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arxiv：2404.19365v2 [cond-mat.supr-con] 2024年8月8日
带有线节点的干净的II型超导体中的热准粒子产生了渗透深度的二次低温变化，∆λ〜T 2，如Kosztin和leggett [I. Kosztin和A. J. Leggett，物理。修订版Lett。 79，135（1997）]。 在这里，我们将此结果推广到多个节点，并将其与使用高精度的紧密结合模型在SR 2 RUO 4中对温度相关的穿透深度进行数字精确评估。 我们将计算与SR 2 RUO 4的高纯度单晶体中的最新渗透深度测量进行了比较[J. F. Landaeta等人，Arxiv：2312.05129]。 假设订单参数具有B 1G符号符号时，我们发现简单的D x 2 -y 2波和复杂的间隙结构都具有较高谐波和意外节点的贡献，可以容纳实验数据。Lett。79，135（1997）]。在这里，我们将此结果推广到多个节点，并将其与使用高精度的紧密结合模型在SR 2 RUO 4中对温度相关的穿透深度进行数字精确评估。我们将计算与SR 2 RUO 4的高纯度单晶体中的最新渗透深度测量进行了比较[J. F. Landaeta等人，Arxiv：2312.05129]。假设订单参数具有B 1G符号符号时，我们发现简单的D x 2 -y 2波和复杂的间隙结构都具有较高谐波和意外节点的贡献，可以容纳实验数据。
达拉非尼-帕比司他盐：提高 BRAF 黑色素瘤细胞的溶解速度和抑制作用
摘要：组蛋白去乙酰化酶抑制剂 (HDACi) 帕比司他 (PAN) 和 b-快速加速纤维肉瘤 (BRAF) 抑制剂达拉非尼 (DBF) 的药物 - 药物盐共晶体的共结晶，得到双药物盐的单晶体，该单晶体由 12 元环结构中离子化的帕比司他铵供体和达拉非尼磺酰胺阴离子受体之间的 N + - H ··· O 和 N + - H ··· N - 氢键稳定。与水性酸性介质中的单个药物相比，通过盐组合可实现两种药物的更快溶解速度。在胃液 pH 1.2（0.1 N HCl）下，在 T max 小于 20 分钟时，溶出速率的峰值浓度（C max）为：PAN 约 310 mg cm − 2 min − 1，DBF 约 240 mg cm − 2 min − 1，而纯药物的溶出值分别为 10 和 80 mg cm − 2 min − 1。在 BRAF V600E 黑色素瘤细胞 Sk-Mel28 中分析了新型快速溶解盐 DBF − · PAN +。与单独的 PAN（45.3 ± 12.0 nM）相比，DBF − · PAN + 将剂量反应从微摩尔浓度降低到纳摩尔浓度，并将 IC 50（21.9 ± 7.2 nM）降低了一半。黑色素瘤细胞的溶解度增强和存活率降低表明新型 DBF − · PAN + 盐在临床评估中具有潜力。
量化无限层镍超导体中的相互作用机制
图4。（𝑇）7 nm厚的ND 0.825 SR 0.175 NIO 2膜中的四个数据存放在SRTIO 3单晶体和全局数据拟合等式上。2（Fowlie等人[36]在其图S1中报告的原始数据，A [75]）at𝑝= 5.0（𝑓𝑖𝑥𝑒𝑑）。绿球表示拟合𝜌（𝑇）数据的边界。青色表明𝑇𝑇，𝑧𝑒𝑟𝑜。推导的Debye温度为：𝑇= 313±1𝐾。适用于所有拟合𝜌→∞（等式2）。拟合的好处：（a）0.9992; （b）0.9995; （c）0.9981; （d）0.9997。95％置信带（粉红色阴影区域）的厚度比拟合线的宽度窄。
在高压下通过超快光谱揭示的LA3NI2O7中的密度波状差距演变
