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魔法扭曲的双层石墨烯的弱耦合理论
简介。扭曲的双层石墨烯（TBG）的能带具有四倍的自旋 - valley avor变性。As a magic twist angle near θ = 1 ◦ is approached, the two sets of four-fold degenerate bands closest to the neutral system Fermi energy approach each other and narrow [ 1 ], converting graphene from a weakly correlated Fermi liquid to a strongly correlated system [ 2 – 5 ] with a rich variety of competing states, including superconductors, insulating flavor ferromag- nets, and metallic avor ferromagnets。铁磁性让人联想到量子厅政权中的伯纳尔堆积的双层石墨烯[6-13]，现在已经清楚地确立了[3、5、14-32]作为魔术扭曲扭曲的毛层石化烯（Matbg）的重要组成部分。与量子大厅的情况形成鲜明对比的，其中八个Landau带被依次填写以最小化交换能量，MATBG地面状态似乎不会在CN附近的一系列填充因子中没有任何损坏的对称性，并且在断裂的对称状态下保持了量不足的状态，以保持范围内的fling fling fling fling fling fling fling fling（ ν∗ h和ν∗ e是最大孔和电子填充因子。 [νf。（n f -m） / m，其中n f是带有avor f和m的频带电子的数量是系统中的moiré细胞的数量； ν=fνf。] 在这封信中，我们从弱耦合点中解决了MATBG相关物理的一些异常方面，其中八个Landau带被依次填写以最小化交换能量，MATBG地面状态似乎不会在CN附近的一系列填充因子中没有任何损坏的对称性，并且在断裂的对称状态下保持了量不足的状态，以保持范围内的fling fling fling fling fling fling fling fling（ ν∗ h和ν∗ e是最大孔和电子填充因子。[νf。（n f -m） / m，其中n f是带有avor f和m的频带电子的数量是系统中的moiré细胞的数量； ν=fνf。]在这封信中，我们从弱耦合点
弱耦合状态下的里德伯原子纠缠
量子纠缠是量子力学最奇特、最有趣的性质之一 [1]，它在理解量子多体系统的物理[2-4]以及支持各种量子应用（如量子计算[5]、量子传感[6]和量子通信[7]）方面发挥着重要作用。目前，人们对量子纠缠的产生、操纵和检测有着浓厚的兴趣，正在许多物理系统中进行研究，包括光子[8]、原子[9-12]、离子[13]，以及超导电路[14]和缺陷钻石[15]等固态系统。然而，在大多数系统中，即使是操作小型量子计算机，纠缠技巧也需要进一步改进。任意量子比特对的纠缠，尤其是不在附近的量子比特对的纠缠，对于具有良好连通性的可扩展量子系统尤为重要。尽管已经通过共模运动在囚禁离子中 [16,17] 和通过腔总线在超导电路中 [18] 实现了纠缠，但在大多数其他系统中还未能实现，包括与本文特别相关的里德堡原子系统。广泛使用的里德堡原子系统纠缠方案 [9-12] 是基于里德堡阻塞效应 [19] ，该效应禁止在阻塞半径 rb = ðC6 =ΩÞ1 =6 (由拉比频率Ω 和范德华相互作用强度 C6 定义) 内的原子之间发生双激发到里德堡能态。因此，在该方案 (参考文献 [19] 的模型 B) 中，所有且只有 rb 内的原子对同时纠缠，使这些纠缠成为短程纠缠 (d < rb)。在本文中，我们通过实验证明了弱耦合状态下的原子对纠缠（d>rb），这与文献 [19] 中的模型 A 密切相关。借助该模型，即使在存在较近的原子而不必纠缠的情况下，也可以在里德堡阻塞距离之外实现长距离原子纠缠。在弱耦合状态下，两个原子的双激发里德堡态相隔一个
除了弱耦合之外，能量测量仍然保持温度测量最优
我们开发了一种探针-样品相互作用中有限耦合量子测温的一般微扰理论，最高可达二阶。根据假设，探针和样品处于热平衡状态，因此探针由平均力吉布斯态描述。我们证明，仅通过对探针进行局部能量测量，就可以实现最终的测温精度——耦合精度达到二阶。因此，在这种情况下，试图从相干性中提取温度信息或设计自适应方案不会带来任何实际优势。此外，我们为量子 Fisher 信息提供了一个闭式表达式，它捕捉了探针对温度变化的敏感性。最后，我们用两个简单的例子来衡量和说明我们公式的易用性。我们的形式化方法没有对动态时间尺度的分离或探针或样品的性质做出任何假设。因此，通过提供对热灵敏度和实现它的最佳测量的分析见解，我们的结果为在有限耦合效应不能忽略的装置中进行量子测温铺平了道路。
电子辐照显示出可靠的完全间隙...
