动量
光子霍尔效应 (PHE) 早在 20 多年前就被预测 [1] 并被测量 [2]。它指的是沿垂直于入射电流和磁场的优先方向散射的电磁通量，这与电子传导中的 (异常) 霍尔效应非常相似。研究表明，PHE 源自介电米氏球单次散射中的法拉第旋转 [3]，并在纯电偶极耦合区域（瑞利区域）中消失。因此，PHE 不会发生在原子的单次光散射中，而是由多次散射 [4] 或电偶极跃迁与更高的多极子发生干涉时产生的 [5]。在最近的文献中，人们发现了许多或多或少相关的效应，例如光子自旋霍尔效应 [6–8]、光的量子自旋霍尔效应 [9]、声子霍尔效应 [10]、等离子体霍尔效应 [11] 甚至其他光子霍尔效应 [12]。在具有中心光源的散射介质中，沿 z 轴施加均匀磁场 B 0 时，PHE 表现为绕场线旋转的电流。与 PHE 相关的坡印廷矢量由 S PHE = DH b B 0 × ∇ ρ ( r , t ) 给出，其中 ρ ( r , t ) 为电磁能量密度，DH ( B 0 ) 为霍尔扩散常数，其符号由法拉第旋转方向决定。最简单的情况是考虑一个点源 P ( r , t ) = P ( t ) δ ( r )，将功率 P 注入扩散常数为 D 的无限扩散介质中。对于单次能量为 W 的辐射，P ( t ) = Wδ ( t )，我们可以代入扩散方程的著名解，得到：
2025版 - 全球动量
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