密度波（DW）阶的顺序被认为与最近发现的高温超导体LA 3 Ni 2 O 7中的超导性相关。然而，仍然缺乏对其在高压下进化的实验研究。在这里，我们探索了双层镍3 ni 2 o 7单晶体中的准颗粒动力学，使用超快光泵探针光谱在高达34.2 GPA的高压下。在环境压力下，温度依赖的松弛动力学表明，由于在151 K附近的能量间隙打开了能量隙，因此表现出声子瓶颈的效果。Rothwarf-Taylor模型确定了DW样间隙的能量尺度为66 MeV。结合了最近的体验结果，我们建议在环境压力和低温下的DW样过渡是自旋密度波（SDW）。随着压力的增加，该SDW顺序被显着抑制至13.3 GPA，然后在26 GPA左右完全消失。值得注意的是，在高于29.4 GPA的压力下，我们观察到另一个类似DW的顺序的出现，其过渡温度约为135 K，这可能与预贴的电荷密度波（CDW）顺序有关。我们的研究提供了在高压下类似DW的差距演化的实验证据，从而对LA 3 Ni 2 O 7中DW顺序与超导性之间的相关性提供了关键的见解。
表面和接口
官能化石墨烯的有前途的方法之一是将杂原子掺入碳SP2晶格中，因为事实证明，它是一种可控制地调整石墨烯化学的有效且通用的方法。我们提出了与B掺杂剂选择性掺杂石墨烯的独特无污染方法，在标准的CVD生长过程中，它们从大部分Ni（111）单晶体中创建的储层中掺入一层，从而导致清洁，多功能和有效的方法用于创建B-poped Chapeene。我们结合了实验性（STM，XPS）和Theo Retical（DFT，模拟的STM）研究，以了解替代性B DOP蚂蚁的结构和化学性质。与先前报道的FCC位点中的替代B一起，我们首次观察到另外两个缺陷，即在顶部位点中替代B，而在八面体地下位点中的间隙B。广泛的STM在遗迹中证实存在于经过准备的B掺杂的Gra Phene中B掺杂剂的低浓度区域的存在，表明硼龙掺入不均匀。在两个替代部位之间，在低浓度的B掺杂区域中没有观察到偏好，而在高B浓度区域中，优先选择了Sublattices之一，以及缺陷的对准。这将在生长的B掺杂石墨烯中产生不对称的sublattice掺杂，从理论上讲，这将导致显着的带隙。
Mo -Si System的硅化硅的主要特性
摘要。使用Magnetron-ION溅射，将一层金属钼1–2μm厚的金属钼沉积在环境温度下惰性氩气的大气中，该硅通过Czochralski方法生长的硅单晶表面。根据实验的结果，纯Mo层厚度为2μm，通过磁控蛋白的反应性溅射从高度纯的金属钼靶中沉积到冷硅晶片底物上，厚度为1.5 mm。仅在严格定义的钼金属沉积速率对应于体积中给定的巨质压力的情况下，它们的电导率和透明度也很高。溅射目标是直径为40 mm的磁盘，厚度为3-4 mm。产品处理的技术周期包括目标清洁的阶段。在不添加氧气的情况下将金属MO靶标溅射在纯氩AR中，可以促进具有非常好的电导率的不透明金属膜的形成。X射线衍射分析具有Mo金属涂层表面的硅单晶体显示了Moleybdenum-Silicon系统中的MO3SI和MOSI.65的化合物。硅硅硅酸盐被发现在温度范围1850÷1900°C的温度范围内经历同类肌转化，而低温品种 -MOSI2具有四方结构。 -MOSI2的高温形式具有六边形结构。使用原子扫描显微镜进行研究的结果表明，硅原子的链与MO原子连接，形成沿平行X和Y轴的MO结构的棱镜形成的锯齿形。
ruo2中的多频道传输
对RUO 2的基础研究始于60年前，当时它被确定为高度金属的氧化物[1-3]。 其化学稳定性和直接合成意味着它迅速发现应用是精度电阻的组成部分，并且早期也被鉴定为用于半导体设备的潜在屏障材料[4]。 在过去的二十年中，它已经看到了作为催化剂的兴趣[5]，以及可能的应用作为锂储存材料[6]。 在过去的几年中，实验和理论工作表明，即使是如此简单且众所周知的材料也可以容纳物质的外来状态。 ruo 2已成为一种候选材料，该材料托有altermagnetism，在该状态下，由于磁性和晶体lattices的不同符号，共线抗磁性排序也破坏了时间逆转对称性[7]。 