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具有奇数 $N 的部分系统
如果一组正交乘积态在每个二分图中都是局部不可约的，则它具有强非局部性，这表明在没有纠缠的情况下具有强量子非局域性现象 [ Phys.Rev.Lett.122 , 040403 (2019) ]。尽管这种现象已经在任何三、四和五部分系统中得到证实，但在多部分系统中是否存在强非局部正交乘积集仍然未知。在本文中，通过使用 N 维超立方体的一般分解，我们给出了 N 部分系统中所有奇数 N ≥ 3 的强非局部正交乘积集。基于此分解，我们给出了奇数 N ≥ 3 的 N -partite 系统中不可扩展乘积基的显式构造。此外，我们将结果应用于量子秘密共享、不可完备乘积基和 PPT 纠缠态。
ssc-352 海洋结构钢韧性数据
船舶结构委员会赞助开发了一个数据库，该数据库涵盖了包含定量韧性数据的数据源，并根据这些数据开发了一个记录完备的计算机化数据库，供广大工程师和材料科学家使用。其中包括来自材料供应商的原始数据以及来自各种组织发表的论文和技术报告的数据。主要关注拉伸强度、夏比 V 型缺口棒冲击值、断裂韧性 (JIc)、NDTT 和 DT 能量；如果同一批次的材料有其他韧性参数，则也包括这些参数。这些材料包括代表赞助机构的项目技术委员会确定的钢材。这个数据库的原型版本包含了大约 1000 条记录，代表了 11 种钢材的大约 10,000 次测试。现在已有标准程序可以有效地添加其他合金和性能的数据。
引用文献 Cong S, Tang YR, Harraz S 等. 基于连续弱测量和压缩感知的在线量子状态估计. 中国科学信息科学
量子状态估计 (QSE) 是量子信息处理和量子反馈控制中最重要的工作，通常通过对一组信息完备的测量算子和相应可观测量进行强测量来实现。然而，强测量会破坏原始量子态，必须重新准备集合，并且每一步都必须重新配置测量装置。弱测量 (WM) [1] 为获取量子测量和估计量子态提供了一种替代方法。在测量过程中，通过使用连续弱测量 (CWM)，可以在不对目标状态进行实质性干扰的情况下获得目标状态信息，并且通过计算集合平均可以获得 CWM 中恢复的值。压缩感知 (CS) [2] 已被引入量子领域，以减少 QSE 所需的测量次数 [3,4]。然而，使用 CWM 和部分测量进行在线量子态估计的统一有效方案是否可行仍然未知。
人工智能能达到人类思维吗？
深度学习的变革性成就促使一些学者提出人工智能 (AI) 是否能够达到并超越人类思维水平的问题。在解决了有关该问题可能答案的方法论问题之后，本文认为，人工智能支持者提出的智能定义是“完成复杂目标的能力”，适用于机器，但并未抓住人类思维的本质。在讨论了机器和大脑在理解方面的差异以及主观体验的重要性之后，需要强调的是，大多数人工智能最终优越性的支持者忽视了身体本身对大脑的重要性、大脑的侧化以及神经胶质细胞的重要作用。通过诉诸哥德尔的不完备性定理和图灵关于计算的类似结果，可以注意到意识比数学和计算都丰富得多。最后，也许最重要的是，需要强调的是，人工算法试图仅模仿大脑皮层部分区域的意识功能，而忽略了这样一个事实：不仅每个意识体验都先于无意识过程，而且从无意识到意识的转变也伴随着信息的丢失。
用于量子应用的 12 英寸玻璃晶片上的功能表面离子阱
1 新加坡南洋理工大学电气与电子工程学院，邮编 639798 2 巴黎第七大学材料与量子现象实验室，邮编 F-75025，巴黎，法国 3 新加坡科技研究局微电子研究所，邮编 117685 我们报告采用标准 CMOS 兼容后端工艺在 12 英寸玻璃基板上大规模制造功能完备的射频 (RF) 表面离子阱。采用成熟的 12 英寸铸造后端工艺（电镀铜和金饰面）直接在玻璃晶片基板上制造表面电极。我们通过用激光冷却的 88 Sr + 离子加载离子阱来测试它。该离子阱在 33 MHz 频率下 RF 幅度在 100 – 230 V 范围内时表现出稳定的操作。当真空室压力为 5 × 10 -11 mbar 时，离子寿命约为 30 分钟，这展现出在 CMOS 兼容且具有成本效益的平台上采用标准代工工艺实现量子计算系统未来的巨大潜力。
静态 AdS 指标的唯一性和能量界限
为避免歧义，我们在本节中强调 ε = − 1。如果区域 M ext = (0 , x 0 ] × Q ⊂ M ，其中 Q 是紧 ( n − 1) 维流形，并且当 x 趋向于零时，g 的截面曲率趋向于一个（负）常数，其中 x 是沿 M ext 的第一个因子的坐标，并且度量 x 2 g 平滑扩展到 [0 , x 0 ] × Q 上的黎曼度量，则称该区域为渐近局部双曲 (ALH) 端。（假设最后一个性质，截面曲率条件等同于要求 | dx | x 2 g（即，度量 x 2 g 中 dx 的范数）在趋近于“无穷远处的共形边界” { x = 0 } 时趋向于一。）黎曼流形（M， g ) 称为 ALH，如果它是完备的，并且包含有限个 ALH 端。因此，M 的无穷边界 ∂M ∞ 将是有限个流形 Q 的并集，如上所示。广义相对论的哈密顿分析经过多次分部积分后，得出 ALH 端质量的以下公式 [9] 3（比较 [10]）
