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了解固态物理：问题和解决方案
I.晶体结构和晶体衍射1课程摘要1练习9 1：某些晶体结构的描述9 2：单位质量质量晶体质量12 3：各种晶体结构的构造12 4：晶格行14 5A：晶格行和网状平面14 5B：晶格行和续线14 6：互动的距 8: Atomic planes and Miller indices: application to lithium 16 9: Packing 17 10a: Properties of the reciprocal lattice 20 10b: Distances between reticular planes 21 11: Angles between the reticular planes 22 12: Volume of reciprocal space 23 13: Reciprocal lattice of a face-centered cubic structure 23 14: Reciprocal lattice of body-centered and face-centered cubic structures 25 15: X射线衍射由一排相同的原子26 16：X射线衍射由有限长度的一排原子28 17：2d中的Bravais晶格：在石墨层中应用（Graphene）31 18a：Ewald构造和结构因子的结构和结构因子33 18b：tri-Atomic基础的结构因子； Ewald的结构在倾斜发生率（Ex。18a）37
在国家电池研究所的锂离子电池（LIB）阴极材料上扩大生产的研究
摘要。储能技术成为支持电气化议程的关键方面。在过去十年中，可再生能源和电动汽车的兴起趋势会产生意外的电池技术需求。锂离子电池（LIB）已被吹捧为一种有关储能开发的革命性技术。除了LIB由于其有前途的性能，LIB还是对电子应用的表现非常出色，它在质量生产的可伸缩性方面也广为人知。尽管预测LIB仍将在未来十年内主导市场，但是电池千千快事的增长仍然很慢。生产过程的难度和所使用的机器数量成为支持行业规模端到端电池生产的主要不情愿因素。因为电池生产链缺乏精确的计算可能会影响业务的可持续性。因此，有必要调查从实验室分为行业规模的扩大电池阴极生产。该研究的对象研究是印尼领先的电池研究所，国家电池研究所。通过考虑原材料，机械，功耗和人力等成本结构因子（例如成本结构因子），将计算集中在NMC 811阴极活动材料上。该结果成功估计了每批NMC 811阴极100公斤生产的总成本，或一年中的36吨。注意，本手稿中讨论的原材料成本有限的数据，而机械，功耗和人力方面将在另一篇文章中分别讨论。
Q1。这是与晶体结构有关的问题。 （15％）... 屏幕打印的柔性热电发电机，带定向热收集设计 改进SN-3AG-0.5CU BI 0.5 SB 1.5 TE 3热电材料和Cu电极之间的焊接接头 标题：使用原子探针断层扫描摘要在材料中看到氢：金属材料中的氢的存在会导致灾难性EA
钻石的太空格是以面部为中心的立方体。钻石结构的原始基础在坐标（000）和（1/4 1/4 1/4）上具有两个与FCC晶格的点相关的原子。如果将细胞作为常规立方体，基础由八个原子组成。（a）找到此基础的结构因子。（b）找到S的零，并表明钻石结构的允许反射满足V 1 + V 2 + V 3 = 4 N，其中所有索引均匀，n是任何整数，否则所有索引都是奇数。（请注意，H，K，L可能是为V 1，V 2，V 3编写的。）
揭示了固定结构的基本碱性 - 黑骨...
