XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System碰撞能量
优化用于保护高场加速器磁铁的次级CLIQ
摘要 - 碰撞能量显着的圆形粒子加速器超出LHC，需要具有较高磁场的磁铁。对这种磁体的淬火保护是出于两个主要原因。首先，高能量密度和相对较高的淬火需要高性能的淬火保护系统。第二，在预计将运行的加速器机器中保护系统的集成数十年，要求易于整合，健壮和冗余元素。最近提出了一种名为Secondary Cliq（S-CLIQ）的新的且有前途的保护方法。它依赖于辅助正常线圈，这些线圈与线圈电隔离以保护但在磁性上耦合到它们。在磁铁淬灭检测时，耦合线圈具有双重功能：首先，它们会在超导体中引起高耦合损失，这足以使大多数绕组在几个Mil-mil-Liseconds中传递到正常状态；其次，他们通过磁耦合提取磁铁存储的一部分。在这项工作中，提出了基于放置在赛道磁铁顶部和底部的辅助线圈的S-CLIQ系统，并显示了由薄1毫米2线制成的。表明，在热点温度和地面峰值电压方面，淬灭保护性能优于替代方法，例如能量提取，淬火加热器和CLIQ。
卢卡斯·基什内尔 - OPUS Würzburg
ACN 乙腈 AMP 抗菌肽 AMR 抗菌抗性 aq. 水溶液 ATC 无水四环素 CA 纤维素乙酸酯 CE 碰撞能量 cf. Confer (lt.) CLSI 临床和实验室标准研究所 CS 校准标准 CTA 纤维素三乙酸酯 DAP 达托霉素 DAP-R 达托霉素耐药性 DHA 脱氢丙氨酸 DNA 脱氧核糖核酸 drc 达托霉素耐药性簇 eg Exempli gratia EIC 提取离子色谱图 EMA 欧洲药品管理局 ESI 电喷雾电离 EUCAST 欧洲抗菌药物敏感性测试委员会 FA 甲酸 FDA 美国食品药品管理局 FV 碎裂电压 GUCS 一般未知物比较筛选 HGT 水平基因转移 (HP)LC（高效）液相色谱法 HRMS 高分辨率质谱法 ICH 人用药品技术要求国际协调会 IDA 信息依赖性采集 ie Id est (lt.) IS 插入序列 ISMF 内标标准化基质因子 ISTD 内标 Kyn 犬尿氨酸 LB（Eppendorf）蛋白质 LoBind ®
物理与天文学系
ETOF是针对相对论重离子对撞机（RHIC）的Star实验的正向盘式（TOF）检测器升级。ETOF程序是明星与压缩的Bary Onic Matter（CBM）实验之间的合作。eTOF-theel由108 CBM TOF-MULTIPE-MULTIPLIPE抗性电缆室（MRPC）原型组成。CBM是其MRPC原型及其自由运行的数据记录系统（DAQ）的第一个大规模测试。对于恒星，ETOF扩展了战前对粒子识别（PID）的飞行时间系统的接受。这些扩展的PID功能对于分析Star的Beam Ergy Scan II运动非常重要，尤其是在固定星计划中。MRPC原型在两年以上的运行时间内没有明显的老化。平均系统时间分辨率为70、7，PS，单个MRPC时间分辨率之间的散射<4、3，PS rms。ETOF的轨道匹配效率几乎为70％。使用KAON识别和φMeson的重建的示例来证明ETOF的PID能力。表明，ETOF达到了KAON识别纯度近85％。在固定星模式的最高碰撞能量（√snn = 7，7，GEV）中，ETOF的包含将重建φMeson的重建数量增加了301％。此能量的正向接受度从y -y cms> 0，8到y -y cms> 0，3。
高能核碰撞中的集体激发——纪念刘联寿教授
集体流由动量空间中最终粒子分布的傅里叶展开的系数定义，对核碰撞的早期阶段很敏感。具体来说，前三个系数分别称为定向流 ( v 1 )、椭圆流 ( v 2 ) 和三角流 ( v 3 )。定向流对介质的状态方程 (EoS) 敏感；椭圆流对介质的自由度、部分子或强子能级和平衡度敏感；三角流对初始几何涨落敏感。在 RHIC-STAR 核碰撞实验中已经实现了一套全面的测量 [ 1 – 9 ]。在高能碰撞（> 20 GeV）中观测到的 vn 的组成夸克数 (NCQ) 标度表明部分子集体已经建立 [ 1 – 3 , 8 , 10 ]。特别地，D 介子也遵循 NCQ 标度 [ 2 , 10 , 11 ]，这表明粲夸克集体与 u 、 d 和 s 夸克处于同一水平；因此，产生的介质达到（接近）平衡。束流能量扫描 (BES) 计划的主要动机是探索 QCD 相图并寻找可能的相边界和临界点。STAR 实验中 BES 计划的第一阶段 (BES-I) 涵盖碰撞能量 √ s NN = 7.7–62.4 GeV。已经观察到许多有趣的现象；在这里，我们重点关注集体流 vn 测量。图 1 总结了 STAR BES-I 的定向、椭圆和三角流相关观测结果。中速附近净重子的 v 1 斜率与碰撞能量的关系被认为是一级相变的可能信号。v 1 斜率的非单调能量依赖性与相变有关，v 1 斜率的最小值称为“最软点坍缩”[12]。在实验中，随着中子
![arXiv:2006.01220v1 [nucl-th] 2020 年 6 月 1 日](/simg/g:\will\search\icon\source\e\e7cd088a9581b5fee12037b4403971cf4302eac8.webp)
arXiv:2006.01220v1 [nucl-th] 2020 年 6 月 1 日
在过去 30 年中，探索强相互作用理论或量子色动力学 (QCD) 的相结构一直是相对论核物理的主要目标之一 [1]。尤其是 AGS（EOS 合作 [2]）、CERN 的 SPS（NA49 [3] 和 Shine 合作 [4]）以及后来的 RHIC-BES 计划（STAR 合作 [5]）都试图寻找解除禁闭开始的明确信号。在实验方面，未来几年，我们将利用达姆施塔特和杜布纳的新设施，即 FAIR 项目 [6] 和 NICA 项目 [7] 继续进行这项搜索。在理论方面，由于缺乏对与 QCD 相变碰撞的定量预测和高质量的数值模拟 [8]，对解除禁闭开始的搜索受到困扰。虽然这听起来可能令人惊讶，但不幸的是，在 FAIR/NICA 体制下，大多数重离子碰撞输运模拟都不允许包含相变，因此最多只能提供背景动力学 [9]（一个值得注意的例外是 [10]）。相反，相对论流体动力学模拟可以通过在有限重化学势下加入相变来提供新的见解，因为这种能量是必需的。流体动力学模型在核碰撞模拟中的应用历史悠久 [11– 15]。这种方法的优势在于，除了局部热平衡的基本模型假设外，基本上只有具体状态方程的选择作为物理输入。在低能级，描述弹丸和靶核相互作用的单一流体的流体动力学图像早已被用来研究定向流等集体效应以及这些效应对核状态方程的依赖性（参见，例如 [13, 14, 16]）。然而，在低能重离子碰撞的纯流体动力学描述中，很少分析次级粒子的光谱，一个显著的例外是 [17] 的双流体模型方法。另一方面，在高碰撞能量下，流体动力学模型被发现适用于