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印度工程科学与工程研究所 ...
复分析（每周 3 节课）：复平面的拓扑结构、单连通域和多连通域。同伦版本。扩展复平面的球面表示、解析函数、谐波函数、次谐波函数及其应用、次谐波函数的 Littlewood 条件、复积分、柯西定理和积分公式、缠绕数、柯西估计、莫雷拉定理、刘维尔定理、代数基本定理。最大模原理、施瓦茨引理、泰勒级数、洛朗级数、复函数的零点和极点、亚纯函数。赫尔维茨定理、奇点分类、留数定理、参数原理、鲁什定理和高斯-卢卡斯定理、轮廓积分及其在非正常积分中的应用、实积分的计算、涉及正弦和余弦的非正常积分、涉及正弦和余弦的定积分、通过分支切割积分、保形映射、莫比乌斯变换、施瓦茨-克里斯托费尔变换。韦尔斯特拉斯定理、蒙特尔定理及其在建立维塔利定理中的应用。哈纳克不等式及其在建立哈纳克原理中的应用。数值分析（每周 1 节课）：实矩阵的特征值和特征向量：极值特征值和相关特征向量的幂法、对称矩阵的雅可比和 Householders 方法。样条插值：三次样条。函数逼近：最小二乘多项式逼近、正交多项式逼近、切比雪夫多项式、兰佐斯节约法。数值积分：闭式牛顿-柯特公式、高斯求积法。常微分方程（ODE）初值问题的数值解：多步预估-校正法、Adams-Bashforth 方法、Adams-Moulton 方法、Milne 方法、收敛性和稳定性。常微分方程的两点边界值问题：有限差分和 Shooting 方法。参考文献：复分析：1.Churchill, RV 和 Brown, JW，《复变量及其应用》第 5 版，McGrawHill。 1990. 2. Gamelin, TW, “复分析”, Springer-Verlag 2001. 3. Greene R. 和 Krantz, SG, “单复变量函数理论”, 第 3 版, GSM, 第 40 卷, 美国数学学会。2006. 4. Lang, S., “复分析”, Springer –Verlag, 2003. 5. Narasimhan, R. 和 Nivergelt, Y., “单变量复分析”, Birkhauser, 波士顿, 2001. 6.Ahlfors, LV, “复分析”, 第 3 版, McGrawHill, 纽约,1979. 7.Conway, JB “单复变量函数”, Springer –Verlag, 1978. 数值分析：
1在...
3 ICREA-CATALANA DE RECERCA I ESTUDISAVANçats，巴塞罗那，西班牙 *JENS.BIEGERT@ICFO.EU.EU†SIDIROPO@MBI-Berlin.de激发电子带结构的极端网络的准园林，是电子带的电气循环的网关。在多体系统中，准粒子动力学受到电子单粒子结构的强烈影响，并且在弱的光学激发方案中进行了广泛的研究。然而，在强烈的光学激发下，光场相干驱动载体，多体相互作用的动力学可能导致新的量子阶段，这在很大程度上仍未得到解决。在这里，我们通过对石墨中的Van Hove奇异性附近的电荷载体的强烈光学激发来诱导如此高的非平衡多体状态。我们将系统的演变调查为具有attosent Soft X射线核心水平光谱的强驱动的光启动状态。出乎意料的是，我们发现光导率的增强量是量子电导率的近十倍，并将其定位在平坦带中的载体激发中。这种相互作用状态与载流子 - 载体相互作用具有强大的功能，与相干的光学声子充当吸引人的吸引力，让人联想到超导性。强驱动的非平衡状态与单粒子结构和宏观电导率明显不同，这是非绝热多体状态的结果。在强驱动的冷凝物质系统中的光学诱导的电子相变表现出来自均衡状态的不平衡状态，例如声子的光激发及其非线性耦合至电子状态1-5。但是，在室温下发生相变的状态密度非常高。诱导此类新阶段的门户是布里鲁因区域边缘的高摩孔电子状态，其中单粒子电子带结构表现出极值，例如平面电子带6,7。最近在石墨烯中观察到了具有类似于超导性8,9或磁性10,11的特性的相关的电子状态的电子激发（VHS），相关的电子状态相关。的散装石墨中的电子相变的插入式化合物，其在VHS 12,13附近的费米水平。