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针对转铁蛋白受体的非球形微泡用于血脑屏障声渗透
微泡 (MB) 广泛用于超声 (US) 成像和药物输送。由于表面张力，MB 通常呈球形。当加热到玻璃化转变温度以上时，聚合物基 MB 可以机械拉伸以获得各向异性形状，从而赋予它们独特的超声介导血脑屏障 (BBB) 渗透特性。本文显示，非球形 MB 可以用 BBB 特异性靶向配体进行表面改性，从而促进与脑血管的结合和声波渗透。主动靶向的棒状 MB 是通过对球形聚（丁基氰基丙烯酸酯）MB 进行 1D 拉伸，然后用抗转铁蛋白受体 (TfR) 抗体对其外壳进行功能化而生成的。使用超声和光学成像证明，无论是在体外还是体内，非球形抗 TfR-MB 都能比球形抗 TfR-MB 更有效地与 BBB 内皮结合。与 BBB 靶向球形 MB 相比，与 BBB 相关的各向异性 MB 产生更强的空化信号，并显著增强 BBB 渗透和模型药物的输送。这些发现证明了抗体修饰的非球形 MB 具有向大脑靶向和触发药物输送的潜力。
带有非球形镜的空腔，用于增强量子发射器 - 腔体相互作用
对于现代量子光学的各种应用，无论是在实验学术研究和商业量子技术中，都需要与光学谐振器的量子发射器的强耦合，并且同时在此谐振器中同时长期光子寿命很重要。满足这些实际应用这些要求的一些最有前途的系统是纤维上的微腔[1-4]，离子束蚀刻的介电谐振器[5]或微型组装结构[6]。可以通过紧密定位单个腔光子光子（即使腔非常小）来实现量子发射极与光学循环的强耦合。但是，对于大多数逼真的量子信息处理方案，需要从侧面对发射极的光学访问，例如，用于光学冷却[7]，状态准备和最终状态读数[8]。，将原子或离子传递到腔内的通道，并且将诱捕结构的整合到腔内可能会对骑士长度施加进一步的约束。在离子陷阱量子计算的情况下[9]，形成腔的介电镜还可以散布由于其电敏感性而捕获离子所需的射频频率，并且由于其面部电荷而导致的，如果它们离陷阱电极太近[10，11]。总体而言，因此需要在量子信息应用中使用的光腔，以将强耦合速率与低损失相结合，同时还可以使镜子足够分开。让我们首先审查主参数，以使光谐振器与单个细胞进行强耦合。我们在这里工作的目的是提出一种新方法来实现这些要求，从球形镜的范式转移到与标准高斯模式相比，具有更好的配置属性的工程师光腔模式。在两级发射极之间的相干耦合，例如量子点，离子或冷原子，位于具有光学场模式E（r）的腔坐标为r，其特征是强耦合
使用深度约束的球形反卷积进行扩散加权的磁共振IMA
摘要。目的：扩散加权磁共振成像（DW-MRI）是一种关键成像方法，用于以毫米尺度捕获和建模组织微体系结构。对测量的DW-MRI信号进行建模的常见做法是通过光纤分布函数（FODF）。此功能是下游拖拉学和连通性分析的重要第一步。具有数据共享的最新优势，大规模多站点DW-MRI数据集可用于多站点研究。但是，在获得DW-MRI期间，测量变化（例如，间和内部变异性，硬件性能和序列设计）是不可避免的。大多数基于模型的方法[例如，受约束的球形反卷积（CSD）]和基于学习的方法（例如，深度学习）并未明确考虑FODF建模中的这种变异性，从而导致在多现场和/或纵向扩散研究上的性能下降。
变化的血浆脂肪组 - 球形网络以保留的射血分数为特征的心力衰竭
1Charité的实验和临床研究中心 - 柏林大学医学和德国柏林分子医学中心； 2德国柏林德国心血管研究中心（DZHK）； 3柏林Charité-University医学中心，柏林自由大学的公司成员和德国柏林的洪堡大学； 4德国柏林Helmholtz协会（MDC）的MaxDelbrück分子医学中心； 5药理学研究所，马克斯·鲁布纳（Max Rubner）心血管代谢肾脏研究中心，柏林Charité-大学医学中心，柏林自由大学的公司成员和德国柏林柏林的洪堡大学； 6德国德累斯顿的Lipotype GmbH； 7柏林Charité-University医疗中心校园Virchow诊所心脏病学系，柏林自由大学的公司成员和柏林柏林的洪堡大学； 8小儿血液学，肿瘤学和SCT，校园Virchow诊所，Charité-University医学中心柏林，柏林自由大学的公司成员和德国柏林柏林的洪堡大学； 9结构和计算生物学单元，EMBL，德国海德堡；和10个心脏病学，血管病学和重症监护医学系，校园Virchow诊所，德国德国心脏中心，柏林，德国，德国
WS-006 - 微电子 - L3Harris Technologies, Inc.
