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基于结构函数理论的微通道冷板热阻研究
[1] 赵学历 , 金尚忠 , 王乐 , 等 . 基于结构函数的 LED 热特 性测试方法 [J]. 光电工程 , 2011, 38(9): 115-118. [2] 张立 , 汪新刚 , 崔福利 . 使用 T3Ster 对宇航电子元器件 内部热特性的测量 [J]. 空间电子技术 , 2011(2): 59-64. [3] MEY G, VERMEERSCH B, BANASZCYK J, et al. Thermal Impedances of Thin Plates[J]. International Journal of Heat and Mass Transfer, 2007, 50: 4457-4460. [4] VASILIS C, PANAGIOTIS C, IONNANIS P, et al. Dy- namic Thermal Analysis of Underground Medium Power Cables Using Thermal Impedance, Time Constant Distri- bution and Structure Function[J]. Applied Thermal Engi- neering, 2013, 60: 256-260. [5] MARCIN J, JEDRZEJ B, BJORN V, et al. Generation of Reduced Dynamic Thermal Models of Electronic Systems from Time Constant Spectra of Transient Temperature Responses[J] Microelectronics Reliability, 2011, 51: 1351-1355. [6] MARCIN J, ZOLTAN S, ANDRZEJ N. Impact of
FloTHERM® 和 FloTHERM® XT 以 CAD 为中心的热...
结论 传统上，在进行热分析时，CFD 仿真软件中构建的热模型包含数千条数据。用户面临的挑战是如何验证模型的正确性。由于结构函数可以从实验和仿真中获得，因此我们现在能够通过比较结构函数来验证封装热模型与实际封装数据之间的关系。如果存在任何不匹配，我们可以轻松识别和解决问题，从而提高使用封装模型的任何电路板或系统级模型的保真度 [2]。由于结构函数跟踪从芯片结到最终环境的热流路径，因此该技术还可以应用于后期设计的电路板和系统级模型，以便在电子产品投入全面生产之前对其进行鉴定。
电源结至外壳热特性问题...
有几种方法可以定义结到外壳的热阻；然而，用一个数字准确且可重复地描述封装中的热流是相当具有挑战性的。对于许多功率封装系列（如 TO 型封装），热瞬态测试和所谓的双界面方法可以提供可靠的结果。双热瞬态的结构函数分歧点可以很好地描述此类结构中的材料界面。然而，分歧点的位置和性质在很大程度上取决于热扩散的形状和方向。如果封装面积远大于散热芯片，则使用不同的界面时热流的形状会发生变化 [1,2]。这导致与两种设置相对应的结构函数在到达外壳表面之前就有很大偏差。本文探讨了这种现象的起源。对不同的大型 IGBT 模块进行了测量和模拟结果比较，对其结构进行了多项修改，从而可以详细分析热流路径。对只加热大模块的一小部分和加热所有芯片进行了比较。一些样品经过了热循环可靠性测试，导致芯片下方出现裂纹。借助结构函数，可以直观地看到减少芯片贴装面积的影响。
二维 QCD 中的纠缠熵和流
我们讨论了在二维 (2D) 大 N c 规范理论中，在光前沿量化狄拉克夸克，快自由度和慢自由度之间的量子纠缠。利用 ' t Hooft 波函数，我们为动量分数 x 空间中的某个间隔构建了约化密度矩阵，并根据结构函数计算其冯诺依曼熵，该结构函数由介子（一般为强子）上的深非弹性散射测量。我们发现熵受面积定律的约束，具有对数发散，与介子的速度成正比。纠缠熵随速度的演化由累积单重态部分子分布函数 (PDF) 确定，并从上方以 Kolmogorov-Sinai 熵 1 为界。在低 x 时，纠缠表现出渐近展开，类似于 Regge 极限中的前向介子-介子散射振幅。部分子 x 中每单位快速度的纠缠熵的演化测量了介子单重态 PDF。沿单个介子 Regge 轨迹重合的纠缠熵呈弦状。我们认为，将其扩展到多介子状态可模拟大型 2D“原子核”上的深度非弹性散射。结果是纠缠熵随快速度的变化率很大，这与当前最大量子信息流的 Bekenstein-Bremermann 边界相匹配。这种机制可能是当前重离子对撞机中报告的大量熵沉积和快速热化的起源，并且可能扩展到未来的电子离子对撞机。
高能散射的算子展开
