XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System散射
使用混合量子/非弹性散射理论对量子干扰的描述
特别是，最近使用两种理论方法研究了N 2 + O（3 P）系统中的非弹性散射。首先，一种无限级突然（iOS）方法，21,22是一种近似量子方法，用于描述早期实验工作中观察到的散射横截面的振荡。9接下来，量子经典计费理论，其中仅通过量子力学描述了振动运动，而旋转和翻译的自由度则经过经典处理，23,24用于确定振动激发n 2（v = 1）的震荡速率（v = 1）碰撞到地面振动状态，与O（3 p）相撞。这个过程在上层大气中很重要，在上层大气中，原子氧代表了分子氮之后的第二个主要物种，因此在能量传递过程中起着关键作用（例如，在航天器或超音速飞机表面附近的高温冲击波中）。25–27
散射发射概况技术，用于准确，快速评估薄膜激光材料Nirav Annavarapu AB*，Iakov Gold
摘要：光学增益的准确测量对于筛选材料作为薄膜激光应用的可行活动介质至关重要。通常使用可变条纹长度（VSL）方法测量净模态增益，该方法在过去几十年中已经进行了广泛的研究。在这项工作中，我们提出了一种替代方法，我们将其命名为散射发射概况（SEP）方法，以测量净模态增益。它依赖于从泵条带照亮的膜表面散布的放大自发发射（ASE）的收集。通过使用适当的设置，新方法可以更快地测量净模态增益，同时提供更准确的增益值。在本文中详细介绍了提取净模态增益的设置和算法，并在铅卤化物钙钛矿膜上进行了证明。显示了条纹长度对测量增益值的影响。通过两种不同的钙钛矿膜进行的增益测量，通过自旋涂层或热蒸发制造，确认了SEP方法的广泛适用性。最后，我们显示了SEP方法与VSL测量值的定量比较，并突出了每种方法的优点和缺点。
精确和近似标量电磁波散射的统一处理
在计算成像中，对象的定量物理特性是根据缩写范围的光学测量值估算的。导致散射的复杂光 - 物质相互作用受麦克斯韦方程的控制，或者在某些假设下，标量helmholtz方程式从与波长相比的物体中删除光弹性散射[1]。为了简化建模光学散射和估计对象性能的过程，已经进行了许多关于近似于标量Helmholtz方程的解决方案的研究。最原始的是投影近似，其中假定散射的场维持入射波前，例如平面或球形波，而attenua则和相位延迟会累积与穿过对象的射线的光路长度成比例的。当入射波前是平面或球形时，该假设会导致ra换变换公式，并且是计算机断层扫描的基础。当涉及到具有不可忽略的折射的相对较薄的对象时，所谓的单个散射近似（包括第一个出生和rytov方法）提供了更合适的描述[2]。随着对象变得密集且高度散射，正如预期的那样，即使是单个散射方法也开始失败，并且需要计算多个散射的模型。代表性的方法是Lippmann-Schinginger方程（LSE）[3-5]，多切片方法[6-9]和梁传播方法（BPM）[10-13]和BORN SERIST [14，15]。多层和梁传播方法非常紧密地相关，重要的区别是前者是由求解的schrödinger方程激励的，而后者则是用于Helmholtz方程。可以从标量Helmholtz方程开始制定多个散射模型，但它们依赖于差异
微观结构的演变和表面散射层融化，水平北极海冰的反射率
在冰/海洋系统中反射和吸收事件的阳光如何反射和吸收的融化北极海冰覆盖的最高部分的微观结构有效地影响，有效地散射层（SSL）散射太阳辐射（SSL）太阳能辐射，并与冰冰相比与冰冰相比与Sss sss sss sss相比相比相比将冰的表面固定相对较高。反照率的测量提供了有关如何通过SSL划分传入的短波辐射的信息，并且对改善气候模型参数化的关键是至关重要的。但是，SSL的物理和光学特性之间的关系仍然受到限制。到目前为止，辐射传输模型一直是推断SSL微结构的唯一方法。在2 0 19–2 0 2 0的马赛克探险中，我们采集了样品，并首次使用X射线微型计算的层析成像直接测量了裸海冰上SSL的微观结构。我们表明，SSL具有高度各向异性，粗糙和多孔的结构，表面的光学直径和密度较小，随着深度的增加。随着熔融表面消融，SSL会再生，在整个熔体季节中保持其微观结构的某些方面。我们使用辐射转移模型的微结构测量值来提高我们对85 0 nm波长下物理性质与光学性质之间关系的理解。When the microstructure is used as model input, we see a 1 0 –15% overestimation of the reflectance at 85 0 nm.This comparison suggests that either a) spatial variability at the meter scale is important for the two in situ optical measurements and therefore a larger sample size is needed to represent the microstructure or b) future work should investigate either i) using a ray-tracing approach instead of explicitly solving the radiative transfer方程或II）使用更合适的辐射转移模型。
Terahertz通过金属双层中的界面偏斜散射旋转到电荷转换