使用电气传输和射频磁敏感性的测量结果，研究了Laniga 2的Single晶体的超导晶体的超导相。发现伦敦穿透深度随温度呈指数变化，表明费米表面完全间隙。推断的超流体密度接近单间隙弱耦合各向同性S-波超导体的密度。超导性对于通过电子辐照引起的非磁点样疾病非常健壮。我们的结果通过需要微调的杂质散射幅度来对先前提出的三重态配对状态施加强大的限制，并且最自然地通过具有符号的签名，弱耦合和近似动量独立的单线超导状态来解释Laniga 2中，这不会破坏时间反向对称性。我们讨论了如何将我们的发现与以前指示超导阶段的磁性特征的测量值核对。
Arthur Jaffe的出版物
[48]弱耦合P（φ）2模型的粒子结构以及高温膨胀的其他应用，第一部分：量子场模型的物理学，以及J. Glimm和T. Spencer，在建设性量子场理论中，Editor，A.S。 Wightman，《施普林格》的讲义，《物理学》第25卷，（1973年）。
大质量 QED2 中的准部分子分布
我们通过精确对角化分析了大质量二维量子电动力学 (QED2) 中最轻的 η 0 介子的准部分子分布。哈密顿量和增强算子被映射到具有开放边界条件的空间晶格中的自旋量子比特上。精确对角化中的最低激发态显示为在强耦合下的异常 η 0 态和弱耦合下的非异常重介子之间连续插入，并在临界点处出现尖点。增强的 η 0 态遵循相对论运动学，但在光子极限方面存在较大偏差。在强耦合和弱耦合下，对 η 0 态的空间准部分子分布函数和振幅进行了数值计算，以增加速度，并与精确的光前沿结果进行了比较。增强形式的空间部分子分布的数值结果与在最低 Fock 空间近似中得出的光子部分子分布的逆傅里叶变换相当。我们的分析指出了当前部分子分布的格子程序面临的一些局限性。
![arxiv：2410.21202v1 [Quant-ph] 2024年10月28日](/simg/g:\will\search\icon\source\7\72cd6594149717c401794225e88d9ec41aead13e.webp)
arxiv：2410.21202v1 [Quant-ph] 2024年10月28日
我们建模并研究了弱耦合到单模波导的两级发射器的集合的集体非线性光学响应。我们的方法概括了这样的见解，即光子光子相关性是由单个两级发射极散射的光子的相关性，这是由于两光子干扰对许多发射器的情况而产生的。使用我们的模型，我们研究了不同的配置，以探测合奏的非线性响应，例如通过波导或通过外部照明，并为二阶量子相干函数G（2）（τ）而得出分析表达式，以及在波导量中的输出光中的挤压光谱，s sume）。为了传播共鸣的引导光，我们在分析有关G（2）（τ）的实验结果时恢复了与以前相同的预测，涉及的理论模型更加涉及的预测（Prasad等人[1]）和sθ（ω）（Hinney等人[2]）。我们还研究了从两级发射极过渡中引起的光的传播，我们最近在实验中研究了这种情况（Cordier等人。[3]）。我们的模型预测表明，如何利用弱耦合发射器的集体增强的非线性响应，以使用从几个到许多发射器的合奏来生成非经典的光状态。
两种风味的颜色的压力和声音速度 -
在渐近高密度下的夸克物质是由于量子染色体动力学的渐近自由而弱耦合。在这种弱耦合方向中，假设基态的块状夸克物质的块状热力学特性目前已知是部分临近到邻接到领先的阶。然而，高密度处的基态有望是一种颜色超导体，其中（至少某些）夸克的激发光谱表现出缝隙，并且对强耦合的依赖性依赖性。在这项工作中，我们计算出高密度夸克物质的热力学特性，在存在有限间隙的情况下，在耦合中，在近代领先顺序（NLO）下的温度为零。我们以两种无质量夸克风味的极限工作，这对应于对称的对称核物质，并进一步假设与夸克化学势相比，间隙很小。在这些限制中，我们发现对声音的压力和速度的NLO校正与间隙的前阶效应相当，并且进一步将两个量的数量提高到了其值以上，而不是超导夸克物质。我们还提供了声音的NLO速度的参数化，以指导高密度区域的现象学，然后我们对是否应该期望我们的发现是否扩展到与中子星相关的三质量夸克事物的情况。
演讲2关于超导性的简短课程
所以，我说这是第一个微观理论，它是由Bardeen，Cooper和Schrieffer提出的，这就是BSC在1957年的来源。在实验中发现超导性后约50年，正如我们以前看到的那样，它是由K建模在1908年拥有的？该理论是成功描述的，弱耦合超导体的超导特性会试图清楚地表明，我们耦合了什么？弱耦合一词的含义，例如铝和其他材料，主要是金属，而不是金属，或者都是从或产生超导性的。但是，有些金属也会讨论，超导性的潜在候选者是。因此，基本思想是，位于填充费米海的Debye能量中的电子。.okay？因此，需要这两个电子，它们以金属中填充的费米海的频率或debye能量位于D内，它们可以形成结合对。因此，这是与电子的通常行为形成对比的东西，但是如果您可以创造出它们在非常紧密的情况下彼此相距的情况，那么填充的费米海的近端非常接近，电子不会与药房相互作用，除了排除原则外，除了这些两个电子之间，并且在它们之间并不能够界限，并且可以与他们之间的界限，并且可以与它们之间的界限，并且它可以与他们之间的界限，这是一个重要的界面，并且可以与airss进行界限，这是对airs and Interction的界限。电子，在费米附近
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自发现石墨烯以来，二维（2D）材料中的光 - 形式相互作用一直是研究的重点。2D材料中的光 - 物质相互作用长度比2D材料的原子性质要短得多。等离激元纳米结构通常与2D材料集成在一起，以增强光 - 物质相互作用，为基础研究和技术应用提供了巨大的机会。纳米粒子（NPOM）结构，具有极限狭窄的光场。2D材料为研究具有亚纳光分辨率和量子等离子体的等离子场提供了一个良好的平台，直至单个原子的特征长度尺度。一份重点和最新的评论文章高度推论，以及时摘要，以概述这个快速增长的领域的进展，并鼓励在这一问题中进行更多的研究工作。在这篇综述中，我们将首先介绍NPOM结构中等离子体模式的基本概念。与2D材料中的等离子和准粒子之间的相互作用，例如，从弱耦合到强耦合，以及详细描述了从弱耦合到强度应用的激子和声子。也将触摸由2D材料（例如量子隧穿）分离的亚纳米计金属间隙中的相关现象。我们最终将讨论尚未清楚地理解的现象和物理过程，并为将来的研究提供了前景。我们认为，2D材料和NPOM结构的混合系统将来将是一个有希望的研究领域。