图3：通过独立分子的平均平面（〜（10 1 1̅））生成的傅立叶电势（F obs）图支持成功鉴定黄氨酸分子内的氢原子位置，从而确认存在7小时的互变素体。f obs是指观察到的结构因子。轮廓代表通过两个独立分子采集的平均平面计算出的电子电位。分子与平均平面有些偏差。因此，某些原子在轮廓上显示在“下方”。仅显示正电子电位。轮廓线之间的步骤代表电子电位的5％步骤。原子颜色如下：氮（蓝色），氧（红色），碳（灰色）和氢（白色）。使用ololex2生成。
用于评估热中子散射材料的高级建模和仿真方法∗
摘要。随着对高级反应堆，关键性安全性和屏蔽应用的热中子散射数据的兴趣，评估新材料或先前评估材料的重新评估（或验证）需要新的实验数据。在三步过程中评估了新的实验数据：（1）计算声子特征，（2）从数据中计算动态结构因子（DSF），以及（3）使用实验设置来模拟实验数据。所有三个步骤都面临着挑战，从需要一般通用的材料模拟代码（可以计算Correponding DSF的处理代码）到测量数据的仪器 /梁线 /设施的详细布局。可以使用各种方法（分子动力学，密度功能理论等）计算材料的声子特征。），DSF的高实现计算和基于DSF的实验模拟对于评估的准确性至关重要。可以通过使用橡树岭国家实验室的散布中子源（SNS）开发的两个相应的代码系统来实现后两个步骤：（1）Oclimax，该程序，该程序可以计算DFT和MD模拟结果的动态结构因子，以及（2）McVine，Monte Carlo Neutron Carlo Neutron Ray-Neutrats设计的模拟实验。最近，在SNS的宽角式切碎机（ARC）和红杉仪器站测量聚乙烯和Yttrium氢化物。使用密度函数理论代码，剑桥串行总能包（Castep）来模拟这些实验，以计算其声音特征（特征值 /矢量和pdos），然后使用oclimax对其进行处理以产生DSF，并通过对MCVine的数据进行数量的量度，从而对每个仪器站产生DSF，并在每个仪器站进行了量子。与常规评估方法进行比较，将从Oclimax处理的散射数据与NJOY LEAPR模块处理的散射数据进行了比较，并且McVine模拟的结果与先前使用的简化光束线模型进行了比较。
![b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave](/simg/c\c60171978270993a15b3267b52b0da3abc5d5b5e.webp)
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑量，例如准粒子电荷，霍尔电导，霍尔的粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。在这些状态下相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），在长波长的情况下，在平移和In-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-nimememementscements中是四分之一的Quartic [k）。FQH接地的一个基本特征是，确定此四分之一术语的第四个等级张量满足所谓的\ xe2 \ x80 \ x9Chaldane绑定\ Xe2 \ x80 \ x80 \ x9d [2，3]，较低的结合在长波长度的强度下，构成了hall [4 hall sects of Hall ted the the Hall [4 hall [4 hall]的强度。在旋转不变的情况下，当引导中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由每个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态区分开的相关性最小的存在，即，前者不能绝热地变形到后者。在FQH上进行了许多工作，涉及一类旋转不变的模型波函数（Laughlin [6]，Moore-Read [7]，Read-Rezayi [8]），与欧几里得的保形场理论有关，并使Haldane结合饱和[9，10]。这些模型状态是属于某些非常特殊模型的汉密尔tonians的最高密度状态（零能量特征态），并且在理解FQHE方面发挥了关键作用。他们非常特殊的功能之一是，它们是\ xe2 \ x80 \ x9cmaxmaximally手性\ xe2 \ x80 \ x9d，因为它们在圆柱形几何形状中仅包含一个与半融合状态相对于一个cut的圆柱状态的贡献。这是\ xe2 \ x80 \ x9cmaximal手性\ xe2 \ x80 \ x9d的非常强烈的条件：最大性手性的较弱版本是，纠缠谱的低较低部分（或同等地，拓扑模式）仅具有一种chirality的贡献。