不同(伪)快度(η)下局部流平面之间的方位角关联可以揭示重离子碰撞中初始核物质密度分布的重要细节。对因子分解比(r2)及其导数(F2)的大量实验测量表明存在纵向流平面去相关。然而,非流动效应也会影响该观测量并阻碍对该现象的定量理解。在本文中,为了区分去相关和非流动效应,我们提出了一个新的累积量可观测量T2,它在很大程度上抑制了非流动。用一个简单的蒙特卡洛模型测试了该技术对不同初态场景和非流动效应的敏感性,最后将该方法应用于多相传输模型(AMPT)模拟的√Au+Au 碰撞事件
碳化硅 (SiC) 功率 MOSFET 的优势使得该技术在太空、航空电子和高能加速器应用方面具有吸引力。然而,当前的商业技术仍然容易受到单粒子效应 (SEE) 和辐射环境引起的潜在损伤的影响。在暴露于重离子的商用 SiC 功率 MOSFET 中,实验观察到两种类型的潜在损伤。一种是在略低于退化开始的偏置电压下观察到的,它涉及栅极氧化物。另一种损伤类型是在低于单粒子烧毁 (SEB) 极限的偏置电压下观察到的,它归因于 SiC 晶格的改变。聚焦离子束 (FIB) 和扫描电子显微镜 (SEM) 用于研究损伤部位。最后,总结了重离子在 SiC MOSFET 中引起的不同类型的损伤,这些损伤与离子 LET 和操作偏置有关。
p T ,其中 f 是带电粒子的 p T 光谱,常数 α 和 β(MeV 数量级)受磁场 y 分量约束,α 的符号仅由粒子形成时和粒子离开电磁场有效范围或冻结时碰撞系统中心的差值 [ t B y ( t ) ] 决定。该公式来自一般考虑,并由几个相关的数值模拟证实;它为量化不同磁场配置的影响提供了有用的指南,并提供了证据,说明为什么测量来自 Z 0 衰变的粲子、底子和轻子的 v 1 及其相关性是探测超相对论碰撞中初始电磁场的有力工具。
基于相对论输运模型ART,利用MIT袋模型将强子状态方程扩展为具有相变,研究了相对论重离子碰撞中形成的致密核物质的相变特性。在束流能量为2、4、6和8 GeV/核子的Au + Au碰撞中,用不同的状态方程计算了质子的侧向和定向流。与现有的AGS实验数据相比,一级相变的边界大致被限制在2.5-4倍饱和密度范围内,温度约为64-94 MeV。这些约束对正在进行的RHIC束流能量扫描-II计划研究QCD物质相图很有用。
许多研究表明,脉冲激光器和聚焦X射线以类似于重离子的方式产生SEE的能力,同时提供了设备内电荷产生的精致空间和时间控制[9-11]。三种测试方法的电荷产生曲线在轴向和径向尺寸中有所不同。重离子通常在大多数设备尺寸的相关距离上沿轴向方向具有线性电荷产生曲线,其特征是线性能传递(LET)。典型的集中飞秒脉冲激光系统使用光学器件,可产生由高斯两光子吸收(TPA)描述的电荷产生曲线[5,12-15]。我们注意到,最近,美国已经开发了一种光学配置。海军研究实验室(NRL),该实验室使用准贝斯梁来产生扩展的电荷产生曲线[16],这在这项工作中未评估。使用聚焦的皮秒脉冲X射线的新兴技术产生了由Beer定律描述的电荷产生曲线,并随着穿透深度而呈指数降低[17]。这些
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重离子碰撞物理学的主要目标之一是探索奇异物质态的性质,即热、致密且难相互作用的重子物质。它可以在实验室中通过相对论能量下的重核碰撞来重现。格点量子色动力学 (QCD) 计算表明,在高能和低重子密度下,夸克胶子等离子体 (QGP) 到强子气体的转变是平稳的 [1]。人们普遍认为,最终以三临界点结束的一级相变发生在 √ s = 3 至 10 GeV 之间的能量范围内,例如,参见 [2] 及其参考文献。各种过去和正在进行的实验,如相对论重离子对撞机 (RHIC) 上的束流能量扫描 (BES) 和 BES II [ 3 , 4 ]、欧洲核子研究中心的超级质子同步加速器 (SPS) 上的实验,都在探索与金和铅离子束的碰撞,以发现上述能量范围内的任何特殊性。然而,到目前为止,还没有观察到一级相变和三临界点。未来的实验,如基于核子加速器的离子对撞机设施 (NICA) 和反质子和离子研究设施 (FAIR) 旨在以更高的亮度在给定能量下进行碰撞,这让我们有希望在那里看到一些新的东西。观察相变的困难源于许多因素。其中一些是QGP相存在时间极短(大约10 − 24 fm/ c),系统中粒子数少,物质在坐标和动量空间中都具有高度各向异性等。探测器记录的所有有价值的信息大约是数千个具有相应能量和动量的粒子。因此,很难对它们来自的介质做出任何合理的假设。