具有 Kagome 晶格的量子材料中独特的电子行为 [5] 和磁性行为 [6,7] 使得 Kagome 材料成为一个极其有趣的平台。这些有趣的量子态是由于电子能带结构和磁序的非平凡拓扑、强电子关联和受挫而出现的。探索这些材料中电子能带结构和相应磁性之间的相互作用,发现了大块狄拉克半金属 Fe 3 Sn 2 、[5] 外尔半金属 Mn 3 X(X = Sn,Ge)[8] 和 Co 3 Sn 2 S 2 、[9],它们表现出本征陈量子相、较大的异常霍尔效应和手性异常。[5,10,11] 一个特别有趣的例子是磁体 RMn 6 Sn 6(R = 稀土元素),它根据特定 R 元素和受挫 Mn Kagome 晶格之间的相互作用而具有几种磁序。 [12–14] 在室温下,Tb 和 Mn 磁矩位于不同的 Kagome 子晶格上,且呈非平面反平行排列的亚铁磁结构已被证明能有效实现具有拓扑
媒体联系人:press@gtt.fr / +33(0)1 30 23 48 45投资者关系联系人:信息 - financiere@gtt.fr / + 33(0)1 30 23 20 87关于交叉方面的交叉方面是Shell Nederland和Eneco之间的合资企业。Crosswind赢得了风电场Hollandse Kust Noord的建设和运作的招标。Crosswind正在与西门子游戏可再生能源合作,以供应风力涡轮机,并与范奥德(Van Oord)一起提供地基和电缆的供应以及在海上的风力涡轮机的安装。Crosswind与离岸电源插座,电网开发人员Tennet以及相关部门,沿海当局和其他利益相关者的开发商密切联系。请访问网站www.crosswindhkn.nl,以获取有关Crosswind,Wind Farm,创新和建筑活动的更多信息。
时间分辨电子显微镜引起了人们的极大兴趣,可用于研究空间分辨率低于光学衍射极限的超快分子、表面和体积动力学[1–8]。为了实现最佳成像条件,需要精确控制自由电子的发射和传播,这些控制现在也推动了电子-物质相互作用实验[9–14]和显微镜设计[15–18]的进步。对于任何电子显微镜,由于稳定性、相干性以及空间、时间和光谱分辨率之间的权衡,电子发射器和发射机制的选择限制了可实现的成像条件。包含大量电子的短脉冲可用于减少显微镜的曝光时间,并且是生成不可逆动力学的单次图像所必需的,这需要每个脉冲多达 10 9 个电子,但库仑相互作用会展宽大电流脉冲的空间和能量分布,增加像差并降低分辨率[5]。在较长的脉冲中,这些效应会被抑制,大量电子可以在纳秒脉冲包络内传播,同时仍能保持研究相变、反应动力学和蛋白质折叠等过程所需的时间分辨率[19–22]。此外,纳秒脉冲非常适合依赖快速电子门控的仪器,如多通透射电子显微镜[23–25]。这些脉冲可以通过使用光束消隐器及时过滤电子束来产生,也可以通过短激光脉冲触发发射[26]。消隐器通常与连续电子源集成在一起,可以模糊或位移电子束[27]。或者,激光触发需要对电子源进行光学访问,但会引入不同的自由度来控制光发射脉冲的电流、时间持续时间和能量扩展。
美国陆军工程兵团条例 600-1 第 9 款:禁区包括但不限于:射击场、指定训练区、仓库建筑、夜间无灯光区域(钓鱼池和仅供钓鱼的 Tholocco 湖除外)、空置和未使用的建筑物、22:00 后的柠檬停车场,以及所有机场、驿道或其他用于飞机降落、加油、储存或维护的设施。
一旦 REZ 输电网络投入运营,我们将定期对输电线路进行现场维护和检查。故障和应急人员也可能偶尔到现场应对意外事件,以确保安全并进行维修。土地所有者将随时了解任何维护活动和出入安排。