5.1. 封装柱中的新月形键合位置 5.2. 键合焊盘中的球形键合位置 5.3. 球形键合与相邻金属化的分离 5.4. 球形键合位置毗邻芯片 5.5. 球形键合形成最小值 5.6. 球形键合形成最大值 5.7. 球形键合尺寸（插图） 5.8. 球形键合化合物键合 5.9. 球形键合线出口 5.10. 球形键合线中的变形 5.11. 球形键合线环路，公共线 5.12. 球形键合应力释放和线环路 5.13. 球形键合应力释放和线环路（插图） 5.14. 楔形键合尺寸（插图） 5.15. 楔形键合形成，最小值，小线直径 5.16. 楔形键合形成，最大值，小线直径 5.17.楔形键合形成，大线径 5.18. 楔形键合放置于柱体上，大线径 5.19. 楔形键合线从柱体退出 5.20. 楔形键合应力释放，大线径 5.21. 安全键合 - 新月键合上的球形键合 6. 外部视觉 ......................................................................................................................................................................... 56
被不可穿透的球形腔限制的多个电子原子的能态、振子强度和极化率
[1] 张志华, 庄国忠, 郭可欣, 袁建华, Superlatt.微结构。 2016，100，440。[2] a)FK Boz，B. Nisanci，S. Aktas，SE Okan，Appl。冲浪。科学。 2016年，387，76； b) S. Yilmaz，M. Kyrak，国际。 J. Mod.物理。 B 2018 , 32 , 1850154. [3] RLM Melono, CF Lukong, O. Motapan, J. Phys. B：At.，Mol.选择。物理。 2018，51，205005。[4] G. Safarpour、MA Izadi、M. Nowzari、E. Nikname、MM Golshan、Commun。理论。物理。 2014 ，61，765。[5] Y. Yakar，B. Çakır，A. Özmen，Int. J. Mod.物理。 J 2007 , 18 , 61 [6] H. Kes, A. Bilekkaya, S. Aktas, S. Okan, Superlatt.微结构。 2017 ，111，966. [7] a)O. Akankan、I. Erdogan、H. Akbas ̧、Phys. E 2006,35,217； b) XC Li、CB Ye、J. Gao、B. Wang、Chin。物理。 B 2020 , 29 , 087302. [8] a)XC Li, CB Ye, J. Gao, B. Wang, Chin.物理。 B 2020，29，087302； b) JD Castano-Yepes、A. Amor-Quiroz、CF Ramirez-Gutierrez、EA Gomez、Phys。 E 2020，109，59。[9] a)H. El, AJ Ghazi, I. Zorkani, E. Feddi, A. El Mouchtachi, Phys. B2018，537，207； （b）E. Niculescu、C. Stan、M. Cristea 和 C. Trusca，Chem.物理2017 ，493 ，32。[10] a)B. Cakir、Y.Yakar、A.Ozmen，Chem.物理。莱特。 2017年，684，250； b) Y. Yakar、B. Çakir、A. Özmen，Chem.物理2018，513，213。
WS-006 - 微电子 - L3Harris Technologies, Inc.
