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World File Search System正交相
胶体锡卤化物钙钛矿纳米结构的结构动力学和可调性
以铅（Pb 2 +）[1,2]为二价阳离子的金属卤化物钙钛矿纳米晶体（NC）由于其尺寸和形貌可调、光学性能增强和化学稳定性，在光伏、[3]光发射和检测、[4,5]激光[5]和水分解[6]等应用方面具有吸引力。然而，据报道，当用毒性较低的[7,8]二价金属（如Sn 2 +）[9,10–12,13]取代铅时，所得NC的化学稳定性较差，缺乏可调性，光学性能也不太理想。相比之下，自50多年前首次被探索以来，Sn卤化物钙钛矿块体[14,15,16]和薄膜[17]已经得到了强有力的发展。 [18] 它们在光伏电池中的性能提高是由于使用添加剂（如SnF2 [19]和离子液体[20]）或通过从三维结构转换为二维混合钙钛矿（Dion-Jacobson [8,21]和Ruddlesden-Popper（RP）[22,23]）成功稳定了活性层。由于两个主要挑战，块体材料中获得的稳定性增强不能简单地转化为纳米尺度：i）对于 L 1 = 10 nm 以下的 NC，表面体积比很高（其中 L 1 是长方体的最小横向尺寸），这会导致大量金属离子从 Sn 2 + 氧化为 Sn 4 + ，以及 ii）存在光学带隙相差多达 1.25 eV 的多晶型物 [15,16]（即具有强光致发光 (PL) 的高导电黑色立方相 (Pm3m)、γ-正交相 (Pnma) 和非导电黄色正交相 (Pnma)）。[15,16,24]
基于SIC平台上Fermi级托管障碍二极管的300 GHz频段的低噪声平衡搅拌机
复杂的编码方案，例如正交相移键合和正交振幅调制，由于其较高的频谱效率而被广泛用于宽带无线通信系统中[1，2，3，4]。在这些方案中，正交混合器是向下转换接收到的信号（i）和正交相（q）中间频率（if）信号的关键元素。使用半导体设备[5,6,7,7,8,9]制造此类接收器电路，预计当载体频率较高时，例如在Terahertz（THZ）波范围内，由于在半导体底物上制造的平面波导在thz-Wave范围内变得相当损失和分配。一个基于半导体的设备还需要接线或翻转芯片键[6，13]，通常用石英底物制造的波导耦合器，这些连接可能会导致反射和/或损失高频
纳米卫星地球观察的通信系统
本文提出了一个用于纳米卫星地球观察者初步设计技术的通信系统，作为用于管理和事物区域和国家资源各个方面的有用工具。在分析中提出了一个低地球轨道纳米卫星通信系统的设计过程。在拟议的论文中已经制定并解决了下一个目标：审查地球观察系统并研究了他们的设计选项，分析了板载天线设计背景，并提供了分析估计，例如设计通行带正交正交相位移位键盘键合和接收器在Simulink中使用Siming/Mathers a Offers ofer a Offers/Mathers逐步浏览，从而获得了simul shiming/Mathers，该阶段是逐步浏览的，该阶段的偏差范围均为数学范围。研究了它们的特征，观察到并分散了图表，星座和正交相移的信号轨迹，并根据当代设计概念。因此，这允许为纳米卫星类别提供创新的通信系统设计技术。
一种高度兼容 CMOS 的氧化铪基铁电二极管
为了解决“存储墙”问题，人们迫切需要具有高速度和高密度的存储设备。在这里，我们展示了一种高度可扩展的三维可堆叠铁电二极管，其整流极性由 Hf 0.5 Zr 0.5 O 2 薄膜的极化反转调制。通过利用原子分辨率球差校正 STEM 可视化铪/锆晶格序和氧晶格序，我们揭示了 Hf 0.5 Zr 0.5 O 2 薄膜的自发极化与氧原子位移之间的相关性，从而明确地识别出 Hf 0.5 Zr 0.5 O 2 薄膜中的非中心对称 Pca2 1 正交相。我们进一步在 8 层 3D 阵列中实现了这种铁电二极管。演示了高达 20 ns 的运行速度和超过 10 9 的耐用性。超过 100 的内置非线性保证了其自选择特性，从而无需使用外部选择器来抑制大阵列中的漏电流。这项工作为未来存储器层次结构的演进开辟了新的机会。
