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球形浮标的自由衰减升沉运动
摘要：我们在自由衰减跌落试验中研究了球形浮标的升沉运动。采用综合方法研究浮标的振动，包括实验测量和互补数值模拟。实验是在配备一系列高速运动捕捉摄像机和一组高精度波浪仪的波浪池中进行的。模拟包括三组复杂程度不同的计算。具体来说，在一组计算中，流体体积 (VOF) 方法用于在重叠网格上求解不可压缩的两相 Navier-Stokes 方程，而其他组中的计算基于 Cummins 和质量弹簧阻尼器模型，这两个模型都植根于线性势流理论。实验数据与 VOF 模拟结果具有很好的一致性。虽然准确性较低，但两个降阶模型的预测也被发现非常可信。关于浮标的运动，获得的结果表明，在从大约等于其静态平衡吃水的高度（约为其半径的 60%）释放后，浮标经历了近谐波阻尼振动。进行的分析表明，浮标的吃水长度对振动的频率和衰减率有很大的影响。例如，与平衡状态下半浸没的相同尺寸的球形浮标（即吃水量等于半径）相比，测试浮标的振荡周期大约短 20%，并且其振荡幅度衰减速度几乎快两倍。总体而言，本研究为浮球的运动响应提供了更多见解，可用于优化浮标设计以实现能量提取。
带有非球形镜的空腔，用于增强量子发射器 - 腔体相互作用
对于现代量子光学的各种应用，无论是在实验学术研究和商业量子技术中，都需要与光学谐振器的量子发射器的强耦合，并且同时在此谐振器中同时长期光子寿命很重要。满足这些实际应用这些要求的一些最有前途的系统是纤维上的微腔[1-4]，离子束蚀刻的介电谐振器[5]或微型组装结构[6]。可以通过紧密定位单个腔光子光子（即使腔非常小）来实现量子发射极与光学循环的强耦合。但是，对于大多数逼真的量子信息处理方案，需要从侧面对发射极的光学访问，例如，用于光学冷却[7]，状态准备和最终状态读数[8]。，将原子或离子传递到腔内的通道，并且将诱捕结构的整合到腔内可能会对骑士长度施加进一步的约束。在离子陷阱量子计算的情况下[9]，形成腔的介电镜还可以散布由于其电敏感性而捕获离子所需的射频频率，并且由于其面部电荷而导致的，如果它们离陷阱电极太近[10，11]。总体而言，因此需要在量子信息应用中使用的光腔，以将强耦合速率与低损失相结合，同时还可以使镜子足够分开。让我们首先审查主参数，以使光谐振器与单个细胞进行强耦合。我们在这里工作的目的是提出一种新方法来实现这些要求，从球形镜的范式转移到与标准高斯模式相比，具有更好的配置属性的工程师光腔模式。在两级发射极之间的相干耦合，例如量子点，离子或冷原子，位于具有光学场模式E（r）的腔坐标为r，其特征是强耦合
在两个相同半球形表面均匀表面电荷密度
从几何学的角度来看，一个球体通过其中心围绕任何轴的旋转对称性，并通过其center横穿任何平面上的对称对称性。具有这些特性的任何系统都被认为是球体对称的。例如，实体球和球形壳是球体对称的。现在让我们假设某种电荷包含在球体对称体中，以使给定点的密度不取决于方向。例如，假设球形表面均匀地充满了恒定的表面电荷密度或固体球体包含恒定体积电荷密度1的电荷1。这是带有球形符号的电荷分布的方案。然而，如果相同的球形表面充电，以使“北部”半球表面的表面电荷密度均匀，σ1则其“南部”反应具有不同的值，σ22 =σ1，该系统缺乏球形对称性。由球形表面的另一个例子是表面电荷密度取决于极性共同位置的标准案例研究，该标准案例研究是由于球体2外的点电荷存在，因此在接地球上诱导的表面电荷密度。此问题很好地说明了图像方法的应用。如果电荷分布具有球形对称性，则其电场必须具有球形对称性，并且是拨动向量。球形符号的第二个影响是，电场的大小仅取决于距分布中心的距离。结果，具有原点的球形坐标系统对对称中心的反应非常适合以一种相当简单的方式在任意点上计算电场。例如，可以使用3-7文献中广泛使用的许多此类结果所示的高斯定律。在球形坐标中，可以写入体积电荷密度为ρ（r，θ，φ）和
用于高分辨率减速场分析器的球形微孔网格