我们在量子临界时研究费米,并以表格V(ωL)=(g / |ωl|)γ的极度智障相互作用,其中ωL是传递的Matsubara频率。该系统在临界温度t = t c上经历正常的per骨相位。如Eliashberg理论中,顺序参数是频率依赖性间隙函数(ωN)。通常,对γ≫1的相互作用极为阻碍,除非在低温下γ> 3具有足够的能力。我们评估了正常状态特异性热t c,在t c附近的特定热量(ωN)中的跳跃和兰道自由能。我们的答案在极限γ→∞中渐近地精确。在低温下,我们证明了自由能的全局最小值是非排定的,并确定顺序参数,自由能和特定的热量。这些答案对于T→0和γ> 3。我们还发现并研究了γ模型的不稳定性:T→0和T c上方的负特异性热量。
报告由 Brad Duncan 博士编写:2020 年 8 月,2021 年 4 月修订。贡献者包括:Siobhan Lavelle;Alexander 和 Adrian Jahnke (AUS ROV);Matt Dawson;Cec 和 Shirley Radley;Damien Allan 船长;Daniel Adams、Geoff Shelton;Todd Adamson;Brett McKinnon;Lesley Gidden-Reeve;Nick Otway;David Durie;Penny van der Berg;和 Tim Smith (Heritage NSW)。© Heritage NSW,总理和内阁部,帕拉马塔,新南威尔士州,澳大利亚。引用其中包含的材料时需注明出处。免责声明 本出版物中明示或暗示的任何陈述、声明、意见或建议均出于善意,但新南威尔士州及其代理人和雇员不承担任何责任(无论是由于疏忽、缺乏照顾或其他原因),对于任何人因该人就上述任何陈述、声明或建议采取或不采取(视情况而定)行动而发生或可能发生的任何损害或损失。
CHES 联合体 1 中国科学院紫金山天文台, 中国科学院行星科学重点实验室, 南京 210023; jijh@pmo.ac.cn 2 中国科学技术大学天文与空间科学学院,合肥 230026 3 中国科学院国家空间科学中心空间系统电子信息技术重点实验室,北京 100190 4 中国科学院大学,北京 100049 5 中国科学院光电技术研究所,成都 610209 6 中国科学院自适应光学重点实验室,成都 610209 7 中国科学院空间光电精密测量技术重点实验室,成都 610209 8 中国科学院微小卫星创新研究院,上海 201306 9 南京大学天文与空间科学学院,南京 210046 10 中国科学院上海天文台,上海 200030收到日期 2022 年 4 月 29 日;修订日期 2022 年 6 月 4 日;接受日期 2022 年 6 月 9 日;出版日期 2022 年 7 月 8 日
稳态视觉诱发电位 (SSVEP) 被广泛用于指示人类脑电图 (EEG) 研究中自上而下的认知处理。通常,会呈现两个以不同时间频率 (TF) 闪烁的刺激,每个刺激都会在其闪烁频率下在 EEG 中产生不同的反应。然而,在存在竞争性闪烁刺激的情况下,EEG 中的 SSVEP 反应如何仅由于感觉相互作用而受到调节尚不清楚。我们之前已经在从清醒猴子记录的局部场电位 (LFP) 中表明,当两个重叠的全屏光栅以不同的 TF 反相时,存在不对称的 SSVEP 反应抑制,较低 TF 的抑制更大,这进一步取决于光栅的相对方向(平行光栅的抑制和不对称性比正交光栅更强)。在这里,我们首先在男性和女性人类 EEG 记录中证实了这些影响。然后,我们在比之前研究更广的范围内绘制了一个刺激(目标)对竞争刺激(掩码)的反应抑制。令人惊讶的是,我们发现抑制在低频下通常并不强,而是根据目标 TF 系统地变化,表明两个竞争刺激之间存在局部相互作用。这些结果在人类 EEG 和猴子 LFP 和皮层电图 (ECoG) 数据中都得到了证实。我们的结果表明,多个 SSVEP 之间的感官相互作用比以前显示的更复杂,并且受到局部和全局因素的影响,强调需要谨慎解释涉及 SSVEP 范式的研究结果。