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World File Search System偏振
光电 X 射线偏振仪的光电子轨迹重建优化方法
我们提出了一种数据处理算法，用于对来自 X 射线偏振仪的二维光电子径迹图像进行角度重建和事件选择。该方法从径迹的初始部分重建光电子的初始发射角，该初始部分是通过连续切割径迹直到图像矩或像素数低于可调阈值而获得的。此外，还执行了拒绝用偏心率和圆度量化的圆形径迹的事件选择，以便最大化考虑调制因子和信号接受之间的权衡的偏振灵敏度。应用径迹选择的调制因子为 26 。6 ± 0 。4 , 46 。1 ± 0 。4 , 62 。3 ± 0 。4 ，和 61 。8 ± 0 。3 %，分别在 2.7、4.5、6.4 和 8.0 keV，使用先前由 Iwakiri 等人分析的相同数据。(2016)，其中相应的数字为 26 。9±0 。4 ，43 。4±0 。4 ，54 。4±0 。3 ，和 59 。1 ± 0 。3 %。该方法将偏振计灵敏度在先前提出的波段高能端提高了 5%–10%（Iwakiri 等人。2016 年）。© 2017 Elsevier B.V. 保留所有权利。
掺铒 GaN 块体晶体中偏振分辨的铒发射
掺铒 GaN (Er:GaN) 准块状晶体正成为一种有前途的新型增益介质，用于在 1.5 μ m 的视网膜安全波长窗口发射高能激光器。我们报告了偏振分辨光致发光 (PL) 发射光谱研究，结果表明，激发偏振平行于 GaN c 轴 (EQ jj c Q) 的泵浦效率明显高于激发偏振垂直于 GaN c 轴 (EQ ? c Q) 的泵浦效率。这一现象是固有极性纤锌矿 GaN 晶格的直接结果，沿 GaN 的 c 轴在每个 Er 离子周围产生一个净局部场。 PL 发射光谱的温度依赖性行为可以用 GaN 中 Er 3+ 的 4 I 15/2 基态和 4 I 13/2 第一激发态子能级之间的玻尔兹曼分布来解释，从而更好地理解 1.5 μ m 附近观察到的主要发射线的起源。结果表明，可以利用 GaN 中的极化场，通过操纵激发光源的极化来增强有效 Er 激发截面。
单发定量差分相对比成像与可编程偏振多路复用照明结合
我们提出了一种具有极化多重照明的单次定量差异相比（DPC）方法。在我们系统的照明模块中，可编程的LED阵列分为四个象限，并覆盖了四个不同极化角度的偏振膜。我们在成像模块中的像素之前使用偏振摄像头。通过将自定义LED阵列上的偏振膜与相机中的极化器匹配，可以从单件采集图像中计算出两组不对称的照明采集图像。与相传函数结合使用，我们可以计算样品的定量相。我们介绍了设计，实现和实验图像数据，证明了我们方法获得相位分辨率目标的定量相位图像以及HELA细胞的能力。
偏振简并腔中大量 Purcell 增强量子点诱导的光学透明性
摘要：光学活性自旋系统与具有高协同性的光子腔耦合可产生强光-物质相互作用，这是量子网络的关键成分。然而，获得用于量子信息处理的高协同性通常需要使用光子晶体腔，而光子晶体腔从自由空间的光学访问能力较差，尤其是自旋相干控制所需的圆偏振光。在这里，我们展示了协同性高达 8 的 InAs/GaAs 量子点与制造的靶心腔的耦合，该腔提供近乎简并和高斯偏振模式以实现高效的光学访问。我们观察到量子点的自发辐射寿命短至 80 ps（约 15 个 Purcell 增强），从腔体反射的光的透明度约为 80%。利用诱导透明度进行光子切换，同时相干控制量子点自旋，可以为建立量子网络的持续努力做出贡献。
使用干涉测量法和移频器实现偏振-路径-频率纠缠
摘要 高维希尔伯特空间以及控制光子多个自由度并使其纠缠的能力使得各种量子信息处理应用能够实现新的量子协议。在这里，我们提出了一种方案，使用在路径（位置）空间和频域中实现偏振控制量子行走所需的操作元件来生成和控制偏振-路径-频率纠缠。超纠缠态表现为使用干涉装置的受控动力学，其中半波片、分束器和频率移位器（例如基于电光效应的移位器）分别用于操纵偏振、路径和频率自由度。重点是利用偏振来影响频率和位置空间中特定值的移动。计算子空间之间的负性以证明三个自由度之间纠缠的可控性，并使用去偏振通道模拟噪声对纠缠的影响。报告的进展以及使用光量子态实现量子行走的实验演示使量子行走成为一种生成超纠缠态的实用方法。
定期调制的石墨烯中的横向电面等离子体偏振子
石墨烯中的表面等离子体极化子（SPP）是理论和实验研究的一个有趣领域，尤其是在石墨烯层中支持具有横向电动（TE）极化的SPP的可能性[1]。最近，使用复杂的频率方法在非零温度下[2]的扩展频率范围显示，显示了TE SPP在非零的频率范围中存在，该方法使用复杂的频率方法模拟具有时间衰减的开放系统。由于石墨烯的电导率很小，与细胞结构常数成正比[1]，TE SPP频率色散非常接近光线，但由于其分散曲线位于光线下方，因此无法通过外部入射的光激发TE SPP。石墨烯以其光导率的可调节性而闻名，它通过应用合适的栅极电压来诱导易于易于的化学电位[3]。这是因为电子过渡出现在k点附近[4]，其中电子色散是线性的，状态的密度消失。诸如光学调节剂[5]和极化器[6]等设备以及吸收增强设备[7，8]，从这种可调性中受益，该可调性与石墨烯中TE SPP的存在一起，为等离子应用提供了令人兴奋的前景[9]。此外，使用定期石墨烯的结构打开了应用磁场时产生拓扑等离子状态的可能性[10-13]。已经研究了石墨烯[14 - 17]的周期性等离子结构，甚至是周期性石墨烯条的多层堆栈[18-22]。堆叠石墨烯二级层对横向磁性（TM）SPPS性质的影响也具有