5.1.封装柱中的新月形键合放置 5.2.键合焊盘中的球形键合放置 5.3.球形键合与相邻金属化的分离 5.4.球形键合放置于芯片附近 5.5.球形键合形成最小值 5.6.球形键合形成最大值 5.7.球形键合尺寸（图示） 5.8.球形键合化合物键合 5.9.球形键合线出口 5.10.线中的球形键合变形 5.11.球形键合线环路，公共线 5.12.球键应力释放和导线环路 5.13。球键应力释放和导线环路（图示） 5.14。楔形键合尺寸（图示） 5.15。楔形键合形成，最小，小线径 5.16。楔形键合形成，最大，小线径 5.17。楔形键合形成，大线径 5.18。楔形键合放置在柱上，大线径 5.19。楔形键合线从柱中退出 5.20。楔形键合应力释放，大线径 5.21。安全债券 - 新月债券上的球形债券 6。外部视觉 ...................................................................................................................................................................... 56
在两个相同半球形表面均匀表面电荷密度
从几何学的角度来看，一个球体通过其中心围绕任何轴的旋转对称性，并通过其center横穿任何平面上的对称对称性。具有这些特性的任何系统都被认为是球体对称的。例如，实体球和球形壳是球体对称的。现在让我们假设某种电荷包含在球体对称体中，以使给定点的密度不取决于方向。例如，假设球形表面均匀地充满了恒定的表面电荷密度或固体球体包含恒定体积电荷密度1的电荷1。这是带有球形符号的电荷分布的方案。然而，如果相同的球形表面充电，以使“北部”半球表面的表面电荷密度均匀，σ1则其“南部”反应具有不同的值，σ22 =σ1，该系统缺乏球形对称性。由球形表面的另一个例子是表面电荷密度取决于极性共同位置的标准案例研究，该标准案例研究是由于球体2外的点电荷存在，因此在接地球上诱导的表面电荷密度。此问题很好地说明了图像方法的应用。如果电荷分布具有球形对称性，则其电场必须具有球形对称性，并且是拨动向量。球形符号的第二个影响是，电场的大小仅取决于距分布中心的距离。结果，具有原点的球形坐标系统对对称中心的反应非常适合以一种相当简单的方式在任意点上计算电场。例如，可以使用3-7文献中广泛使用的许多此类结果所示的高斯定律。在球形坐标中，可以写入体积电荷密度为ρ（r，θ，φ）和
胆汁灰质的球形反射器具有单域纤维素纳米晶体微壳的可调颜色
通过干燥胆汁固醇液晶（CLC）对纤维素纳米晶体（CNC）干燥胆汁脱脂液晶（CNC）产生的曲面表现出的波长和极化选择性的bragg反射，这使这些生物库的纳米颗粒极有效，许多光学应用都极有效。虽然传统产生的纤维是在浮出水面，但如果给出了球形曲率，则CLC衍生的螺旋CNC排列将获得新的强大功能。干燥的CNC悬浮液液滴不起作用，因为在各向异性胶体液滴中动力学停滞的发作会导致严重的屈曲和球形形状的丧失。在这里，通过在不可压缩油滴的球形微壳中确定CNC悬浮液可以避免这些问题。这可以防止屈曲，确保强螺旋螺距压缩，并产生具有独特可见颜色的单域胆固醇球形旋转式旋转颗粒。有趣的是，受约束的收缩会导致自发穿刺，使每个粒子都有一个单个孔，可以通过该孔提取内部油相进行回收。通过在不同的分数下混合两种不同的CNC类型，在整个可见光谱中调整了反射颜色。新方法添加了一种多功能工具，以寻求使用生物培养的CLC，从而使球形弯曲的颗粒具有相同的出色光学质量和光滑的表面，与以前仅获得的曲线相同。
Phys-330：QFT I，斯坦福大学，2022年
该结果看起来比空间动量的结果更复杂的唯一原因是，我们以平面波模式扩展了场，这是翻译的本征函数，而不是旋转。另外，我们可以在球形波中扩展场（即等于r次球形谐波的球形贝塞尔函数），在这种情况下，角动量膨胀看起来很简单，动量膨胀看起来很复杂。平面波可用于描述粒子物理实验中的初始状态，但是球形波在其他情况下可以有用，例如从激发原子中发出光子。