一种表征量子多项式时间的编程语言
– 我们引入了一种量子编程语言，名为 foq ，其中包含一阶递归程序。foq 程序的输入包括一组排序的量子比特，即一列成对不同的量子比特索引。foq 程序可以将对应于一元酉算子的基本算子应用于其每个量子比特。所考虑的算子集已根据 [17] 进行选择，以形成一组通用门。 – 在证明终止 foq 程序是可逆的（定理 1）之后，我们将程序限制为一个严格子集，名为 pfoq ，多项式时间为 foq 。对 pfoq 程序的限制是可处理的（即可以在多项式时间内确定，参见定理 2），确保程序在任何输入时终止（引理 1），并防止程序出现任何指数爆炸（引理 2）。 – 我们证明，对于量子复杂度类 fbqp 而言，pfoq 程序计算的函数类是健全且完备的。fbqp 是有界误差量子多项式时间的函数扩展，称为 bqp [ 3 ]，这是一类决策问题，量子计算机可以在多项式时间内解决，错误概率最多为 1
量子信息第六章量子算法
6 量子算法 1 6.1 一些量子算法 1 6.2 周期性 7 6.2.1 寻找周期 8 6.2.2 从 FFT 到 QFT 10 6.3 因式分解 12 6.3.1 因式分解作为周期寻找 12 6.3.2 RSA 16 6.4 相位估计 18 6.5 隐藏子群问题 21 6.5.1 离散对数问题 23 6.5.2 Di?e-Hellman 密钥交换 23 6.5.3 寻找阿贝尔隐藏子群 24 6.6 量子搜索 28 6.6.1 广义搜索 31 6.7 Grover 算法是最优的 32 6.8 使用量子计算机模拟量子物理 35 6.8.1 模拟局部汉密尔顿量的时间演化 35 6.8.2 估计能量特征值和能量特征态的准备 39 6.9 轻度纠缠量子计算的经典模拟 42 6.10 局部哈密顿问题的 QMA 完备性 46 6.10.1 3-SAT 是 NP 完全的 47 6.10.2 受挫自旋玻璃 49 6.10.3 量子 k 局部哈密顿问题 50 6.10.4 构造和分析哈密顿量 51
![arXiv:2001.09091v1 [math.GT] 2020 年 1 月 22 日](/simg/a\a260cb6ac7d92b0cf979e95f70bfcd3946678357.webp)
arXiv:2001.09091v1 [math.GT] 2020 年 1 月 22 日
摘要。作者先前利用具有关系的自由群 G 子群的陪集结构找到了一种通用量子计算模型。G 中指数为 d 的有效子群 H 导致 d 维希尔伯特空间中的“魔法”状态 | ψ ⟩，该状态编码最小信息完备量子测量 (MIC)，可能带有有限的“上下文”几何。在本研究中，我们选择 G 作为奇异 4 流形 V 的基本群 π 1 (V)，更准确地说是“小奇异”(时空) R 4 (即同胚和等距，但不与欧几里得 R 4 微分同胚)。我们所选的例子归功于 S. Akbulut 和 RE Gompf，它具有两个显著的特性：(a) 它显示了标准上下文几何的存在，例如法诺平面（索引 7 处）、梅尔明五角星（索引 10 处）、两量子比特交换图像 GQ (2 , 2)（索引 15 处）以及组合格拉斯曼流形 Gr(2 , 8)（索引 28 处）；(b) 它允许将 MIC 测量解释为源自此类奇异的（时空） R 4 。我们将拓扑量子计算与奇异时空联系起来的新图像也旨在成为一种“量子引力”方法。
信息几何中量子态密度的测量和量子多参数估计
最近，人们对从信息几何的角度研究量子力学的兴趣日益浓厚，其中量子态由投影希尔伯特空间 (PHS) 中的点来描述。然而，高维度量的缺失限制了信息几何在多参数系统研究中的应用。在本文中，我们提出了一种使用量子 Fisher 信息 (QFI) 体积元素来度量 PHS 中量子态的本征密度 (IDQS)。从理论上讲，IDQS 是一种定义一类量子态 (过) 完备关系的度量。作为一种应用，IDQS 用于研究量子测量和多参数估计。我们发现，一组有效估计量的可区分状态 (DDS) 密度由经典 Fisher 信息的不变体积元素来衡量，它是 QFI 的经典对应物，并作为统计流形的度量。通过行列式量子 Cramér-Rao 不等式研究了通过量子测量推断 IDQS 的能力。结果，我们发现在测量中 IDQS 和最大 DDS 之间存在差距。该差距与不确定度关系密切相关。以具有两个参数的三级系统为例，我们发现 Berry 曲率表征了 IDQS 和最大可达到 DDS 之间的平方差距。具体到顶点测量，平方差距与 Berry 曲率的平方成正比。