但是，该系统中的磁有序并未得到很大的观察。 单晶体上的中子散射测量值检测到通常在金红石结构中禁止的磁反射，该反射在金红石结构中被禁止，该磁反射约为1000k [8]。 谐振X射线散射[9]随后在晶体和薄膜上都进行了类似的观察。 此后，依赖于时间逆向对称性破坏的异常特性在RUO 2的薄膜中观察到，包括自旋转运[10，11]，磁性菌群二科运动[12]和异常的霍尔效应（AHE）[13]。 自旋分辨光发射[14]还发现了al术状态预期的D-波对称性。 最近的争议在参考文献中得到了很好的总结。对RUO 2的基础研究始于60年前，当时它被确定为高度金属的氧化物[1-3]。其化学稳定性和直接合成意味着它迅速发现应用是精度电阻的组成部分，并且早期也被鉴定为用于半导体设备的潜在屏障材料[4]。在过去的二十年中，它已经看到了作为催化剂的兴趣[5]，以及可能的应用作为锂储存材料[6]。实验和理论工作表明，即使是如此简单且众所周知的材料也可以容纳物质的外来状态。ruo 2已成为一种候选材料，该材料托有altermagnetism，在该状态下，由于磁性和晶体lattices的不同符号，共线抗磁性排序也破坏了时间逆转对称性[7]。但是，该系统中的磁有序并未得到很大的观察。单晶体上的中子散射测量值检测到通常在金红石结构中禁止的磁反射，该反射在金红石结构中被禁止，该磁反射约为1000k [8]。谐振X射线散射[9]随后在晶体和薄膜上都进行了类似的观察。依赖于时间逆向对称性破坏的异常特性在RUO 2的薄膜中观察到，包括自旋转运[10，11]，磁性菌群二科运动[12]和异常的霍尔效应（AHE）[13]。自旋分辨光发射[14]还发现了al术状态预期的D-波对称性。最近的争议在参考文献中得到了很好的总结。似乎有大量的Altermagnetic效应观察到有关磁性的某些原始观察结果，尤其是在散装晶体中的问题[15，16]。muon光谱法通常对局部力矩非常敏感，在散装RUO 2中没有磁性[17]。16的计算提出了一个假设，即仅在化学计量材料被孔掺杂时才出现RUO 2中的Altermagnitism。非常清楚，尽管众所周知，但在应用磁场中，RUO 2的散装特性的研究相对较少。在本文中，我们介绍了
高度结晶的mapbi3钙钛矿晶粒形成了不可逆的差扩散聚集，用于有效的太阳能电池
在许多应用中高质量晶状膜提供高质量薄膜的能源合成。在这里，我们通过利用扩散聚集过程来设计一种无毒溶剂方法来生产高度结晶的Mapbi 3钙钛矿。异丙醇溶液基于三碘化甲基三碘二碘（MAPBI 3），在这种情况下，晶体生长起始开始于远离平衡的不稳定悬浮液开始，随后的结晶驱动于溶解度参数。通过扫描透射电子显微镜（Stem）监测晶体的形成，观察到随着时间的流逝而演变成具有高晶体纯度的大晶粒，生长的小结晶中心。茎模式下的能量色散X射线光谱（EDS）显示新形成的晶粒中有富含Pb的核心壳结构。纳米光束电子衍射（NED）扫描定义的PBI 2晶体在PB富壳中具有新形成的晶粒中的单晶Mapbi 3核心。一周搅拌后，相同的聚集悬浮液仅表现出仅具有单晶体MAPBI 3结构的晶粒。NED分析显示了从核心壳结构到单晶晶粒的动力学缓慢过渡。这项研究对可能导致亚化学计量晶界影响的因素提出了有影响力的见解，从而影响太阳能电池性能。另外，已经提出了钙钛矿晶粒的结构，形态和光学特性。随后通过在低空烤箱中蒸发溶剂来制备高度结晶颗粒的粉末。薄膜Mapbi 3太阳能电池是通过溶解粉末并将其涂在经典制造路线中制造的。MAPBI 3太阳能电池的冠军效率为20％（19.9％），平均效率约为17％，而滞后效应低。在这里突出了制造无毒溶剂的材料结构的策略。这里设计的单晶增长既可以为材料的货架存储以及设备的更灵活的制造。该过程可能会扩展到其他字段，中间多孔框架和大型表面积将对电池或超级电容器材料有益。