由球形栅格组成的减速场分析仪（RFA）可用作二维角分辨光电子能量分析仪（Kanayama等，1989）。然而，传统三栅格RFA的典型分辨力（E / E）为100（Taylor，1969），对于光电子衍射或光电子全息术来说太低了（Matsushita等，2010）。我们之前报道了一种增强E / E的栅格排列（Muro等，2017）。在改进的排列中，第一和第二栅格之间的距离比第二和第三个栅格之间的距离长得多，如图1（a）所示，而在大多数传统RFA中，这些距离是相同的。采用改进布置在 SPring-8 的 BL25SU（Senba 等人，2016 年）上开发的 RFA 显示 E / E 为 1100（Muro 等人，2017 年）。第一、第二和第三个栅格的半径分别为 12、40 和 42 毫米。第二个栅格即减速栅格使用目数为 250 的编织钨网。光电子接受角为 49 度，受图 1（a）所示探测器直径的限制。我们的模拟还预测，当网状减速栅格被部分球壳（如带有径向圆柱孔的圆顶）取代时，E / E 可以进一步增强，如图 1（b）所示。以下我们将这样的栅格称为有孔栅格。试验性制作了一个开孔面积较小的网格，对应接收角为7°，圆柱直径为60 mm，深度即球壳厚度为100 mm，相邻两个孔中心位置之间的距离即孔距为100 mm，球壳内半径为40 mm，与网状减速网格相同。装有该网格的RFA
球形T设计和统一T- ...
P。Deslarte在1976年提出了球形t设计的概念[8]，随后由Y. Hong在1982年进行了广泛的研究。后来，P。Seymour和T. Zaslavsky在1984年证明了球形t设计研究中的基本定理之一（1.4.1）[15]。从那以后就对该主题进行了零星的研究，但由于其在量子信息的研究中有用，对T-设计的兴趣得到了极大的续签，这在量子信息的部分中进行了进一步讨论（2）。本报告将首先讨论球形t设计的历史以及基本的数学概念，然后是有关该主题的一些最新结果。然后将对基本量子信息进行审查，以提供有关统一t设计的讨论的背景，从而导致[9]的开创性结果。
由人造木质素和速气氧化纤维素纳米纤维组成的球形微粒的酶促制备和表征
摘要：由对分裂蛋白的脱氢聚合物（DHP）组成的亚级球形微颗粒的一锅和一步酶促合成作为典型的木质素前体，并研究了Tempo氧化的纤维素纳米纤维（TOCNF）。辣根过氧化物酶酶上催化Coniferyl醇在TOCNF的水性悬浮液中的根本耦合，从而形成了球形微颗粒，分别具有直径和球形指数，分别为大约0.8 µm和0.95。TOCNF官能化DHP微球的电势约为-40 mV，表明胶体系统具有良好的稳定性。纳米纤维成分，而通过共聚焦激光扫描显微镜和calco calco流射白色构造，将某些TOCNF固定在微粒内部。作为纤维素和木质素都是天然聚合物，即使在海洋中，这些木质TOCNF-DHP微粒纳米复合材料也有望成为化妆品化妆品中化石衍生的微型头的有希望的替代品。
被不可穿透的球形腔限制的多个电子原子的能态、振子强度和极化率
[1] 张志华, 庄国忠, 郭可欣, 袁建华, Superlatt.微结构。 2016，100，440。[2] a)FK Boz，B. Nisanci，S. Aktas，SE Okan，Appl。冲浪。科学。 2016年，387，76； b) S. Yilmaz，M. Kyrak，国际。 J. Mod.物理。 B 2018 , 32 , 1850154. [3] RLM Melono, CF Lukong, O. Motapan, J. Phys. B：At.，Mol.选择。物理。 2018，51，205005。[4] G. Safarpour、MA Izadi、M. Nowzari、E. Nikname、MM Golshan、Commun。理论。物理。 2014 ，61，765。[5] Y. Yakar，B. Çakır，A. Özmen，Int. J. Mod.物理。 J 2007 , 18 , 61 [6] H. Kes, A. Bilekkaya, S. Aktas, S. Okan, Superlatt.微结构。 