超导铁硒化物的结构演化和相图 ${\rm{L}}{{\rm{i}}_x}{( {{{\rm{C}}_{\rm{2}}}{{\rm{H}}_{\rm{8}}}{{\rm{N}}_2}} )_y}{\rm{F}}{{\rm{e}}_2}{\rm{S}}{{\rm{e}}_2}( {x = 0\sim 0.8} )$
这里我们报道了在很宽的掺杂浓度范围（x = 0 ∼ 0 . 8）下锂和乙二胺插层的 FeSe 的结构和电子相图。未掺杂的 (C 2 H 8 N 2 ) y Fe 2 Se 2 结晶为正交相。随着锂掺杂的增加，在 x = 0 . 35 处发生正交到四方相变，并且超导四方相一直持续到 x = 0 . 5。同时，发现 T c 强烈依赖于掺杂剂浓度，从 x = 0 . 35 时的 30 K 迅速上升到 x = 0 . 5 时的 45 K。Li 0 . 31(3) (C 2 H 8 N 2 ) 0 . 52(7) Fe 2 的晶体结构。利用高分辨率中子衍射数据分别在 5、60、150 和 295 K 下测定了 FeSe 四面体的形变。在 150 到 295 K 之间，FeSe 四面体的畸变显著增强，同时，在同一温度范围内正常态霍尔电阻率由负转正。在 230 K 以上，电子掺杂的 Li 0.5(C 2 H 8 N 2 ) y Fe 2 Se 2 中以空穴载流子为主，这表明温度引起的结构畸变可能导致费米面拓扑结构的重构和空穴袋的出现。
上级超快激光命令光子灯笼模式（...
飞秒激光制造技术已应用于光子范围模式（DE）多路复用器。基于飞秒激光制造技术的当前光子灯笼模式（DE）多路复用器设计主要遵循纤维型光子光子灯笼设计，该设计使用具有非均匀波导的轨迹对称结构进行选择性模式激发。但是，非均匀的波导可能导致不一致的波导传输和耦合损失。轨迹对称设计的选择性模式激发效率低下。因此，我们使用具有均匀波导的轨迹不对称性和制造的超快激光默认的光子灯笼模式（DE）多路复用器优化了设计。在1550 nm处的一致的波导传输和耦合损耗（分别为0.1 db/cm和0.2 db/facet）在均匀的单模波导上获得。基于光子灯笼模式（DE）多路复用器的轨迹 - 空气设计，有效模式激发（，，和）的平均插入损失在1550 nm时的平均插入损失低至1 dB，并且模式依赖性损失小于0.3 db。光子范围的设计对极化不敏感，而两极分化确定的损失小于0.2 dB。以及通过纤维型极化光束拆分器所实现的偏振化多路复用，六个信号通道（，，，，和）携带42个Gaud/s正交相位移位键信号，通过几个模式纤维进行传输，用于光学透射。这项研究的发现为3D集成光子芯片在大容量光学传输系统中的实际应用铺平了道路。系统的平均插入损失小于5 dB，而其与几种模式纤维的最大串扰小于-12 dB，导致4-DB功率损失。
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飞秒激光制造技术已应用于光子范围模式（DE）多路复用器。基于飞秒激光制造技术的当前光子灯笼模式（DE）多路复用器设计主要遵循纤维型光子光子灯笼设计，该设计使用具有非均匀波导的轨迹对称结构进行选择性模式激发。但是，非均匀的波导可能导致不一致的波导传输和耦合损失。轨迹对称设计的选择性模式激发效率低下。因此，我们使用具有均匀波导的轨迹不对称性和制造的超快激光默认的光子灯笼模式（DE）多路复用器优化了设计。在1550 nm处的一致的波导传输和耦合损耗（分别为0.1 db/cm和0.2 db/facet）在均匀的单模波导上获得。基于光子灯笼模式（DE）多路复用器的轨迹 - 空气设计，有效模式激发（，，和）的平均插入损失在1550 nm时的平均插入损失低至1 dB，并且模式依赖性损失小于0.3 db。光子范围的设计对极化不敏感，而两极分化确定的损失小于0.2 dB。以及通过纤维型极化光束拆分器所实现的偏振化多路复用，六个信号通道（，，，，和）携带42个Gaud/s正交相位移位键信号，通过几个模式纤维进行传输，用于光学透射。这项研究的发现为3D集成光子芯片在大容量光学传输系统中的实际应用铺平了道路。系统的平均插入损失小于5 dB，而其与几种模式纤维的最大串扰小于-12 dB，导致4-DB功率损失。