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奇数对称平面大厅效应：一种检测电流诱导的面内磁化切换
1 N. H. D. Khang，T。Shirokura，T。Fan，M。Tahahashi，N。Nakatani，D。Kato，Y。Miyamoto，2 H. Wu，D。Turan，Q。Pan，C.-Y. Yang，G。Wu。 下巴，H.-J。 Lin，C.-H。莱，张，M。Jarrahi， 3 K. Gary，C。 4 Y. J. A. b。 Huai，18（6），33（2008）。 5 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L. 6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用1092 H. Wu，D。Turan，Q。Pan，C.-Y.Yang，G。Wu。 下巴，H.-J。 Lin，C.-H。莱，张，M。Jarrahi， 3 K. Gary，C。 4 Y. J. A. b。 Huai，18（6），33（2008）。 5 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L. 6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用109Yang，G。Wu。下巴，H.-J。 Lin，C.-H。莱，张，M。Jarrahi， 3 K. Gary，C。 4 Y. J. A. b。 Huai，18（6），33（2008）。 5 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L. 6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用109下巴，H.-J。Lin，C.-H。莱，张，M。Jarrahi， 3 K. Gary，C。 4 Y. J. A. b。 Huai，18（6），33（2008）。 5 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L. 6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用109Lin，C.-H。莱，张，M。Jarrahi，3 K. Gary，C。 4 Y. J. A. b。 Huai，18（6），33（2008）。 5 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L. 6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用1093 K. Gary，C。4 Y. J.A. b。 Huai，18（6），33（2008）。5 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L. 6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用1095 W.-G。 Wang，M。Li，St.Eageman和C. L.6 T. Kawahara，K。Ito，R。Take， 7 A. 7 A. 8 A. J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。 10 10 J. E. E. 11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用1096 T. Kawahara，K。Ito，R。Take，7 A. 7 A.8 A.J. Sinova，St.O。O. Valenzuela，J。Wunderlich，C。H。Back，1213（2015）。10 10 J. E. E.11 K. Gary，I。M。Miron，C。 12 C. O. Avci。 A. Katine，应用10911 K. Gary，I。M。Miron，C。12 C. O. Avci。A. Katine，应用109A. Katine，应用10913 N. H. D. Khang和P. N. Hai，应用物理信函117（25），252402（2020）。14 Y. Takahashi，Y。Takeuchi，C。Zhang，B。Jinnai，S。Fukami和H. Ohno，应用物理信函114（1），012410（2019）。15G.Mihajlović，O。Mosendz，L。Wan，N。Smith，Y。Choi，Y。Wang和J.16 S. Fukami，T。Anekawa，C。Zhang和H. Ohno，自然纳米技术11（7），621（2016）。17 Y.-T。 Liu，C.-C。黄，K.-H。 Chen，Y.-H。黄，C.-C。 Tsai，T.-Y. Chang和C.-F。 PAI，物理审查应用了16（2），024021（2021）。17 Y.-T。 Liu，C.-C。黄，K.-H。 Chen，Y.-H。黄，C.-C。 Tsai，T.-Y.Chang和C.-F。 PAI，物理审查应用了16（2），024021（2021）。Chang和C.-F。 PAI，物理审查应用了16（2），024021（2021）。
响应面法 (RSM) 优化定向能量沉积 316L SS 加工参数
摘要：定向能量沉积 (DED) 是增材制造 (AM) 的一个重要分支，可用于修复、熔覆和加工多材料部件。316L 奥氏体不锈钢广泛用于食品、航空航天、汽车、船舶、能源、生物医学和核反应堆行业等领域。尽管如此，仍需要优化工艺参数，并全面了解工艺参数对沉积材料或部件的几何形状、微观结构和性能的单独和复杂协同作用。这对于确保在单个或一系列平台上随时间重复制造零件，或最大限度地减少孔隙率等缺陷至关重要。在本研究中，采用响应曲面法 (RSM) 和中心复合设计 (CCD) 研究激光功率、激光扫描速度和粉末质量流量对激光工程净成形 (LENS ®) DED 加工的 316L 钢的层厚度、密度、微观结构和显微硬度的影响。开发了与应用的加工参数和研究的响应相关的多项式经验预测模型。
青少年矢状面姿势障碍的物理康复及其与神经生理学的关系
