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![arxiv：2412.20129v1 [cond-mat.mes-hall] 2024年12月28日](/simg/c\c184a9d8b9272da8fc697d331459514fb372e38e.webp)
arxiv：2412.20129v1 [cond-mat.mes-hall] 2024年12月28日
从理论上讲，可以通过应用D-Wave Altermagnetism，可以在二维Z 2拓扑内硫酸（即Kane-Mele模型）中诱导Chern数字可调量子异常霍尔效应（QAHE）和二阶拓扑绝缘子。当Altermagentism的N´Eel向量位于X-Y平面中时，Z 2 Ti被损坏并驱动到二阶拓扑绝缘体阶段，在Nano akes上显示了代表性的角状态。当进一步包括固有的rashba自旋轨道耦合时，二阶Ti被进一步驱动到Qahe阶段，具有各种Chern数字（例如C =±1或±3）。当n´eel向量沿z方向时，固有的rashba旋转轨道耦合对于打破镜像对称性是必要的，以使二阶Ti和Qahe的顺序出现以及增加的异端力强度的提高。我们还观察了混合手续的Qahe，即存在反传播的边缘模式，但在色带边界处存在净手性电流。我们的作品表明，Altermagnetism在探索各种各样的拓扑阶段中起着至关重要的作用，就像其铁磁性和反铁磁性一样。
生长 InAs/AlSb 多量子阱
通过调整它们的不对称性[12–14]、成分[6,15]和宽度[16]，已经产生了在红外波长下实用的可调结构。[12,14] Gurnick 和 De Temple [17] 首次通过在 Al x Ga 1 − x As 层中生长不对称 Al 成分梯度来破坏中心对称性，在多层结构中观察到了设计的二阶光学非线性。后续实验在 III-V 半导体 QW 中设计了光学非线性，例如可调谐发射器 [2,15,18] 和光开关设备。[6] 然而，它们的二阶非线性磁化率 MQW (2) χ 的实验值尚未见报道。最近人们对在复杂 QW 系统中设计大型光学二阶非线性的兴趣 [19–21] 促使及时系统地研究量化 χ (2)。工程设计中的挑战之一
化学工程实验设计
2.2 筛选实验 196 2.2.1 因子的初步排序 196 2.2.2 主动筛选实验 - 随机平衡法 203 2.2.3 主动筛选实验 Plackett-Burman 设计 225 2.2.3 完全随机区组设计 227 2.2.4 拉丁方 238 2.2.5 希腊-拉丁方 247 2.2.6 约登斯方 252 2.3 基础实验 - 数学建模 262 2.3.1 完全因子实验和部分因子实验 267 2.3.2 二阶可旋转设计（Box-Wilson 设计） 323 2.3.3 正交二阶设计（Box-Benken 设计） 349 2.3.4 D 最优性，B k -设计和Hartleys二阶设计 363 2.3.5 得到二阶模型后的结论 366 2.4 统计分析 367 2.4.1 实验误差的确定 367 2.4.2 回归系数的显著性 374 2.4.3 回归模型的拟合度不高 377 2.5 研究对象的实验优化 385 2.5.1 优化问题 385 2.5.2 梯度优化方法 386 2.5.3 非梯度优化方法 414 2.5.4 单纯形和可旋转设计 431 2.6 响应曲面的典型分析 438 2.7 复杂优化示例 443
![arxiv：2309.04219v2 [cs.it] 2025年1月27日](/simg/1\130e8591bd1cf5217a3a3fdcdea93192ad9e755b.webp)
arxiv：2309.04219v2 [cs.it] 2025年1月27日
摘要。它由Boukerrou等人展示。[IACR Trans。对称加密。1（2020），331–362]完美的非线性函数的F- Boomerang均匀性（与偶数均匀均匀性相同）在f P n（p Prime）上为0，并且在F 2 N上几乎是完美的非线性函数之一。自然地询问APN或其他低不同均匀均匀函数在偶数和奇数特征中发生的情况是很自然的。在这里，我们明确确定具有较低差均匀性的几个地图的二阶零微分光谱。特别是，我们计算了一些几乎完美的非线性（APN）函数的二阶零微分光谱，而不是奇数特征的有限范围，从而进一步推动了Boukerrou等人的研究。并继续在Li等人中。[Cryptogr。社区。14.3（2022），653–662]，事实证明，我们所考虑的函数也具有低二阶零差异均匀性。此外，我们研究了某些功能的二阶零差异光谱，其均匀的有限范围甚至特征的有限型均具有较低的均匀均匀性。我们将这个新概念连接到了汇总和消失的频率概念，并通过我们的方法发现了消失的平流的数量。我们对几个方程式过度有限的场进行了详细的分析，这些方程可能在本文范围之外具有兴趣。
设计规则在定期螺旋二甲状腺液液中的频率转换规则
Niobate已在光电子中被商业使用。它特别有利，因为其高二阶非线性和宽阔的透明度窗口从近紫外线延伸到中期。1，2，3得益于最近的微加工的最新进展，薄膜硅锂（TFLN）现在可以直接以硅盒顶部的波导形式进行图案，从而在整个设备中实现了强烈的引导光。4，5据报道，在最新设备中，图案化的TFLN波导中的传播损失小于<0.1dB/cm。6，7，8除了其电形性能，第二阶和三阶的高非线性，以及低损失的结合，还承诺了能够提供高效率非线性频率产生的优质光子积分电路（PIC）平台。在这项工作中，在TFLN波导中研究了二阶三波混合过程，尤其是第二次谐波产生（SHG）及其在制造波动方面的公差边缘。
光学涡旋操控用于拓扑量子计算
速度 ˙ ˜ xc ，我们可以将方程 (2) 展开到二阶，其中 ˜ x − 1 ≈ ˙ ˜ xc ∆ ˜ t 和 ˜ x − ˜ t + ˜ D ≈ ( ˙ ˜ xc − 1)∆ ˜ t
χ（3）混合非线性光子学
摘要：光学非线性过程在广泛的应用中是必不可少的，包括超快激光器，显微镜和量子信息技术。在不同的非线性过程中，二阶效应通常不堪重负，除了中心对称系统，二阶易感性在其中消失了，从而允许使用第三阶非线性。在这里，我们演示了一个混合光子平台，可以灵活地调整二阶和三阶敏感性之间的平衡。通过用原子上稀薄的钨化装饰超高的二氧化硅微腔，我们观察到腔体增强的第二谐波产生和汇总频率产生，并以连续波激发的功率水平仅为几百微米。我们表明，可以通过仔细选择二维材料的大小和位置来实现单个设备中二阶和三阶非线性的共存。我们的方法可以推广到其他类型的腔体，从而释放具有对新应用的非线性敏感性的混合系统的潜力。关键字：二维材料，超高Q微腔，第二谐波一代，非线性光学元件，过渡金属二核苷
使用治疗的石墨烯空调的开发...
e，频段G基本上是非分散性的，而与双共振过程有关的峰具有其频率和强度（与频带G相关），取决于激光能量。在二阶频谱中，主线为：2450 cm-1，2705 cm-1（g'），2945 cm-1（d+g），3176 cm-1（2g）和3244 cm-1（2d'）。g频段也起源于双共振过程，但归因于二阶扩散，这涉及与两个声子的相互作用（Antunes，2006； Malard，2009）。例外，只有NV和GOG样品显示出更为明显的峰值至约3250 cm-1，指的是2D频段'。