2017 ，111，966. [7] a)O. Akankan、I. Erdogan、H. Akbas ̧、Phys. E 2006,35,217； b) XC Li、CB Ye、J. Gao、B. Wang、Chin。物理。 B 2020 , 29 , 087302. [8] a)XC Li, CB Ye, J. Gao, B. Wang, Chin.物理。 B 2020，29，087302； b) JD Castano-Yepes、A. Amor-Quiroz、CF Ramirez-Gutierrez、EA Gomez、Phys。 E 2020，109，59。[9] a)H. El, AJ Ghazi, I. Zorkani, E. Feddi, A. El Mouchtachi, Phys. B2018，537，207； （b）E. Niculescu、C. Stan、M. Cristea 和 C. Trusca，Chem.物理2017 ，493 ，32。[10] a)B. Cakir、Y.Yakar、A.Ozmen，Chem.物理。莱特。 2017年，684，250； b) Y. Yakar、B. Çakir、A. Özmen，Chem.物理2018，513，213。
翼展方向振荡半球形炮塔下游尾流响应 Aaron Roeder 1 , Stanislav Gordeyev 2 圣母大学，圣母大学，我
本文介绍了亚音速下振荡半球形炮塔下游尾流响应的实验研究。振荡炮塔由安装在铝制矩形板上的炮塔外壳组成。炮塔组件设计为使炮塔以单一频率沿翼展方向振荡，与主要尾流模式的主频率一致。流体的基于共振的气动弹性响应导致炮塔沿翼展方向受迫振荡。安装在炮塔组件不同位置的多个加速度计用于测量局部位移。结果表明，炮塔以固定频率振荡，振荡频率范围为 0.3 至 0.55 马赫数，振荡幅度约为 1 毫米。在炮塔下游的隧道壁上放置了几个非稳定压力传感器，用于研究振荡炮塔的尾流响应。研究发现，与固定炮塔下游的尾流相比，振荡炮塔的压力波动能量较小，尾流在翼展方向上更加有序。
引线键合技术大辩论：球形键合与楔形键合
图 2：典型球/月牙互连的简化表示 自动引线键合机于 20 世纪 80 年代初推出。当时，大多数互连都是使用铝线制作的。随着对高可靠性需求的增加，金线变得更加普遍。随着封装密度的增加，引线互连键合间距减小。细间距的初始解决方案是楔形键合，因为楔形工具设计允许将引线紧密键合（并排）。 细间距互连 在更小的空间内封装更多元件的需求导致 ASIC 设计变得更加密集。人们曾认为，互连细间距封装的最佳方法是通过楔形键合。在 20 世纪 90 年代后期，典型的键合间距从约 110µm 减小到约 90µm。在此期间，平均楔形工具尖端大约是球键合毛细管工具尖端宽度的三分之一。毛细管材料缺乏支持细间距工艺的稳健性。从那时起，改进的材料使细间距设计成为可能，其中尖端尺寸小于 70µm 的情况并不罕见。更小的特征、更高的密度和更多的 I/O 需要细间距。在当今的细间距环境中，任何使用楔形键合机键合的设备都可以使用球焊设备更快地键合。图 3 和图 4 描绘了使用 1.0 mil 导线通过球焊互连的 55µm 细间距架构。
球形穹顶风洞试验及风致振动分析
摘要：在大气边界层风洞中对球形穹顶表面进行了一系列风压测量。给出了球形穹顶表面的风压分布，包括平均值和标准差。讨论了墙高跨比、矢跨比、地形类型和雷诺数对风压分布的影响。本研究侧重于风致振动分析。采用本征正交分解 (POD) 技术重建具有不同网格尺寸和形状的网状球形穹顶的风压场，并与风洞试验模型获得的结果进行比较。提出了一种非均匀分布抽头的新处理方法。不同的处理方法会导致具有不同物理意义的不同优化问题。对于风致振动分析的模态叠加分析，提出了一个新的矩阵，作者将其指定为模态载荷相关矩阵，以确定对风效应贡献最大的特殊模态。该模态对背景响应贡献最大，对共振部分贡献显著。该矩阵的物理意义为结构响应的空间分布，其优点是只考虑运动方程中已知的变量，不需要任何准静态或动态假设，最后给出了该矩阵在背景响应中的应用。