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World File Search System原子间
在原子薄的异质结构中的静电陷阱中受控的层间激子电离
原子上薄的半导体异质结构提供了一个二维（2D）设备平台，用于产生高密度的冷，可控制的激子。中间层激元（IES），绑定的电子和孔定位于分开的2D量子井层，具有永久的平面外偶极矩和长寿命，从而可以根据需要调整其空间分布。在这里，我们采用静电门来捕获并控制它们的密度。通过电气调节IE鲜明的偏移，可以实现2×10 12 cm-2以上的电子孔对浓度。在此高IE密度下，我们观察到指示了指示IE离子化过渡的线宽扩大，而与陷阱深度无关。该失控的阈值在低温下保持恒定，但增加了20 K，与退化IE气体的量子解离一致。我们在可调静电陷阱中对IE离子化的演示代表了朝着实现固态光电设备中偶极激子冷凝物实现的重要步骤。
ABC+D：用于原子和三原子分子间弹性和旋转振动非弹性散射的时间无关耦合通道量子动力学程序
原子和分子参与的气相碰撞会引起许多重要的物理现象，如反应和能量传递。1 能量传递的截面和速率系数广泛应用于燃烧、2 星际介质 3 和大气等建模领域。4 由于离散内部能级、隧穿和碰撞共振等量子效应，准确描述碰撞动力学需要量子力学处理。这些量子效应在冷碰撞和超冷碰撞中尤为重要，有时甚至占主导地位，近年来，由于技术进步，冷碰撞和超冷碰撞引起了广泛关注。5–11 非反应 12,13 和反应碰撞的量子散射理论都取得了重大进展。14–21 然而，我们在描述散射动力学方面仍然存在重大差距。其中一个例子是对非反应
巴巴原子研究中心
1988 年 12 月，随着中能重离子加速器 (MEHIA)（14 UD Pelletron 加速器）设施的投入使用，该国首次获得了足够高能量的重离子束，适合进行核物理的高级研究。在这一年中，Pelletron 加速器设施周围的四条光束线和相关实验设备的设置已经完成。实验设施包括通用散射室、BGO 伽马射线探测器多重装置、用于放射化学研究的靶辐照设施和基于 CAMAC 的多参数数据采集系统。虽然许多基础核物理研究项目都利用了 Pelletron 加速器设施，但也有几项研究项目是利用 Trombay Van de Graaff 加速器和加尔各答 VEC 的带电粒子束进行的。特朗贝 Cirus 反应堆产生的中子束也用于裂变研究。
N 原子对 O 原子与碳反应性的影响
图 5. 收集或得出的 CO（在 m/z = 28 处检测到）的飞行时间分布。纯氧（O/O 2 ）光束（黑色）的 CO 信号已按 0.29 的倍数缩放，以给出在没有任何氮影响的情况下混合氧/氮光束（蓝色）的预测 CO TOF 分布。红色曲线是用混合氧/氮光束检测到的实际 CO 信号。红色分布中的长尾是由于在 m/z = 28 处使用氧/氮光束和纯氮（N/N 2 ）光束收集的飞行时间分布形状略有不同（见图 3），这可能是由于两种光束从源室长时间逸出的 N 2 特性略有不同所致。当假设不受氮影响的情况下得出的 CO 信号乘以 1.6 倍时，所得信号幅度与使用混合氧/氮束测得的实际 CO 信号（绿色曲线）的幅度相匹配。