“高压超导体LA 3 Ni 2 O 7”
对于La 3 Ni 2 O 7的光浮带（OFZ）生长，我们在1100°C的盒子炉中干燥了La 2 O 3粉（99.99％Alfa Aesar）。随后，通过将La 2 O 3和NiO（99.998％Alfa Aesar）混合而成，根据3：2：NI：NI：NI：混合物磨碎20分钟，并在氧化铝坩埚中转移到盒子炉中，然后将其加热至1100℃，持续24小时。圆柱形饲料和种子棒是通过烧结材料的球磨制制备的，这些材料被填充成直径为6 mm的橡胶形式。使用Riken Type S1-120 70 kN按下，将橡胶撤离并以不锈钢形式撤离并压制。所有杆在1150°C中进行热处理。单晶生长是在高压，高温的OFZ炉（HKZ型，Scidre GmbH，德国德累斯顿，德国）中进行的，可以在生长室中的气体压力高达300 bar。生长室（蓝宝石单晶）的长度为72毫米，壁厚为20 mm。在5 kW下运行的XE ARC灯用作HKZ垂直镜对齐中的加热源。然后将14厘米进料和4厘米种子杆在钢架上对齐HKZ，然后安装高压室。随后，腔室用15杆氧气加压，并以0.1 L/min的流速保持。连接熔融区后，通过以2 mm/h的速度移动种子来执行生长。2和3中的第3条]。98（1）Ni 1。 99（1）O 6。 83（7）。 该样本将称为La 3 Ni 2 O 6。98（1）Ni 1。99（1）O 6。83（7）。 该样本将称为La 3 Ni 2 O 6。83（7）。该样本将称为La 3 Ni 2 O 6。我们发现，这种生长在15 bar的氧部分压力下产生单晶体，具有LA 3 Ni 2 O 7 -X的化学计量，并交替单层（ML）Trilayer（TL）堆叠[见图[见图。通过电感耦合等离子体质谱法（ICP-OES）和气体提取对生长晶体进行的化学计量分析表明，LA 2的组成。83在以下。未确定化学计量法的样本将表示为La 3 Ni 2 O 7-x。在600℃下在600 bar o 2大气中退火的单晶将表示为la 3 ni 2 o 7。
饱和多孔介质中的生物热对流
Ulavathi S. Mahabaleshwar ca 乌克兰国家科学院单晶体研究所，Nauky Ave. 60，哈尔科夫 31001，乌克兰 b VN Karazin 哈尔科夫国立大学 4，Svoboda Sq.，哈尔科夫，61022，乌克兰 c 达万格雷大学 Shivagangotri 数学系，达万格雷，印度 577 007 *通讯作者：michaelkopp0165@gmail.com 收到日期：2022 年 9 月 23 日；修订日期：2022 年 10 月 30 日；接受日期：2022 年 11 月 3 日 纳米流体和微生物饱和的多孔介质中的热对流研究是许多地球物理和工程应用的重要问题。纳米流体和微生物混合物的概念引起了许多研究人员的兴趣，因为它能够改善热性能，从而提高传热速率。此特性在电子冷却系统和生物应用中都得到了广泛的应用。因此，本研究的目的是研究在垂直磁场存在下，多孔介质中的生物热不稳定性，该介质被含有旋转微生物的水基纳米流体饱和。考虑到自然和技术情况下都存在外部磁场，我们决定进行这项理论研究。使用 Darcy-Brinkman 模型，对自由边界的对流不稳定性进行了线性分析，同时考虑了布朗扩散和热泳动的影响。使用 Galerkin 方法进行这项分析研究。我们已经确定传热是通过没有振荡运动的稳态对流完成的。在稳态对流状态下，分析了金属氧化物纳米流体（Al 2 O 3 ）、金属纳米流体（ Cu 、Ag）和半导体纳米流体（ TiO 2 、SiO 2 ）。增加钱德拉塞卡数和达西数可显著提高系统稳定性，但增加孔隙度和改变生物对流瑞利-达西数会加速不稳定性的开始。为了确定热量和质量传输的瞬态行为，应用了基于傅里叶级数表示的非线性理论。