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World File Search System速度分布
新型超声波流量计测量不同速度分布的流体流量
摘要。本文介绍了一种用于较低流速的非侵入式流量计的开发及其首次测试。该仪表在物理上基于流体流动与从发射器到接收器穿过流体的超声波信号的相互作用。超声波流量计是目前比较常用的仪表，其优点是非侵入性（即零压力损失）和能够无缝测量任何（例如不透明）液体的流速，而无需接触液体，这一点众所周知。然而，超声波流量计测量链中仍有一些部分正在研究和开发中。它可以是信号处理本身（主要是）、其设计解决方案、不同流动情况的测量（在具有均匀速度分布的流场中测量、在具有轴对称速度分布的流场中测量、在具有一般速度分布的流场中测量）、应用的信号处理方法的验证、不确定性的评估。本文描述的流量计本身将用于空气工程中的无故障测量，但也可用作构建更复杂超声波仪表的训练设备。因此，该流量计包含比通常更多的信号发射器和接收器，并且在测量过程中捕获所有发射器-接收器组合。这种仪表称为超声波断层扫描仪，其原理也在本文概述中。到目前为止，这里没有重建的矢量场。
在室温碱蒸气中准备狭窄的速度分布
量子记忆是通过同步概率操作来实现大规模量子网络的关键技术。这样的网络对量子记忆施加了严格的要求，例如存储时间，检索效率，带宽和可扩展性。在温暖的原子蒸气平台上使用的梯形阶梯协议是有希望的候选人，将有效的高带宽操作与低噪声的按需检索相结合。然而，它们的存储时间受到运动诱导的脱粒的严重限制，这是由包含蒸气的原子的广泛速度分布引起的。在本文中，我们演示了速度选择性光泵，以提出这种腐蚀机制。这将增加蒸气记忆的可实现的内存存储时间。该技术也可以用于制备任意形状的吸收蛋白，例如准备原子频率梳吸收特征。
带有...的湍流槽道流的解析分析
摘要 利用解析分析，我们研究了主要造成摩擦阻力的近壁面模式如何根据湍流槽道流动的平均速度分布形状而放大或抑制。根据 K¨uhnen 等人 (2018) 的最新研究结果，他们将平均速度分布修改得更平坦，并实现了显著的阻力减少，我们引入了两种类型的人为平坦湍流平均速度分布：一种基于 Reynolds 和 Tiederman (1967) 提出的湍流粘度模型，另一种基于层流的平均速度分布。特别注意的是，体积和摩擦雷诺数都保持不变，因此只能研究平均速度分布变化的影响。这些平均速度剖面在解析分析中用作基流，通过奇异值（即放大率）的变化来评估与近壁相干结构相对应的波数频率模式的响应。修正后的平均速度剖面的平坦度通过三种不同的测量方法量化。一般而言，发现更平坦的平均速度剖面会显著抑制近壁模式。此外，发现增加壁面附近平均速度梯度对于通过缓解临界层来抑制近壁模式具有重要意义。
![arxiv：2306.00655v1 [nucl-th] 2023年6月1日](/simg/g:\will\search\icon\source\6\6a581f4bb9adab9a04b2c6eb727be44e334ca0d1.webp)
arxiv：2306.00655v1 [nucl-th] 2023年6月1日
在197 AU+ 197 AU中，使用Gemini ++代码的超级别量子分子动力学（URQMD）模型研究了197 AU+ 197 AU在中等能量中的速度分布，集体流量和核停止功率。采用了URQMD模型来模拟重离子碰撞的动态演化，而Gemini ++代码则用于模拟URQMD产生的主要片段的衰减。将计算的结果与Indra和FOPI实验数据进行了比较。发现，速度分布，集体流和核停止功率受到一定程度的影响，尤其是在较低束能量下。此外，当包括顺序衰减效果时，可以更好地再现在研究束能量下的集体流量和核停止功率的实验数据。
使用热线转速计系统测量风洞中速度分布的均匀性 SN Ch. Dattu. V 1*、Rao Yerrapragada. KSS 2*、Dr. B.Balakrishna 3*
1*Pragati 工程学院，机械工程系副教授，安得拉邦 2* Aditya 工程学院，机械工程系副教授，安得拉邦 3*JNTU KAKINADA，机械工程系教授，安得拉邦 摘要 本研究旨在通过实验和计算研究风洞中速度分布的均匀性。风洞是一种用来检查流体流过完全浸没的物体时产生的流线和力的仪器。uni-insta 的风洞（300 mm*300 mm）设计为具有较大的工作段，以便能够布置大量场地模型。隧道内置边界层模拟系统，可以很好地模拟大气速度梯度。隧道围绕分段式木质框架建造，在沉降长度和工作段采用外部级胶合板，侧面采用层压板覆盖，便于维护。钟形安装入口后面是平滑的沉降长度室，由分级良好的蜂窝状细网组成。工作部分的侧板是透明的丙烯酸盖，可提供较大的可视区域。额外的哑光后侧板为烟雾轨迹提供了摄影构造。工作部分的顶板是可拆卸的，以便固定模型。关键词：- uni-insta 的风洞、丙烯酸盖、流线。
探究初始重子停止和状态方程...
