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World File Search System相关函数
平面超导体中的相关函数和特征长度
在平面频带（FB）材料中，高温超导性非常规形式的可能性并不能挑战我们对相关系统中物理学的理解。在这里，我们计算了在各个一维FB系统中的正常和异常的单粒子相关函数，并系统地提取特征长度。当Fermi能量位于FB中时，发现相干长度（ξ）是晶格间距的顺序，并且对电子电子相互作用的强度较弱。最近，有人认为，在FB化合物中可以将ξ分解为BCS类型的常规部分（ξBCS），而几何贡献则表征了FB本征态，量子度量（）。但是，通过以两种可能的方式计算连贯长度，我们的计算表明ξ̸= p
平面超导体中的相关函数和特征长度
在过去的十年中，我们目睹了物理学对无分散频段的迅速增长[1-8]。在平坦带（FB）化合物中，由于这些频段的宽度非常狭窄，因此库仑能量是独特的相关能量尺度。这将这些系统置于高度相关的材料等级中，并打开了对异国情调和意外的植物现象和量子阶段的访问。不可否认，最引人注目的特征之一是在费米速度消失的化合物中可能具有高座位温度超导性（SC）的可能性[9-18]。SC的这种不合时宜的形式具有频带间的性质，并且由称为量子公制（QM）的几何量产生。QM连接到量子几何张量的实际部分[19，20]，并提供了与FB Bloch特征状态相关的典型表面。到目前为止，这种不寻常形式的超导性的独特实验实现在魔法角度附近的扭曲的石墨烯（Moiré）中已经观察到了这种异常的超导性[8，21 - 26]。众所周知，在传统的BCS系统中，SC具有内在性质[27，28]，相干长度ξc由ξBCS=ℏv f
在混合经典/量子上计算实时相关函数
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具有相反磁场的双层量子厅系统中的相变
2，其中内层相互作用是排斥的，并且层间相互作用很有吸引力。我们在圆环上进行精确的对角度（ED）计算，以研究分离距离d / l b时的相变。d c / l b = 0处的临界点。68的特征是变性和能量水平的交叉。在D / L B 成对相关函数表明具有相反伪旋转的电子在𝑟=0。时相关。成对相关函数表明具有相反伪旋转的电子在𝑟=0。我们发现了由结合对组成的激子条带相。铁磁基态被强大有效的有吸引力的潜力破坏。电子复合 - fermion（ECF）和一个孔复合费用（HCF）紧密结合。在D / L B> D C / L B区域中，观察到从D→D C极限到大D极限的交叉。电子和孔复合液体（CFL）分别通过相对的相对的复合材料（CF）实现。
量子多级子系统中关联函数的时间演化...
我们对封闭多体量子系统中二点相关函数（也称为动态响应函数或格林函数）的时间行为给出了严格的分析结果。我们表明，在一大类平移不变模型中，相关函数在后期时间分解 ⟨ A ( t ) B ⟩ β →⟨ A ⟩ β ⟨ B ⟩ β ，从而证明耗散源于系统的幺正动力学。我们还表明，对于具有一般光谱的系统，围绕该后期值波动受热系综纯度的限制，热系综纯度通常随着系统规模的增加而呈指数衰减。对于自相关函数，我们提供了它们达到因式分解的后期时间值的时间上限。值得注意的是，这个界限只是局部期望值的函数，并且不会随着系统规模的增加而增加。我们给出数值示例，表明此界限在不可积模型中是一个很好的估计，并论证了出现的时间尺度可以用新兴的涨落耗散定理来理解。我们的研究扩展到其他类型的二点函数，例如对称函数和线性响应理论中出现的 Kubo 函数，我们为其给出了类似的结果。
费米子和玻色子的多体物理学简介 硕士 2 ICFP
2 平衡单粒子格林函数 9 2.1 格林函数的定义.....................................................................................................................................................................................................................................9 2.2 松原格林函数的性质....................................................................................................................................................................................................................................10 2.2.1 周期性和傅里叶级数....................................................................................................................................................................................................................10 . ... . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ................................................................................................................................................................................................. 17 2.4.1 莱曼表示.................................................................................................................................................................................................... 17 2.4.2 希尔伯特变换....................................................................................................................................................................................... 17 2.4.2 希尔伯特变换....................................................................................................................................................................................................... 17 20 2.4.3 松原频率求和....................................................................................................................................................................................................................20 2.5 2 粒子相关函数....................................................................................................................................................................................................................................................................21
具有投影测量的双单位量子电路中的确切动力学
了解量子多体系统的动力学仍然是一个至关重要的问题，其应用从凝结物理学到量子信息。在数值和分析上，计算动力学数量（例如相关函数和纠缠增长）是一个众所周知的困难问题。近年来，统一电路已经超越了量子计算模型，以最小模型，以研究由局部相互作用控制的一般大学动力学的研究[1-8]。一类特殊的此类电路，称为双统一电路，仍然可以通过精确的计算[9，10]。这些电路是通过基本的时空二元性来表达的，从而导致时间和空间中的单一动力学。这种二元性允许精确计算局部可观察物的相关函数动态[9，11-14]，超阶相关器[15，16]，纠缠[10，17]，量子混乱[18 - 21]的指标[18 - 21]，以及双重独立的电路和自然是活跃的理解的主题[22 - 38]和实验[22 - 38]和实验[39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39] [39]超越了封闭量子系统的纯统一动力学，电路模型还通过在时空中给定点引入投影测量值，为非自然动态提供了自然的游戏场。随着微调率的提高，此类系统可能会经历从体积法的过渡到稳态
![arXiv:2110.07368v3 [math.PR] 2023 年 2 月 10 日](/simg/g:\will\search\icon\source\c\c7d3d7f630afa6858499b6bb11d81840cf48979b.webp)
arXiv:2110.07368v3 [math.PR] 2023 年 2 月 10 日
摘要：本文研究了温度为 β 且半径为 L 的圆柱体上定向聚合物的自由能。假设随机环境由时间上为白函数、空间上为光滑的高斯过程给出，具有任意紧支撑空间协方差函数，我们获得了高温下极限自由能的精确缩放行为 β ≪ 1 ，随后是较大的 L ≫ 1 ，在所有维度上。我们的方法基于聚合物端点分布的多点相关函数满足的 PDE 层次的扰动展开。对于由 1 + 1 时空白噪声给出的随机环境，我们推导出极限自由能的显式表达式，证实了 [12] 中通过复制方法获得的结果。