DESY 在 HERA 中观测到结构函数 F2(x,Q 2 ) 在小 x 处快速增加（见参考文献 [I]），这重新引起了人们对 QCD 振幅高能行为问题的兴趣。在首对数近似中，它受 BFKL 方程 [2-4] 控制，导致 F 2 (x) 的行为与实验曲线相差不大。不幸的是，BFKL 答案存在理论问题，这使得使用这些首对数描述真实的高能过程变得困难（甚至不可能）。首先，BFKL 答案违反了幺正性，因此它充其量只是某种前渐近行为，仅在某些中间能量下可靠。 （真正的高能渐近线对应于主要对数结果的单元化，但这是一个 20 年来无人成功的问题，并不是因为缺乏努力。）此外，即使在单元化并不重要的中等高能量下，QCD 中的 BFKL 结果也不是完全严格的。即使我们从
Cortico -cortical网络中的多尺度通信-Serval
大脑网络中的信号传导在多个拓扑尺度上展开。区域可以通过本地电路交换信息，涵盖了具有相似功能的直接邻居和区域，或者在全球电路上，涵盖了具有不同功能的遥远邻居。在这里，我们研究了Cortico-cortical网络的组织如何通过参数调整信号在白色物质Connectome上传输的范围来介导本地化和全球通信。我们表明，大脑区域的首选沟通量表有所不同。通过调查大脑区域与跨多个尺度进行交流的倾向，我们自然揭示了它们的功能多样性：单峰区域显示对本地交流和多模式区域的偏爱显示了对全球交流的偏好。我们表明，这些偏好表现为区域和规模特异性结构函数耦合。也就是说，单峰区域的功能连通性来自小型电路中的单突触通信，而跨模态区域的功能连通性来自大型电路中的多突触通信。总的来说，目前的发现表明，沟通偏好在整个皮质中是高度异质的，从而塑造了结构功能耦合的区域差异。
对由...引起的抖动的初步调查
I. 简介 激光束在大气中的传播与光通信、成像和定向能系统 [1,2,3,4] 相关。大气介质中折射率的统计随机波动会损害这些系统的功能和运行 [1]。光束控制系统的功能之一是跟踪和保持目标上的瞄准点，使抖动值小于 λ/D，其中 λ 是激光波长，D 是激光束直径或出射光瞳处的孔径。其他研究人员 [例如，见 5] 已经认识到，穿过湍流大气的运动会对激光束产生抖动或整体角运动。大气由大小从数百米到毫米不等的湍流结构组成。由风切变和热羽流产生的大气大尺度结构会产生称为外尺度的涡旋结构。在最小尺度的湍流中，能量通过粘性作用而消散。最大尺度和最小尺度之间是惯性子范围，其中湍流被认为是各向同性的，并且适用柯尔莫哥洛夫理论。研究表明，柯尔莫哥洛夫速度扰动与密度变化有关，因此，密度变化通过格拉德斯通-戴尔关系线性地引起折射率波动。这些变化由折射率结构函数 𝐶 𝑛 量化
Bragg从随机电势-CIQM
单色光或进入特定周期性培养基的物质波显示出尖锐的bragg散射到特定的角度。然而，随机干扰完美的晶格位置会导致布拉格峰之间的弥散散射。随着分散体的增加，弥散散射最终占主导地位，最后，布拉格峰消失了。弥散散射是结构化的，在介质中揭示了相关性。例如，用于在水中X射线散射[1,2]，可见光在单分散聚苯乙烯珠的无序堆积中的散射[3,4]，这对相关函数具有宽峰，具有特征长度尺度，这又在结构函数中产生宽峰。在无序培养基的研究中，布拉格峰与周期性结构有关[5,6]。但是，没有预期的是，在任何规模上没有完美顺序的随机介质可以产生尖锐的散射角度，但我们在这里报告了这样的情况。对于我们选择的潜力，空间自相关函数具有宽峰，因为原子对相关函数在水中，但散射角度仍然非常清晰。这很令人震惊；下面定义的随机电势中的散射就像是在周期性电势中的布拉格散射，而不是相关液体中的散射。最接近的类似物（尽管不是完美的类似物）是粉末衍射，许多随机定向的微晶被密切包装。下面定义的电势没有这样的“微晶”，但它具有bragg峰。但是，散射的时间演变与Fermi的黄金法则不兼容，如下所述。我们通过检查电势的傅立叶成分来计算散射矩阵元素或等效地来解释这一惊喜。我们考虑以下形式的随机电势
整个寿命的人脑网络中的局部结构功能关系
人类连接组是将大脑区域彼此联系起来的一组物理途径。经验和计算机研究表明，该网络的结构有助于塑造大脑区域之间功能耦合的模式。为了更好地理解结构和功能之间的这种联系，越来越多的研究从结构连接性中得出了几何，动态和拓扑预测因子，以便对相关结构进行预测。然而，这些研究通常专注于使用一组受限制的预测因子的全局（全脑）预测。在这里，我们研究了广泛的预测因子，并将重点转移到功能耦合的局部（区域）模式的预测上。我们表明，在全球范围内，没有一个单独的预测因子很好地形成，即使是最佳预测因子也是在很大程度上受到其预测直接连接区域之间功能耦合的能力的驱动。然后，我们使用相同的预测因子来对局部耦合进行预测，并找到明显的改进。值得注意的是，最可预测的局部FC与感觉运动区域相关，这些区域是根据拓扑相似性，随机步行者的平均第一个传递时间以及大脑在欧几里得空间中的嵌入。然后，我们证明，通过使用多线性模型结合多个预测变量的预测能力，我们可以进一步改善本地预测。最后，我们研究了整个人类寿命之间的全球和局部结构函数耦合差异。我们发现，在全球范围内，耦合的幅度随着生物年龄的增长而减小，这与多步路径的数量增加相似。我们还表明，在局部结构功能耦合以高阶认知系统保存，但优先在感觉运动系统中随着年龄而降低。我们的结果阐明了跨大脑皮层的结构功能耦合的异质景观，并有助于随着年龄的增长而阐明其差异。