3澳大利亚悉尼西悉尼大学马克斯大脑，行为与发展研究所。4意大利帕维亚大学脑和行为科学系5劳拉托里尔·德·埃特德·德·德斯·德·梅卡尼斯主义认知，卢蒙·里昂大学2，法国里昂6，法国里昂6，心理学，大脑和认知系阿姆斯特丹，阿姆斯特丹大学，荷兰大学7集团7集团， Cérébrale，Inserm U1105，法国爱好8比较生物声学小组，Max Planck心理语言学研究所，6525 XD NIJMEGEN，9荷兰9号荷兰9号荷兰音乐中心，荷兰音乐中心，荷兰音乐中心，临床医学系，Aarhus University＆Aarhus University＆Aarhus/AARBORG皇家学院的临床医学系研究，研究了Marker and Marks and Marks -nmark 10。 UMR5022, Université de Bourgogne, Dijon, France *Shared first authors + Shared last authors Corresponding Author Anna Fiveash A.Fiveash@westernsydney.edu.au Western Sydney University The MARCS Institute for Brain, Behaviour and Development Westmead Innovation Quarter Building U, Level 4, 160 Hawkesbury Road Westmead NSW 2145 Australia Competing Interests Statement: The authors declare no竞争财务或非财务利益。摘要
电子电子散射对半导体设备能量分布的影响
半导体设备热载体降解的物理建模需要准确了解载体分布函数。Childs等。预测，分散功能的高能尾受电子散射（EES）[1]的强烈影响。通过使用迭代方法，在EES存在下是非线性的玻尔兹曼方程来显示这一点。进行了以下近似值：1）在采用未知的分布函数（DF）的各向同性部分的能量依赖性形式主义； 2）假定声子能量比动能小得多。因此，迭代方法不适用于低能范围，而使用蒙特卡洛方法。 3）在散落率中，EES率的贡献被忽略了。虽然需要1）使问题在数字上可以处理，但近似值2）和3）尚不清楚，因为它们并不能显着简化问题，但可以大大改变结果。在这项工作中，我们使用的不是玻尔兹曼方程，一个两粒子动力学方程，其优势在于，在EES的主体中也是线性的。在[2]中已经预先提出了一种用于均匀电场的两粒子蒙特卡洛法，该方法已经计算出轨迹对以对两个粒子的六维k空间进行采样。我们扩展了固定的蒙特卡洛算法，以说明空间变化的电场。假设单谷带结构模型和硅的材料参数，获得了以下数值结果。图1显示了均匀电场的不同类型散射事件的频率。尽管EES是DOM-
用光拓扑来操纵散射光谱...
6 Light and Matter 8 9 Hooman Barati Sedeh 1 , Danilo G. Pires 1 , Nitish Chandra 1 , Jiannan Gao 1 , Dmitrii Tsvetkov, 1 Pavel 10 Terekhov 1 , Ivan Kravchenko 2 , Natalia Litchinitser 1, * 11 12 1 Department of Electrical and Computer Engineering, Duke University, 27708 Durham, NC,美国。13 2纳米相材料科学中心，橡树岭国家实验室，37831 Oak Ridge，美国田纳西州。15 * Corresponding author: natalia.litchinitser@duke.edu 16 17 Keywords: mie resonances, structured light, multipole decomposition, high-index nanoparticle 18 19 Abstract 20 21 Structured lights, including beams carrying spin and orbital angular momenta, radially and 22 23 azimuthally polarized vector beams, as well as spatio-temporal optical vortices, have 24 attracted significant由于其独特的振幅，相位前，极化和25 26的时间结构引起的兴趣，从而在光学和量子中实现了各种应用27 28通信，微观渗透和超分辨率成像。在平行的结构化29个光学材料，超材料和元面孔中，由工程单元组成 - 31个元原子，开辟了新的途径，用于操纵光的流动和光学感测。32 33虽然几项研究探索了对单个元原子的结构化光作用，但它们的34个形状在很大程度上仅限于简单的球形几何形状。但是，
薄膜系统的厚度相关拉曼散射
摘要：由于薄膜内激发光和拉曼散射光的干扰，薄膜多层膜的拉曼信号强度随薄膜层厚度非单调变化。这一现象不仅可用于增强拉曼信号，还可用于研究薄膜厚度和光学特性。本文，我们对几种薄膜材料系统的拉曼信号厚度依赖性进行了实验研究，包括蓝宝石上硅 (SOS) 和 SOS 上的氮化硅薄膜，以及在硅基板上制备的多层 MoS 2。将适当缩放的测得强度与从传输矩阵法开发的分析模型进行比较。当激光光斑尺寸足够大于薄膜厚度时，SOS 薄膜具有很好的拟合效果。对于多层 MoS 2，发现来自底层 Si 基板的拉曼信号强度具有极好的拟合效果，而 MoS 2 特征拉曼位移的强度受激光参数和样品方向的影响。这些结果对薄膜计量和光学特性表征具有重要意义。
ABC+D：用于原子和三原子分子间弹性和旋转振动非弹性散射的时间无关耦合通道量子动力学程序
原子和分子参与的气相碰撞会引起许多重要的物理现象，如反应和能量传递。1 能量传递的截面和速率系数广泛应用于燃烧、2 星际介质 3 和大气等建模领域。4 由于离散内部能级、隧穿和碰撞共振等量子效应，准确描述碰撞动力学需要量子力学处理。这些量子效应在冷碰撞和超冷碰撞中尤为重要，有时甚至占主导地位，近年来，由于技术进步，冷碰撞和超冷碰撞引起了广泛关注。5–11 非反应 12,13 和反应碰撞的量子散射理论都取得了重大进展。14–21 然而，我们在描述散射动力学方面仍然存在重大差距。其中一个例子是对非反应