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World File Search System扫描方向
工艺参数对增材制造晶粒形貌影响的计算建模
扫描速度 10.58 mm/s 10 格点/MCS 光斑尺寸 4 mm 52 × 70 × 80 （宽 × 长 × 深）格点 层高 1.25 mm 85 格点 网格间距 2 mm 50 格点 扫描方向 双向 双向
激光箔打印增材制造铝部件：加工、微观结构和机械性能
摘要：本文研究了利用我们最近开发的激光箔打印 (LFP) 增材制造方法制造致密铝 (Al-1100) 部件 (相对密度 > 99.3%)。这是通过使用 7.0 MW/cm 2 的激光能量密度来稳定熔池形成并以 300 µ m 厚度的箔片产生足够的穿透深度来实现的。LFP 制造的样品中的最高屈服强度 (YS) 和极限拉伸强度 (UTS) 沿激光扫描方向分别达到 111±8 MPa 和 128±3 MPa。与退火的 Al-1100 样品相比，这些样品表现出更高的拉伸强度但更低的延展性。断口分析显示拉伸试验样品中存在拉长的气孔。利用电子背散射衍射 (EBSD) 技术观察到 LFP 制备样品中沿凝固方向的强烈晶体织构和密集的亚晶界。
增材制造
熔体流动对于增材制造 (AM) 过程中的质量至关重要。当施加外部磁场时，它会通过热电磁流体动力学 (TEMHD) 效应产生改变流动的力，从而可能改变最终的微观结构。然而，TEMHD 力的程度及其潜在机制仍不清楚。我们使用原位高速同步加速器 X 射线照相术和非原位断层扫描追踪钨粒子的流动，以揭示定向能量沉积 AM (DED-AM) 过程中 TEMHD 诱导流动的结构。当不施加磁场时，Marangoni 对流占主导地位，导致粒子分布相对均匀。当磁场平行于扫描方向时，会诱导 TEMHD 流动，在横截面上循环，导致粒子偏向熔池的底部和侧面。此外，向下的磁场会引起水平循环，将粒子偏向另一侧。我们的结果表明，TEMHD 可以在 DED-AM 过程中破坏熔池流动。
基于单个 n 型半导体聚合物的光...
图 1. 使用三电极装置探测 n 型薄膜的光电化学特性。(a) p(C 6 NDI-T 的化学结构。(b) 在 PBS 中电化学掺杂过程中 ITO 涂层 p(C 6 NDI-T) 薄膜的吸光度光谱的变化。(c) 黑暗条件下在 PBS 中记录的 ap(C 6 NDI-T) 薄膜的循环伏安法 (CV) 曲线。该薄膜涂在圆形微电极上 (A = 0.196 mm 2 )。扫描速率为 50 mV/s。箭头表示扫描方向，并标记还原峰。(d) 在 OCP 条件下测得的 p(C 6 NDI-T) 电极在黑暗（黑色）和暴露于红光（660 nm，406 mW/cm 2 ）时的奈奎斯特图。插图突出显示了高频下的阻抗曲线。 (e) 顶部：浸没在电解质中的薄膜与光相互作用的示意图（红色箭头）。光形成激子（移动的电子-空穴对），一些激子分解为自由电荷载体。底部：在 t= 0 分钟时开启红光照射（660 nm，406 mW/cm 2 ）约 2 分钟后，聚合物电极的 OCP 变化。
狄拉克半金属 ${\rm{C}}{{{\rm{d}}}_3}{\rm{A}}{{{\rm{s}}}_2}$ 介导的非对称 SQUID 中的时间反演对称性破缺和零磁场约瑟夫森二极管效应
