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World File Search System大粒子
五年级 科学
物质的结构和性质 任何类型的物质都可以细分为小到看不见的粒子，但即使如此，物质仍然存在，可以通过其他方式检测。一个模型表明，气体是由小到看不见的物质粒子组成的，这些粒子在空间中自由移动，这可以解释许多观察结果，包括沸水、气球的膨胀和形状，以及空气对较大粒子或物体的影响。（UE.PS1A.a） 物质是占据空间并具有质量的任何事物。我们周围的一切（物质）都是由小到看不见的粒子组成的。可以使用模型来了解这些微小的粒子。看不见的物质可以通过其他方式检测。 气体（空气）有质量并占据空间。小到看不见的气体（空气）粒子会影响较大的粒子和物体。气体粒子在空间中自由移动，直到它们撞上阻止它们进一步移动的物质，从而将气体困住（例如，空气给篮球充气，膨胀的气球）。
筛查和管理妊娠糖尿病的策略
应在预订时筛选每个孕妇，以了解GDM的危险因素。在预订时提供以下风险因素的所有女性的筛查：1。BMI> 30 kg/m2 2。以前的大粒子婴儿> 4.5公斤或婴儿>第97世纪个性化增长图3。糖尿病的家族史（一级亲戚）4。家庭起源：族裔族裔，糖尿病患病率很高。（南亚，非洲加勒比海，中东）5。先前的妊娠糖尿病病史或2型糖尿病病史在缓解/糖尿病前（这些女性需要早期GTT）的GDM危险因素（这些女性都需要早期GTT）才能在怀孕期间显而易见。一旦确定了适当的筛查测试，应在5个工作日内进行，无论妊娠不到34周以下的妊娠。如果妊娠> 34/40，请参见第4节中的评论。这些因素包括：1。glycosuria≥2+曾一次或1次以上2。胎儿巨粒或估计的胎儿体重>个性化生长图的第97世纪3。polyhydramnios（中/重度）所有具有GDM危险因素的妇女，受益于一般饮食建议，而不论OGTT的结果如何。这是由关怀女士的产科/助产士团队完成的。
copas Visiontm-智能...
简介研究仪器家族包括使用至少1个激发激光和多达8个荧光收集通道的大粒子细胞仪的集合。COPAS仪器独有的是分析特征，该特征图以图形方式绘制了荧光强度在对象穿过激光时沿着对象长度的变化。可以分析直径高达1.5mm的大物体的物理和荧光特性，并轻轻分配到多孔板或其他收集容器中，以进一步研究或重复使用。COPAS视觉还装备了一个相机，以拍摄流道内部对象的图像。此图像伴随细胞仪数据，可以使用Union Biometrica的FlowPilot软件或其他图像分析工具进行分析。利用机器学习工具来处理COPAS视觉的大量成像和细胞术数据，Filgueiras组创建了它们称其为智能土壤有机体检测器（Smart SOD，图1）的内容，以自动评估土壤样品的独特的底物，线虫和微肌动物组成部分。
teloblast手册
Annelid发育中的祖细胞：卵母细胞端粒细胞是Annelid胚胎中的大细胞，它们不对称地分裂以形成许多较小的爆炸细胞，然后将其增殖并分化为节段组织。这些细胞在Annelids的发展中起着至关重要的作用，在水ches和其他寡头中详细研究了细胞细胞。在第二轮后，五对卵母细胞是从d象限的大粒子中指定的。每对产生外胚层或中胚层组织，四对形成外胚层组织，一对形成中胚层组织。端粒具有两个不同的细胞质结构域：端质和叶片质。端质包含核，核糖体，线粒体和其他细胞器，而卵黄质主要由蛋黄血小板组成。在细胞分裂后，只有端质被传递到子干细胞上。O和P型蛋白细胞是从形成等效组的两个相同的前体中指定的。来自周围细胞的信号决定了雌胆母细胞的命运及其后代的命运，Q Bandlet与相邻的O/P Bandlet之间的相互作用引起了P命运。在某些物种中，例如helobdella triserialis，覆盖细胞的临时上皮在诱导命运中起作用。实验结果表明，在某些蠕虫中，O和p没有对等效组，而P谱系在其出生时从O/P Protelblast阶段开始。在水ech中，卵母细胞是引起爆炸细胞的细胞。在其他物种（例如helobdella ustensis）中，其他信号促进了P谱系分化，包括来自Q谱系细胞的骨形态蛋白分子信号传导。有四种类型的卵母细胞：N和Q，每个片段贡献了两个爆炸细胞； O，P和M，每个段覆盖一个分段边界的一个爆炸细胞。随着开发的进展，每个包含64个爆炸细胞的N和Q带子都滑过O，P和M带子，每个Bandlet都包含32个细胞。此动作允许在所有带子进入完整寄存器之前指定每个带子中的分段边界。卵母细胞负责产生水ech体的不同部分。N和Q型母细胞每段贡献两个爆炸细胞，一个用于前半部分，一个在后半部分。O，P和M型蛋白细胞贡献一个跨越节段边界的爆炸单元。水ches中的分割过程很复杂，涉及卵母细胞的运动和不同段的形成。对卵母细胞的研究为这组生物体的发展和进化机理提供了宝贵的见解。
飞秒产生射频辐射...