有些作品甚至报告了在高温下高度热解石墨（HOPG）中可能发生的相变。但是，确切的机制仍在争论14-17。hopg与ab（bernal）堆叠van-der-waals绑定的层是有趣的，例如材料与双层 - 格拉烯具有相似特性的研究；参见图1a。在两个系统中，相邻层中电子状态的层间耦合均取升了dirac点的频段的堕落，这导致以K-Point 18,19的带隙小于60 MeV的分裂频段。相比之下，频带在H点周围保持线性，即电荷载体的行为像无质量的零粒子20。k点处的分裂频段通过近乎分散的频带连接到H点，从而删除了电子系统的二维（2D）限制；因此，通过层中
Thomas Opitz引用此版本
作者巧妙地开发了一个非平稳生成统计模型，以在气候变化下为空间温度极端变化，从而允许对空间风险度量的蒙特卡洛估计。基于对空间风险功能的阈值超出阈值的基础，该模型将来自不规则间隔的气象站的数据与定期空间网格上的物理气候模型的模拟结合在一起。他们的工作解决了对极端天气的频率，幅度和程度的全面统计评估的普遍需求。此任务是复杂的，因为温度是全球变暖的关键变量，在三维时空和时间上表现出强烈的异质趋势。物理模型的数值模拟提供了大量的“大”数据，但具有强大的局限性：模拟是确定性的，不是概率的，并且是在相对粗糙的空间网格上进行的，即，不是在天气站级别基于点；关于真实气候的模拟很大的偏见是可能的。计算成本很高，并防止模拟大量的全时代编年史和极端事件目录。相反，所提出的方法转移了有关从物理模拟到统计模型的稀疏观察到的空间温度生物性的信息，以获得基于点的随机天气发生器（SWG），而没有受到这种限制。它展示了SWG是增强物理模拟提供的数据的关键工具。，2024）。作者通过为批量模型进行多个分位回归来解决问题。，2023）。可以以低的计算成本来校准各种目的：仿真物理模型，从网格的大规模输入数据到基于点的分布的缩小，以及对罕见事件的大型样本的随机模拟。该纸张利用极值理论（EVT）的灵活最新方法用于基于年度位置的最大值的依赖峰值阈值，而不是传统方法，因此，来自数据的信息得到了更好的保存和解释（Horser等人的解释）（Horser等人。不过，这是有代价的：总空间风险的阈值超出了所有位置的总阈值超出阈值的阈值，因此必须适合将协变量的模型适合边缘分布的整体和尾部。另一种选择位于亚震荡模型中，也称为扩展的广义帕累托分布，它们可以灵活地捕获全部数据范围，同时在两个尾巴中都与渐近模型保持一致性（Papastathopoulos和Tawn，2013; Naveau等，2013; Naveau等人。，2016年； Yadav等。这有助于避免由于在明确的固定阈值下方和更高上方的拆分建模而增加的不确定性和建模开销。所提出的模型使用大规模的物理协变量（例如，温度均值）将大规模信号传播到局部（基于点）温度。规定可以确定协变量对温度响应的因果影响，这些模型将允许模拟未来的极端温度，并从气候变化的场景和物理模拟中获得未来的协变量。时间序列极端的因果推断工具（Bodik等人，2024）可以承诺确认大规模变量的因果影响。
大气共振和土地的作用...- PIK出版物
热应激是人为气候变化对人类健康的最大威胁之一（1，2）。极端热量事件的异常时机，严重性和频率引起了人们对他们对健康，生计，生态系统和经济影响的级联影响的担忧，并激发了人们对这种极端热量的原因的持续讨论。尤其是过去二十年来，北半球中部的夏季热量极端 - 包括2003年的欧洲热浪（3、4），2010年的俄罗斯热浪（5、6）和德克萨斯州的热浪和2011年的俄罗斯热浪（7）（7）。重要的是，这些事件中的每一个都受到准谐振行星波扩增或“ QRA”的影响（8-10）。QRA通过准固定行星的共鸣 - 与自由的symoptic -scale -copterparts相互共振，偏向于极端的夏季天气。共振在较高的波数中产生异常高的幅度，因为准固定的行星波的占地波数为6到8，在准静止的自由概要 - 尺度波中有效地被捕获在正常大气条件下通常较弱的响应。最近的工作表明，由于对气候变化的波动动态反应有限，这种现象在当前的生成气候模型中并不好起来（11，12），由于与人为的温室强迫相关的北极扩增而变得越来越普遍（12，13）。