pn 结中的二极管效应在现代微电子学中起着重要作用。由于电子（n）和空穴（p）掺杂区之间的反演对称性破缺，电子传输是非互易的，即电流只能朝一个方向流动。这种非互易性质已广泛应用于晶体管、发光二极管、太阳能电池等电子设备中。最近，类似的二极管效应在超导系统中引起了极大的兴趣 [1-66]。与 pn 结中的二极管效应一样，超导二极管效应 (SDE)，或者具体来说是约瑟夫森结 (JJ) 中的约瑟夫森二极管效应 (JDE)，有望找到重要应用，如无源片上回转器和循环器 [66]。这类设备在量子计算应用中将特别有影响力。此外，SDE/JDE 可用作研究新型超导特性（如有限动量库珀对）的替代方法 [2, 10]。在典型的 JJ 或超导量子干涉装置（SQUID）中，IV 曲线在装置处于正常状态的高电流范围内呈线性，如图 1（d）所示。电压 V DC 在所谓的再捕获电流 I + r（对于电流向下扫描）处突然降至零，并在很大的电流范围内保持在零，直到达到开关电流 − I − c。本文中，我们将该开关电流视为 JJ 的临界电流（I c ），并在本文中始终使用临界电流这一术语。超过 − I − c 后，IV 曲线变为线性，装置再次进入正常状态。对于电流向上扫描曲线，可以观察到 IV 曲线的类似形状，并标记出相应的 − I − r 和 I + c 的位置。一般而言，只要存在时间反演对称性 (TRS) 或反演对称性，I + c = I − c 就与电流扫描方向无关。然而，当两种对称性都被破坏时，临界电流会根据电流扫描的方向显示不同的值，这种现象称为 JDE [ 1 , 2 ]。在非中心对称超导系统或非对称 SQUID 等器件结构中，反演对称性会被破坏
LA-ICP-MS
痕量元素签名的映射是地球科学和材料科学中扩展的工具，它允许研究实心材料以及可能不会被主要元素捕获的过程。在过去十年中，激光消融中的开发能力耦合质量 - 光谱法（LA-ICP-MS）功能现在可以实现原位元素映射的必要空间分辨率。用LA-ICP-MS获得二维，完全定量和地质有意义的数据仍然是一项艰巨的任务，并且一个特殊的障碍是对不均匀阶段的校准，例如化学分区的矿物质。这项工作提出了一种新型的方法，用于采用LA-ICP-QUAD Rupole MS（LA-ICP-QMS）的多元素映射的数据减少和图像生成方法，该方法在免费和开源软件Xmaptools中实现。提出了三个地质AP平原，以说明程序的好处。在不同的空间分辨率下，多次映射了来自Eclogitic样品（Lato Hills，Togo）和斜长石，K-Feldspar，k-feldspar的石榴石，k-feldspar，Biotite（El Oro Complex，Ecuador），以测试校准质量和化学检测能力。金红石，并在单个晶粒内显示了510至550℃的温度范围为510至550℃。通过与电子探针微分析（EPMA）获得的分区主要和次要元素图（石榴石，斜长石）和ti-in-biotite地热图图（EPMA）进行比较，通过与分区的主要和次要元素图（石榴石，斜长石）和Ti-In-Biotite地热度图（EPMA）进行比较来验证LA-ICP-MS方法的准确性。此外，此类地图也被记录得更快。使用LA-ICP-QM实现高达5μm的空间分辨率，这与报告的LA-ICP飞行器时间质谱法（LA-ICP-TOFMS）的分辨率相似，尽管以明显较低的习得速度。较低空间分辨率的地图提供了更好的化学检测能力，如较低的每像素检测极限（LOD）地图计算所证明的。像素分配策略和仪器条件也对地图质量有直接影响。我们建议将地图插入到方形像素上，其中像素由多个扫描组成以获得改进的检测能力。使用模拟LA-ICP-MS映射的基准测试表明，斑点大小以及扫描方向可以根据化学模式的特征大小而导致组成的变化。通过在REE中可见的石榴石中映射薄薄的环形环，并且这种综合偏移可以对例如扩散建模产生重大影响。新的软件解决方案提供了具有95％置信度的单像素LOD过滤的LA-ICP-MS图的多标准和可变组成校准，从而使用户可以同时量化主要和痕量元件的不均匀材料，并提高精度。