1 乌克兰国立高等教育机构“Vasyl Stefanyk Precarpathian 国立大学”，乌克兰，liliavojch2017@gmail.com 2 伊万诺-弗兰科夫斯克国立医科大学，乌克兰，n.golod@ukr.net 3 国立皮罗戈夫纪念医科大学，乌克兰，medredaktor@gmail.com 4 乌克兰国立高等教育机构“Vasyl Stefanyk Precarpathian 国立大学”，乌克兰，zastavnaom@gmail.com 5 国立 Dragomanov 师范大学，chepurnal@gmail.com 6 苏梅马卡连科国立师范大学，乌克兰，petrorybalko13@gmail.com 7 苏梅国立农业大学，乌克兰，homenko.symu@gmail.com 8 Мykhailo Kotsiubynskyi 文尼察国立师范大学，乌克兰，valentina777808@gmail.com 9 国立皮罗戈夫乌克兰纪念医科大学，spkolisnyk@vnmu.edu.ua 10 乌克兰帕夫洛·蒂奇纳乌曼国立师范大学，in77na77@ukr.net
定期调制的石墨烯中的横向电面等离子体偏振子
石墨烯中的表面等离子体极化子（SPP）是理论和实验研究的一个有趣领域，尤其是在石墨烯层中支持具有横向电动（TE）极化的SPP的可能性[1]。最近，使用复杂的频率方法在非零温度下[2]的扩展频率范围显示，显示了TE SPP在非零的频率范围中存在，该方法使用复杂的频率方法模拟具有时间衰减的开放系统。由于石墨烯的电导率很小，与细胞结构常数成正比[1]，TE SPP频率色散非常接近光线，但由于其分散曲线位于光线下方，因此无法通过外部入射的光激发TE SPP。石墨烯以其光导率的可调节性而闻名，它通过应用合适的栅极电压来诱导易于易于的化学电位[3]。这是因为电子过渡出现在k点附近[4]，其中电子色散是线性的，状态的密度消失。诸如光学调节剂[5]和极化器[6]等设备以及吸收增强设备[7，8]，从这种可调性中受益，该可调性与石墨烯中TE SPP的存在一起，为等离子应用提供了令人兴奋的前景[9]。此外，使用定期石墨烯的结构打开了应用磁场时产生拓扑等离子状态的可能性[10-13]。已经研究了石墨烯[14 - 17]的周期性等离子结构，甚至是周期性石墨烯条的多层堆栈[18-22]。堆叠石墨烯二级层对横向磁性（TM）SPPS性质的影响也具有
用于全尺寸疲劳试验的分布式光纤应变传感系统的评估
执行摘要 目前业界测量应变的惯例是使用电阻箔应变计。这些传感器安装起来很费时，每个传感器需要三根屏蔽线，当需要进行高密度应变测量时，这会给被测结构增加相当大的重量和复杂性。电子仪表也容易疲劳，安装在作战飞机上时需要经常校准。分布式光纤应变测量系统可以大大降低安装成本和复杂性，并解决与电子仪表相关的一些耐用性和性能问题。本报告详细介绍了传统电阻箔应变计和基于瑞利散射的商用光纤分布式应变测量系统的性能之间的实验比较。所给出的结果比较了两个系统之间的应变响应、空间分辨率和噪声水平，首先是在包含疲劳裂纹的试样上，其次是在由退役 F/A-18 中心筒组成的全尺寸疲劳试验件上，该试验件受到模拟作战谱载荷。在大多数区域，光学应变数据与使用箔应变计进行的测量结果相比效果良好，但是，该系统存在一些局限性，特别是在高应变梯度区域测量应变时。尽管存在这些局限性，但在许多情况下，与传统电阻箔应变计相比，瑞利散射仍有潜力以大幅降低每个传感点的成本提供详细的应变测量。
用于全尺寸疲劳测试的分布式光纤应变传感系统的评估
分布式光纤应变传感系统全尺寸疲劳测试评估 执行摘要 目前业界测量应变的惯例是使用电阻箔应变计。这些传感器安装起来很费时间，每个传感器需要三根屏蔽线，当需要进行高密度应变测量时，这会给被测结构增加相当大的重量和复杂性。电气仪表也容易疲劳，安装在作战飞机上时需要频繁校准。分布式光纤应变测量系统可以显著降低安装成本和复杂性，并解决与电气仪表相关的一些耐用性和性能问题。本报告详细介绍了传统电阻箔应变计和基于瑞利散射的商用光纤分布式应变测量系统性能的实验比较。所呈现的结果比较了两个系统之间的应变响应、空间分辨率和噪声水平，首先是包含疲劳裂纹的试样，其次是全尺寸疲劳试验件，该试验件由一架退役 F/A-18 的中心筒组成，受到模拟操作谱载荷。在大多数区域，光学应变数据与使用箔应变计进行的测量结果相比效果良好，但是，该系统存在一些局限性，特别是在高应变梯度区域测量应变时。尽管存在这些限制，但在许多情况下，与传统的电阻箔应变计相比，瑞利散射有可能以大幅降低每个传感点的成本提供详细的应变测量。
非线性量子光子量，带有锡面中心与一维钻石波导
单光子和固态颜色中心之间的非线性相互作用是量子科学中许多应用的核心[1,2]，例如实现量子互联网[3,4]。尤其是，钻石中的彩色中心已启用了这个方向的高级演示，显示了多键量子网络操作[5,6]，内存增强的通信[7]和可扩展的芯片载荷混合动力集成[8]。Among the diamond color centers, the tin-vacancy center (SnV) has recently emerged as a promising qubit platform, as it combines the inversion symmetry of group-IV color centers [9,10] , allowing for integration in nanophotonic structures, with good optical properties [11 – 14] and above-millisecond spin coherence at temperatures above 1 K [15,16] .将光子整合与自旋和光学控制结合的设备可以用作实现自旋photon大门的未来可伸缩构建块[17]。在通往这种可扩展的片上整合的路径上，将发射剂掺入纳米光子波导中[12,18]，可以探索相干的发射极 - 光子相互作用，典型的波导 - 耦合系统[19,20]。与纳米光腔相比[21]，波导具有宽带的优势，消除了腔体调整的挑战，并且在制造中具有明显更高的误差耐受性。 在这封信中，我们提出了一个由SNV中心组成的设备，该中心与纳米型钻石波导搭配锥形纤维通道，如图所示 1（a）。 感谢有效的耦合，双面访问和实时与纳米光腔相比[21]，波导具有宽带的优势，消除了腔体调整的挑战，并且在制造中具有明显更高的误差耐受性。在这封信中，我们提出了一个由SNV中心组成的设备，该中心与纳米型钻石波导搭配锥形纤维通道，如图1（a）。感谢有效的耦合，双面访问和实时