射电宁静活动星系核的黄金标准 X 射线偏振测量：NGC 1068
F. Marin 1、⋆、A. Marinucci 2、M. Laurenti 3,4,17、DE Kim 5,6,3、T. Barnouin 1、A. Di Marco 5、F. Ursini 7、S. Bianchi 7、S. Ravi 8、HL Marshall 8、G. Matt 7、C.-T. Chen 9,VE Gianolli 10,7,A. Ingram 11,R. Middei 17,3,WP Maksym 12,C. Panagiotou 8,J. Podgorny 13,S. Puccetti 4,A. Ratheesh 5,F. Tombesi 3,14,15,I. Agudo 16,LA Antonelli 4,17,M. Bachetti 18,L. Baldini 19,20,W. Baumgartner 21,R. Bellazzini 19,S. Bongiorno 21,R. Bonino 22,23,A. Brez 19,N. Bucciantini 24,25,26,F. Capitanio 5,S. Castellano 19,E. Cavazzuti 2,S. Ciprini 4,14，E。Costa 5，A。de Rosa 5，E。Del Monte 5，L。Di Gesu 2，N。Di Lalla 27，I。Donnarumma 2，V。Doroshenko 28，M。DovˇCiak 13，S。Ehlert 21，T Iwakiri 33，S。Jorstad34,35，P。Kaaret21，V。Karas13，F。Kislat36，T。Kitaguchi29，J。Kolodziejczak21，H。Krawczynski37莫纳卡 5,3,6, L. Latronico 22, I. Liodakis 38, G. Madejski 39, S. Maldera 22, A. Manfreda 19, A. Marscher 34, F. Massaro 22,23, I. Mitsuishi 40, T. Mizuno 41, F. Muleri 5, M. Negro 42,43,44, S. Ng 45, S. O'Dell 21, N. Omodei 39, C. Oppedisano 22, A. Papitto 17, G. Pavlov 46, M. Perri 4,17, M. Pesce-Rollins 19, P.-O. Petrucci 10, M. Pilia 18, A. Possenti 18, J. Poutanen 47, B. Ramsey 21, J. Rankin 5, O. Roberts 9, R. Romani 39, C. Sgrò 19, P. Slane 12, P. Soffi tta 5, G. Spandre 19, D. Swartz 9, T. Tamagawa 29, F. Tavecchio 48, R. Taverna 49, Y. Tawara 40, A. Tennant 21, N. Thomas 21, A. Trois 18, S. Tsygankov 47, R. Turolla 50,51, J. Vink 52, M. Weisskopf 21, K. Wu 51, F. Xie 53.5，以及 S. Zane 51
狄拉克在物理教师教育中的量子力学方法：从线性偏振到圆偏振
摘要。由于量子力学在物理教育研究中取得了令人鼓舞的成果，通过双态系统进行量子力学的教学/学习正在中学不断普及。一种可能性是使用光子的偏振态。本文报告了物理教师教育中基于偏振的量子力学介绍。一种广泛使用的学校材料为教师培训生的未来工作做好准备，同时也提高了他们的概念知识。这部分包括仅使用中学数学的统计计算和仅使用实数的不确定关系的新公式。第二步是使用实二维向量和矩阵准备量子力学的形式。考虑到学生可能不会学习复杂的线性代数，我们提供了一种通过圆偏振介绍双态系统完整形式的新方法，提供了对复杂量子态的逐步探索。这指出了通过物理示例使用复杂线性代数的优势，提供了接触高级量子物理和量子计算元素的机会，同时深化了中学材料的物理背景。
全被动双场量子密钥分配
如果我们用偏振分束器替换分束器，并分别用 H 和 V 偏振而不是随机强度来准备信号，我们可以在布洛赫球的赤道上创建随机偏振状态 ( ۧ |𝐻+ 𝑒 𝑖𝜙 ۧ |𝑉)/ 2。