tions（UPPE）求解器[38]。这些结果与等离子体柱的整体尺寸相符，但也表明整个等离子体具有丰富的细尺度结构（正如我们在多丝状区域所预期的那样[39-41]）。在本文中，我们进行了简化，没有包括细尺度等离子体扰动。由于强度钳制，等离子体柱近似为具有恒定密度的中心核，然后沿径向下降 100μm，在外半径 r pl 处密度为零。速度分布由我们的 PIC 代码确定：给定 E（⃗x，t），空气以 W 速率电离[35]，新电子在脉冲的剩余部分中加速[28]（执行这些计算的代码包含在[31]中）。一般而言，速度分布受 γ = 1 附近强场电离细节（例如 [ 42 ]）和成丝过程中激光脉冲变形的影响。在本文中，我们进一步简化并假设电子以零初始速度电离，然后由高斯脉冲的剩余部分加速（具有 ˆ x 极化并在 + z 方向上传播）。整体而言，初始 N e 是高度非麦克斯韦的，在 100 Torr 时具有峰值动能 K tail ≃ 5 eV，平均动能 K avg ≃ 0. 6 eV，而在 1 Torr 时这些值增加到 K tail ≃ 16 eV 和 K avg ≃ 2 eV。对于 3.9 µ m 激光器，动能大约大 25 倍，因为激光强度相当且能量按 λ 2 缩放。接下来我们考虑等离子体柱的演变。给定 N e ，我们构造等离子体的横向薄片，在纵向 ˆ z 使用周期性边界条件（由于电子速度只是 c 的一小部分，因此这对领先阶有效），并使用我们的 PIC 代码模拟径向演变。德拜长度相当小：λ Debye ≃ 10 nm，因此我们使用能量守恒方法 [43] 来计算洛伦兹力。电子-中性弹性碰撞频率 ν eN 取决于 O 2 和 N 2 的截面，对于我们的能量来说大约为 10 ˚ A 2 [44]。反过来，电子-离子动量转移碰撞频率由 ν ei = 7 给出。 7 × 10 − 12 ne ln(Λ C ) /K 3 / 2 eV ，其中 Λ C = 6 πn e λ 3 Debye [45]。然后将得到的径向电流密度 J r 和电子密度 ne 记录为半径和时间的函数（更多详细信息可参见 [31] 的第 3 部分）。这些结果可以很好地分辨，网格分辨率为 ∆ x = ∆ y = 2 µ m，等离子体外缘的大粒子权重为 ∼ 10。图 1 中给出了 100、10 和 1 Torr 下 PW 模拟中λ = 800 nm 的电子数密度。t = 0 时等离子体外缘具有简化的阶跃函数轮廓，在半径 r pl = 0 处 ne = 10 20 m − 3。 5 毫米。因此，除了从等离子体边缘发射出脉冲波外，在内部激发出约 90 GHz 的相干径向等离子体频率振荡 [ 46 ]，在表面激发出约 63 GHz 的 SPP [ 33 , 34 , 47 ]。扩展到中性大气中的 PW（r > r pl）对密度不敏感