在较短的时间间隔内，过渡的努塞尔特数和舍伍德数表现出振荡特性。时间间隔内的舍伍德数（质量传输）比努塞尔特数（热传输）更快达到稳定值。这项研究可能有助于海洋地壳中的海水对流以及生物传感器的构造。关键词：纳米流体、生物热对流、洛伦兹力、热泳动、布朗运动、旋转微生物、磁场 PACS：44.10.+i、44.30.+v、47.20.-k 1. 简介 土力学、地下水水文学、石油工程、工业过滤、粉末冶金、核能等领域的许多理论和实践研究都是基于对多孔介质流动物理学的研究。石油工程师和地球物理流体动力学家对多孔介质中的此类流动非常感兴趣。多孔介质中液层的热不稳定性问题尤为重要。Ingham 和 Pop [1] 以及 Nield 和 Bejan [2] 对大多数多孔介质对流研究进行了出色的综述。Vadasz [3] 在最近的一篇综述中详细研究了旋转多孔介质中的流体流动和传热问题。随着纳米技术的进步，尺寸小于一百纳米的物体已经发展起来。这种纳米尺寸的物体称为纳米颗粒。Choi [4] 建议将这些纳米颗粒悬浮在基液（称为纳米流体）中，以提高基液的导热性和对流传热。因此，纳米流体开始在工业中得到广泛应用，例如冷却剂、润滑剂、热交换器、微通道散热器等等。 Buongiorno [5] 广泛研究了纳米流体中的对流输送，并致力于解释在对流下观察到的额外传热增加。Tzou [6] 使用 Buongiorno 传输方程研究了纳米流体在从下方均匀加热的水平层中对流的开始，发现由于纳米颗粒的布朗运动和热泳动，临界瑞利数比普通流体低一到两个数量级。由于纳米流体在传热现象中具有显著的特性，因此需要研究多孔介质中的纳米流体。Kuznetsov 和 Nield [7]-[8] 使用 Brinkman 模型研究了充满纳米流体的多孔介质中热不稳定性开始的情况，其中考虑了布朗运动和纳米颗粒热泳动。他们发现，纳米颗粒的存在可能会显著降低或增加临界热瑞利数，这取决于基本纳米颗粒分布是上重还是下重。此外，Bhadauria 和 Agarwal [9] 以及 Yadav 等人 [10] 扩展了热不稳定性问题，包括纳米流体的应用十分广泛，例如润滑剂、热交换器、微通道散热器等等。Buongiorno [5] 广泛研究了纳米流体中的对流输送，并着重解释对流下观察到的额外传热增加。Tzou [6] 使用 Buongiorno 传输方程研究了纳米流体在从下方均匀加热的水平层中对流的开始，发现由于纳米颗粒的布朗运动和热泳动，临界瑞利数比普通流体低一到两个数量级。由于纳米流体在传热现象中具有显著的特性，因此需要研究多孔介质中的纳米流体。Kuznetsov 和 Nield [7]-[8] 使用 Brinkman 模型研究了饱和纳米流体的多孔介质中热不稳定性他们发现，纳米颗粒的存在可能会显著降低或增加临界热瑞利数，这取决于基本纳米颗粒分布是上重还是下重。此外，Bhadauria 和 Agarwal [9] 以及 Yadav 等人 [10] 扩展了热不稳定性问题，包括纳米流体的应用十分广泛，例如润滑剂、热交换器、微通道散热器等等。Buongiorno [5] 广泛研究了纳米流体中的对流输送，并着重解释对流下观察到的额外传热增加。Tzou [6] 使用 Buongiorno 传输方程研究了纳米流体在从下方均匀加热的水平层中对流的开始，发现由于纳米颗粒的布朗运动和热泳动，临界瑞利数比普通流体低一到两个数量级。由于纳米流体在传热现象中具有显著的特性，因此需要研究多孔介质中的纳米流体。Kuznetsov 和 Nield [7]-[8] 使用 Brinkman 模型研究了饱和纳米流体的多孔介质中热不稳定性他们发现，纳米颗粒的存在可能会显著降低或增加临界热瑞利数，这取决于基本纳米颗粒分布是上重还是下重。此外，Bhadauria 和 Agarwal [9] 以及 Yadav 等人 [10] 扩展了热不稳定性问题，包括