2025年1月15日课程vitærandallD. Kamien Vicki ...
同行评审出版物1。R.D.Kamien，H.D。 Politzer和M.B. 明智，“能量水平统计数据的随机矩阵的普遍性”，物理。 修订版 Lett。 60（1988）1995–1998。 2。 L. Balents，R.D。 kamien，P。Ledoussal和E. Zaslow，“液晶中聚合物的各向同性 - 邻化过渡”，J。Phys。 I法国2（1992）263–272。 3。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“定向聚合物理论”，物理。 修订版 A 45（1992）8727–8750。 [cond-mat/9204007] 4。 R.D. Kamien和D.R. Nelson，“定向聚合物融化和量子临界Phe-Nomena”，J。Stat。 物理。 71（1993）23–50。 [cond-mat/9206006] 5。 R.D. Kamien，“自洽重新归一化小组的弗洛里指数”，J。Phys。 法国3（1993）1663–1670。 [cond-mat/9304004] 6。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。 I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Kamien，H.D。Politzer和M.B. 明智，“能量水平统计数据的随机矩阵的普遍性”，物理。 修订版 Lett。 60（1988）1995–1998。 2。 L. Balents，R.D。 kamien，P。Ledoussal和E. Zaslow，“液晶中聚合物的各向同性 - 邻化过渡”，J。Phys。 I法国2（1992）263–272。 3。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“定向聚合物理论”，物理。 修订版 A 45（1992）8727–8750。 [cond-mat/9204007] 4。 R.D. Kamien和D.R. Nelson，“定向聚合物融化和量子临界Phe-Nomena”，J。Stat。 物理。 71（1993）23–50。 [cond-mat/9206006] 5。 R.D. Kamien，“自洽重新归一化小组的弗洛里指数”，J。Phys。 法国3（1993）1663–1670。 [cond-mat/9304004] 6。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。 I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Politzer和M.B.明智，“能量水平统计数据的随机矩阵的普遍性”，物理。修订版Lett。 60（1988）1995–1998。 2。 L. Balents，R.D。 kamien，P。Ledoussal和E. Zaslow，“液晶中聚合物的各向同性 - 邻化过渡”，J。Phys。 I法国2（1992）263–272。 3。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“定向聚合物理论”，物理。 修订版 A 45（1992）8727–8750。 [cond-mat/9204007] 4。 R.D. Kamien和D.R. Nelson，“定向聚合物融化和量子临界Phe-Nomena”，J。Stat。 物理。 71（1993）23–50。 [cond-mat/9206006] 5。 R.D. Kamien，“自洽重新归一化小组的弗洛里指数”，J。Phys。 法国3（1993）1663–1670。 [cond-mat/9304004] 6。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。 I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Lett。60（1988）1995–1998。2。L. Balents，R.D。kamien，P。Ledoussal和E. Zaslow，“液晶中聚合物的各向同性 - 邻化过渡”，J。Phys。I法国2（1992）263–272。 3。