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World File Search System谐振器
外延 3C-SiC 双固支梁谐振器 Q 因子与残余应力之间的相关性
S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*, M. Ferri1,b, L. Belsito1,c, D. Marini1,d, M. Zielinski2,e, F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g S. Sapienza1,a*、M. Ferri1,b、L. Belsito1,c、D. Marini1,d、M. Zielinski2,e、F. La Via3,f 和 A. Roncaglia1,g
超导电路晶格中可调拓扑分束器
摘要：在通常的具有偶数格点的Su–Schrieffer–Heeger（SSH）模型中，由于边缘态同时占据两端点，因此不易实现左右边缘态之间的拓扑泵浦。本文提出一种方案，研究由一维超导传输线谐振器阵列映射的偶数尺寸周期调制SSH模型中的拓扑边缘泵浦。我们发现最初在第一个谐振器中准备的光子最终可以以一定的比例在两端谐振器处被观察到。两端谐振器处最终的光子分裂表明本超导电路有望实现拓扑分束器。进一步，我们证明了两端谐振器之间的分裂比例可以从1到0任意调节，这意味着实现可调拓扑分束器是潜在的可行性。同时，我们还证明了可调拓扑分束器由于零能量模式的拓扑保护而不受系统中加入的轻微无序的影响，并且发现可调拓扑分束器对全局现场无序的鲁棒性远高于对最近邻无序的鲁棒性。我们的工作极大地拓展了拓扑物质在量子信息处理中的实际应用，为拓扑量子光学器件的工程化开辟了一条新途径。
Qubit-Qudit Rabi 模型中的类 GHZ 状态
我们研究了一个 Rabi 型哈密顿系统，其中量子比特和 ad 级量子系统 (qudit) 通过一个公共谐振器耦合。在弱耦合和强耦合极限下，通过适当的微扰方案分析光谱。分析表明，qudit 的多级存在有效地增强了量子比特 - qudit 相互作用。发现强耦合系统的基态属于 Greenberger-Horne-Zeilinger (GHZ) 类型。因此，尽管量子比特 - qudit 强耦合，但 GHZ 状态的特定三部分纠缠的性质抑制了二部分纠缠。我们分析了量子比特 - 谐振器和量子比特 - 谐振器耦合的猝灭和绝热切换下的系统动力学。在淬灭情况下，我们发现谐振器中非绝热光子的产生会随着量子比特中的能级数而增强。绝热控制代表了制备 GHZ 态的一种可能途径。我们的分析为未来研究量子比特-量子比特系统中的相干态转移提供了相关信息。
具有谐波消除功能的小型化平面微带威尔金森功率分配器的设计
如图 4b 所示，所提出的结构可以在 3.58 GHz 和 4.75 GHz 处创建两个传输零点。这些传输零点可以在 WPD 设计中抑制更多谐波。所提出的谐振器主要尺寸如下：d4 = 2.4、d5 = 1.4、d6 = 0.5、d7 = 1.2、d8 = 0.9、d9 = 0.1、d10 = 2.8、d11 = 0.11、W3 = 0.1、W5 = 2.1、W6 = 0.1、W7 = 0.1、W8 = 2.6、S3 = 0.1、S4 = 0.3、S5 = 0.2、S6 = 0.2、S7 = 0.2（单位均为毫米）。表 2 列出了所提出的主谐振器的 LC 等效模型的计算值。在 (13) 中计算了设计的主谐振器的 TF。
通过辅助Qubit探测光质系统的对称破坏
Ultrastrong中的混合量子系统，在深度，耦合方案中甚至更多地表现出异国情调的物理现象，并保证在量子技术中采用新的应用。在这些非驱动性方案中，值 - 谐振系统具有纠缠的量子真空，在谐振器中具有非零的平均光子数，在该谐振器中，光子是虚拟的，无法直接检测到。真空场能够诱导分散耦合探针量子的对称破裂。我们通过实验观察到由一个集体元素超导的谐振器与浮标量子偶联的辅助XMON人工原子的平均对称性破裂。此结果开辟了一种实验探索在深度耦合方面出现的新型量子效应效应的方法。
宽带宽带完美吸收，用于一维开放式脱离问题
被动超材料是从波浪共振机理中受益的人造或自然结构。在声学中，它们已被广泛用于实现所需的波浪现象，例如声波衰减，[1-4]扩散，[5-9]单向传输，[10-12]，例如声学二极管，[13]可折线二极管，[13]可直接fractive-fractive-fractive-fractive-fractive-fractive-ractive-Index介质，[14]拓扑任务，[21-24]等。其中，空气中的声音的吸收[25-32]代表了最重要的应用之一。与传统的被动声处理相比，超材料可以显着提高处理低频声波的效率，并使亚波长宽带吸收成为可能。在这种类型的元用户的设计过程中，应精确控制所采用的超材料的分散性能。在被动设计策略中，已经进行了广泛研究的单极或偶极类型的耦合分辨率（例如，请参见[25,26,33]，[34]第3章，[34]第5章，[35]等第5章等）。在一维（1D）反射问题（具有刚性边界[36-38]或软边界[39]）中，可以使用单个谐振器以给定的频率实现。[40,43]请注意，通过使用相同类型的两个谐振器，应适当选择它们在波动方向上的距离以产生其他类型的共振。[40,44]另外，可以考虑退化的谐振器[26,40]，这是通过在波传播沿同一位置引入单极和偶极共振来实现的。在相反的情况下，在1D传输问题中，单极或偶极型谐振器可以实现的最大吸收系数为αmax= 1/2 [25,40–42]；为了产生完美的吸收，至少需要两个耦合的谐振器，因为两种类型的共振都需要相同频率以同时抑制反射和传输。使用退化的谐振器通常会以更加困难的设计过程的价格实现空间紧凑的设计，以使其完美地吸收，因为Evanes-Cont耦合通常很重要。请注意，前面提到的策略是基于产生的镜像对称性
超导量子比特的控制与测量系统
控制量子位的状态涉及操纵其量子态以执行所需的操作。这种操纵通常涉及应用量子门序列 [3]，它们类似于经典逻辑门，但作用于量子态 [4]。这些门可以确定性地改变量子位的状态，从而产生叠加和纠缠，以及计算所需的其他量子操作。测量量子位的状态涉及确定其在特定时刻的量子态。量子位耦合到位于其物理位置附近的微波谐振器。正是通过这些谐振器，可以确定或“读出”量子位的状态。确定量子位状态的一种常用技术是色散读出法 [5]。该方法利用了这样一个事实：量子位的状态对读出谐振器的某些宏观参数（例如其谐振频率）有直接影响。
基于亚波长光栅跑道微环谐振器和游标效应的超高灵敏度片上折射率传感器
摘要 —基于亚波长光栅跑道微环谐振器和游标效应，提出并论证了一种优化片上折射率传感器灵敏度和检测限的方法。亚波长光栅波导可以降低光场的结构限制，有利于增强光子与分析物之间的相互作用。通过优化亚波长光栅跑道微环谐振器的参数，传感器的灵敏度可以显著提高到 664 nm/RIU。随后，利用游标效应，设计了一种基于两级联微环的折射率传感器。由于游标效应，重叠峰之间的波长间隔可以有效放大十倍以上，从而获得高性能。结果表明，超高灵敏度为 7061 nm/RIU，检测下限为 1.74 × 10 −5 RIU。该集成装置具有超高灵敏度、低检测限等优点，在环境监测、生物传感器领域具有重要价值。