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E. P. Kontar 等人通过 III 型太阳射电爆发中的耀斑加速电子传输：大规模传输和超扩散光束扩展。
太阳耀斑是太阳系中最强大的磁爆炸，通常伴随着强烈的射电爆发，称为 III 型太阳射电爆发。这些爆发为有关太阳大气及更远处高能电子的加速和传输提供了宝贵的线索。了解这些爆发不仅对太阳物理学至关重要，而且对于预测可能破坏我们技术基础设施的空间天气事件也至关重要。[...]
来源:欧洲太阳射电天文学家社区RSS提要太阳耀斑是我们太阳系中最强大的磁性爆炸，通常伴随着强烈的无线电发射爆发，称为III型太阳能无线电爆发。这些爆发为太阳大气层及以后的高能电子的加速和运输提供了宝贵的线索。理解这些爆发不仅对于太阳能物理学至关重要，而且对于预测可能破坏我们技术基础设施的太空天气事件至关重要。围绕III型爆发的一个关键问题是充满活力的电子的光束，据信这是导致无线电发射的原因，它距离太阳很远（例如Ginzburg＆Zhelezniakov，1958年）。与观察到的大型梁旅行距离相比，电子束在短距离内的放松通常称为Sturrock的困境（Sturrock，1964）。
Ginzburg＆Zhelezniakov，1958年 Sturrock，1964 Kontar等人2024的一份新研究论文包含了以前的研究中经常忽略的关键元素：电子云的有限空间大小以及准线性弛豫过程的空间变异性。该标准方法假设这种准线性放松在整个空间中均匀地均匀（例如Ryutov，＆Sagdeev，1970； Melnik，V。N.等，1999）。 但是，这个假设太简单了。 Kontar等人2024指出，准线性弛豫的速率取决于电子束本身的密度。由于梁的密度自然会在其长度上变化，因此放松过程也会有所不同。 Kontar等2024 。 Ryutov，＆Sagdeev，1970 。 Melnik，V。N.等，1999 Kontar等2024 非线性扩散 非线性扩散 $$ \ frac {\ partial n} {\ partial t}+\ frac {v_0+v_ {min}} {2} {2} \ frac {\ partial n} {\ partial x} - {\ partial x} d_ {xx}^0 \ frac {n_ {b}} {n} {n} \ frac {\ partial n} {\ partial x} = 0 其中通过引入$ d_ {xx} = d_ {xx}^0 \ frac {n_ {n_ {b}} {N } $。 图1 ai imag e ， 976 Ginzburg＆Zhelezniakov，1958年Sturrock，1964
Kontar等人2024的一份新研究论文包含了以前的研究中经常忽略的关键元素：电子云的有限空间大小以及准线性弛豫过程的空间变异性。该标准方法假设这种准线性放松在整个空间中均匀地均匀（例如Ryutov，＆Sagdeev，1970； Melnik，V。N.等，1999）。 但是，这个假设太简单了。 Kontar等人2024指出，准线性弛豫的速率取决于电子束本身的密度。由于梁的密度自然会在其长度上变化，因此放松过程也会有所不同。 Kontar等2024 。 Ryutov，＆Sagdeev，1970 。 Melnik，V。N.等，1999 Kontar等2024 非线性扩散 非线性扩散 $$ \ frac {\ partial n} {\ partial t}+\ frac {v_0+v_ {min}} {2} {2} \ frac {\ partial n} {\ partial x} - {\ partial x} d_ {xx}^0 \ frac {n_ {b}} {n} {n} \ frac {\ partial n} {\ partial x} = 0 其中通过引入$ d_ {xx} = d_ {xx}^0 \ frac {n_ {n_ {b}} {N } $。 图1 ai imag e ， 976Melnik，V。N.等，1999
Kontar等2024非线性扩散
非线性扩散
$$ \ frac {\ partial n} {\ partial t}+\ frac {v_0+v_ {min}} {2} {2} \ frac {\ partial n} {\ partial x} - {\ partial x} d_ {xx}^0 \ frac {n_ {b}} {n} {n} \ frac {\ partial n} {\ partial x} = 0 其中通过引入$ d_ {xx} = d_ {xx}^0 \ frac {n_ {n_ {b}} {N } $。 图1 ai imag e，976