鉴于此，已经提出了几种机械主义，并在概念图中可视化（图1）。可以说，最近的极端热量是最深刻，最不可能的是 - 臭名昭著的太平洋西北（PNW）“热穹顶”事件，2021年6月（14）个事件，温度超过116°F（47°C）在波特兰，俄勒冈州，俄勒冈州，以及在塞特尔（Seattle）的少年，距离七月的时间为107°F（42°C）。PNW热异常期间的极端温度非常异常，以至于很难使用应用于观察性记录的常规非固定极值方法，以表征事件的可能性，甚至考虑到气候变化的可能性（14，15）。对气候模型的大型集合的评估表明，从气象站的合奏平均值中的温度异常超过4.5倍（σ）是几乎是不可能的事件（14，16），在没有人类的情况下（我们引起了变暖，而我们表达了与SD的平均值”，而不是SD的平均值，则不应以这种概率的速度分布来解释，这是ca的分布。事件范围的分析发现，气候变化导致该事件至少温暖1至2°C，但是对其真实稀有性的确定估计是难以捉摸的（14、15）。很明显，这种温度异常非常罕见，并提出了一个问题，即是否涉及其他过程，这些过程是否没有通过当前一代模型模拟来正确解决这些属性练习的基础（17）。了解2021 PNW热浪背后的物理驱动因素和机制需要热力学和动力学视角。这种阻止反气旋已经假设，大型尺度动力学的持续性在很大程度上可以实现这种巨型热浪，并因热力学过程而显着加剧（18）。这一事件通常归因于高层高压大气系统（也称为热圆顶）（19），形式为“欧米茄块”。
![arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日](/simg/7\7770281558b645fea05b99b14d9e39eba3b25de5.webp)
arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日
无论坍缩物体的质量、电荷和角动量是多少，坍缩的最终状态仅由物体的质量、电荷和角动量来表征。由于黑洞会向渐近观察者隐藏经典信息，所以这仍然是可以接受的。然而，它在半经典背景下的影响却令人担忧，并引起了所谓的信息丢失悖论。[4] 首次研究了经典黑洞背景中量子场的散射。结果表明，在 I − 处制备的初始真空状态将在黑洞几何中演化为未来零无穷大 I + 处的热状态。因此，存在非幺正演化和信息丢失。我们可以在坍缩过程的背景下想象这一点，该过程提供经典背景和在 I − 处在真空中制备的量子态。 I + 处的外态是热态，这假设意味着黑洞正在发射热辐射，这会导致其质量、角动量等减少，并最终导致其完全蒸发。因此，作为坍缩和随后蒸发的最终状态，人们在 I + 处发现黑洞奇点和热辐射。有关坍缩物质的信息丢失了。无毛发猜想在这里的作用是，热态仅由稳态黑洞的非平凡毛发来表征。因此，一种可能的解决办法可能是如 [ 5 ] 中所建议的，黑洞上存在更多的毛发。众所周知，黑洞的质量、角动量和电荷是与规范对称性相关的守恒电荷，当存在边界时，规范对称性就会变成真正的对称性。因此，人们可以通过搜索大于度量等距群的对称性群来寻找毛发。零无穷处渐近平坦时空的例子 [ 6 – 8 ]、渐近局部反德西特时空的例子 [ 9 ]，以及对近“视界”对称性的探索 [ 10 – 12 ] 告诉我们，情况确实如此。[ 5 ] 中的提议完全源于零无穷处渐近平坦时空的经验，探索了黑洞视界的对称性。对于 I + ( I − )，对称群（定义为保持度量上的衰减条件的微分同胚）变为无限维，即所谓的 BMS + ( BMS − )，它是超平移的无限维阿贝尔群与 Lorentz 群（或其推广，即 Witt 代数的两个副本 [ 13 ] 或球面上的光滑微分同胚代数 [ 14 , 15 ]）的半直积。尽管黑洞视界与 I + 或 I − 相似，但由于零生成器的非亲和性，尤其是在非极值情况下，该群可能无法实现为对称性。然而，超平移的李群理想却是保持基本视界结构的对称性。超平移黑洞可能有两种含义。它可能是近视界超平移 [ 5 ]，也可能是作用于全局黑洞解的 I + 和 I − 处的渐近超平移 [ 16 , 17 ]。这两个概念是否是同一个概念还远未可知，正是因为近视界超平移生成器在本体中的扩展可能与 I − 处的超平移生成器不匹配。在这里，我们将