这个较弱的版本通常会被汉密尔顿人的基础状态所满足，而汉密尔顿人的基础状态却远离模型。在本文中，我们解决了一个问题 - 饱和hal -dane结合需要什么条件？我们在附录B中显示，连续旋转不变性是必需的。之所以如此，是因为角动量的波动有助于O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）4的静态结构因子4，但对HALL粘度张量不足。对于旋转不变的系统，先前已显示[11 \ xe2 \ x80 \ x93 13]，即\ xce \ xbd \ xbd \ xe2 \ x88 \ x92 = p /（2 np \ xe2 \ xe2 \ x88 \ x92 1）jain状态[14]不满意，不满意n> 1，不满足n> 1，不满意 任何一个。这些FQH状态包含旋转不变的基态上方的Spin-2重力激发的两种手势。特别是一些研究支持了后者[9]。这会导致长波长的静态结构因子的相关性比霍尔粘度的大小所需的更大的相关性。但是，尚不清楚是否需要强大的最大性手性或较弱的版本足以使各向同性FQH状态的结合饱和。我们以数值调查了这个问题，并提供了明确的证据，表明弱的最大手性不足。因此，我们期望只有理想的保形块波形饱和haldane结合。我们使用旋转不变的二维Hamilto-Nians在\ xce \ xbd = 1 / 3,1 / 5和2/5的FQH状态的长波长极限中计算静态结构因子。为此，我们在圆周的无限缸[15]上使用密度矩阵重新归一化组，并通过考虑大的l y /\ xe2 \ x84 \ x93来接近2D-LIMIT。我们计算O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）的系数\ XC2 \ Xaf S 4）4项在指南中心静态结构因子的长波长膨胀中，并表明它比Haldane绑定的Haldane by by for Haldane by to haldane by to for for for Haldane to for Haldane to for Haldane to for for for f q QH的Haldane Hamiltonians的FQH地面。我们通过分析围绕模型'
甘露模型中的超均匀性，保守的定向渗透和渗透
超均匀性是一种新兴的特性，其密度n量表的结构因子为sðqÞ〜Qα，具有α> 0。我们表明，对于甘露模型所属的保守定向渗透（CDP）类，CDP中的密度n与depinning的界面位置U之间存在精确的映射，nðxÞ¼n0Þ¼n0Þ∇2u2 u - ，其中n 0是保守的粒子密度。因此，超均匀性指数等于α¼4 -d -2ζζ，ζ在depinning时的粗糙度指数和d尺寸为d。在d¼1中，α¼1= 2，而0。6>α≥0对于其他d。我们的结果非常适合文献中的模拟，除了在D¼1中，我们自己执行自己的模拟以确认这一结果。在两个看似不同的领域之间存在如此确切的关系令人惊讶，并且铺平了思考超均匀性和倒闭的新途径。作为推论，我们在所有维度上获得了前所未有的精度的结果，在d¼1中精确。这纠正了较早的CDP中超均匀性的工作。
纳米科学的教学大纲（MTQP08）
干扰。衍射。极化。量子力学：假设；波粒偶性。换向者和海森伯格的不确定性原则。schrödinger方程（时间依赖和时间独立）。恰好可解决的系统：粒子中的盒子，谐波振荡器和氢原子。穿过障碍物。静电：高斯定律及其应用，拉普拉斯和泊松方程，边界价值问题。Magneto静态：Biot-Savart Law，Ampere定理。电磁诱导。标量和向量电势，麦克斯韦方程。热力学，热力学功能，热容量焓，熵的第一和第二定律。在固体，晶体结构中键合。勇敢的格子。米勒指数。相互晶格。布拉格的法律和申请；衍射和结构因子。弹性特性，声子，特定于晶格的热量。游离电子理论和电子特异性热。电导率和热导率的Drude模型。大厅效应和热电功率。电子运动以周期性潜力，固体理论：金属，绝缘子和半导体。电介质。铁电。磁性材料。超导率：I型和II型超导体。
快速锂离子导体的扩散机制
对下一代能量储存技术的追求已枢转，主要是由于它们具有增强的安全性和能量密度的潜力。在这项有前途的技术的中心是无机锂超电子导体，这促进了与液体液体对应物相当的快速离子转运。尽管有希望，但既有实现超级离子电导率又满足所有实际要求的材料的可用性有限，这需要发现新型导体。本综述全面探讨了改善离子电导率以及每个因素影响它的原子机制的各种结构和化学因素。我们强调了双重方法的重要性：使用结构因子实现高导原型，以及化学因子以进一步优化离子电导率。从这些见解中，我们将指挥家开发历史纳入了40年的关键概念，为当今的领先超级离子导体铺平了道路。在详细介绍了离子传导进步的轨迹时，本综述不仅绘制了该领域的进展，而且还提出了一种战略方法，以使研究人员有效地创新，以实现实现全稳态电池的希望的最终目标。