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“定向聚合物理论”，物理。 修订版 A 45（1992）8727–8750。 [cond-mat/9204007] 4。 R.D. Kamien和D.R. Nelson，“定向聚合物融化和量子临界Phe-Nomena”，J。Stat。 物理。 71（1993）23–50。 [cond-mat/9206006] 5。 R.D. Kamien，“自洽重新归一化小组的弗洛里指数”，J。Phys。 法国3（1993）1663–1670。 [cond-mat/9304004] 6。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。 I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. 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Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。 I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Kamien和D.R.Nelson，“定向聚合物融化和量子临界Phe-Nomena”，J。Stat。物理。71（1993）23–50。 [cond-mat/9206006] 5。 R.D. Kamien，“自洽重新归一化小组的弗洛里指数”，J。Phys。 法国3（1993）1663–1670。 [cond-mat/9304004] 6。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。 I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.71（1993）23–50。[cond-mat/9206006] 5。R.D.Kamien，“自洽重新归一化小组的弗洛里指数”，J。Phys。 法国3（1993）1663–1670。 [cond-mat/9304004] 6。 R.D. Kamien，P。LeDoussal和D.R. Nelson，“旋转不变性和定向聚合物nematics of-Ory”，Phys。 修订版 E 48（1993）4116–4117。 [cond- mat/9306021] 7。 R.D. Kamien和T.C. 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Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Kamien和T.C.Lubensky，“扭曲的线液体”，J。Phys。I法国3（1993）2131–2138。 [cond-mat/9306043] 8。 R.D. Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.I法国3（1993）2131–2138。[cond-mat/9306043] 8。R.D.Kamien和D.R. 尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Kamien和D.R.尼尔森，“迭代的Moir´e地图和手性聚合物晶体的编织”，物理。修订版Lett。 74（1995）2499–2502。 R.D.Lett。74（1995）2499–2502。 R.D.74（1995）2499–2502。R.D.[cond-mat/9411039] 9.Kamien和J. Toner，“聚合物胆固醇的异常弹性”，物理。 修订版 Lett。 74（1995）3181–3184。 [cond-mat/9408041] 10。 R.D. Kamien和D.R. Nelson，“手性柱状阶段缺陷：倾斜晶界和迭代的Moir´e地图”，Phys。 修订版 E 53（1996）650–666。 [COND-MAT/9507080] 11。 R.D. Kamien，“手性键顺序的液体”，J。Phys。 II法国6（1996）461–475。 [cond-mat/9507023] 12。 R.D. Kamien和G.S. GREST，“聚合物列液晶的结构函数：蒙特卡洛模拟”，物理。 修订版 E 55（1997）1197–1200。 [COND-MAT/9512157] 13。 R.D. Kamien和T.C. Lubensky，“手性溶裂性液晶：TGB相和螺旋结构”，J。Phys。 II法国7（1997）157–163。 [cond-mat/9605129] 14。 A.B. 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