使用具有参数初始条件的 (3+1) 维混合框架，我们研究了重离子碰撞中已识别粒子（包括介子、K介子、质子和 Lambda 粒子）的快速度相关定向流 v 1 ( y )。考虑了涉及 Au+Au 碰撞的情况，在 √ s NN 下进行，范围从 7.7 到 200 GeV。使用测量的带电粒子伪快速度分布和净质子快速度分布来约束束流方向的动态。在该框架内，介子的定向流由倾斜源的侧向压力梯度驱动，重子的定向流主要由于横向扩展驱动的相对于束流轴的初始不对称重子分布。我们的方法成功地再现了介子和重子的 v 1 快速度和束流能量依赖性。我们发现重子的v 1 ( y )对重子的初始停止有较强的约束力，而定向流与介子的v 1 ( y )一起可以探究有限化学势下致密核物质的状态方程。
![arXiv:2211.16408v2 [nucl-th] 2023 年 11 月 11 日](/simg/g:\will\search\icon\source\0\0d8f9370bfef0812a6f41804abb1c807464b0aa9.webp)
arXiv:2211.16408v2 [nucl-th] 2023 年 11 月 11 日
使用具有参数初始条件的 (3+1) 维混合框架，我们研究了重离子碰撞中已识别粒子（包括介子、K介子、质子和 Lambda 粒子）的快速度相关定向流 v 1 ( y )。考虑了涉及 Au+Au 碰撞的情况，在 √ s NN 下进行，范围从 7.7 到 200 GeV。使用测量的带电粒子伪快速度分布和净质子快速度分布来约束束流方向的动态。在该框架内，介子的定向流由倾斜源的侧向压力梯度驱动，重子的定向流主要由于横向扩展驱动的相对于束流轴的初始不对称重子分布。我们的方法成功地再现了介子和重子的 v 1 快速度和束流能量依赖性。我们发现重子的v 1 ( y )对重子的初始停止有较强的约束力，而定向流与介子的v 1 ( y )一起可以探究有限化学势下致密核物质的状态方程。
从教育角度看雷诺水平和垂直试验台
在研究实验室和业余实验室中都可以找到构建不同系统原型的耐心和渴望。这种建设不会停止进步，有时是由于需要，有时是由于改进（Golnabi & Asadpour，2007；Li 等，2019；Khechekhouche 等，2019）。雷诺数的历史写在流体力学年鉴中（Rott，1990）。一项研究表明，流体粒子在管道中以层流的形式平行层行进，互不干扰。管道中流体的速度分布并不均匀。流体在外围场被管道压力破坏，流动速度比管道轴线慢。压力的降低与流体的平均速度成正比。流体的多层起泡并相互交换能量，就形成了湍流。非平稳运动是所产生流动类型的特征。此外，但仅在管道的外围区域，存在层流边界层。在大部分管道截面上，速度分布几乎恒定。压降等于层流压降（Fontane，2005；Brunetière，2010）。当雷诺数大于 3000 时，管道内的流动状态为湍流；虚构因素取决于雷诺数，也取决于相对粗糙度，当然还有其他因素。我们的手稿显示，雷诺垂直测试台（H 215）无法让大量学生正确地看到体验，这给教育实验室带来了真正的问题，另一方面，实验室设计的水平测试台可以让相同数量的学生清楚地看到实验的所有阶段。