XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System电荷密度
电荷密度波在Tise2 – Mose2异质结构中激活激活的激活激活的激活激活的激活激活的激活的激活的激活
分层材料可以组装新类的异质结构，其中不再需要晶格匹配。界面成为未开发物理的肥沃地面，因为可以通过接近效应耦合不同的现象。在本文中，当Mose 2与Tise 2相互作用时，我们确定了意外的光致发光（PL）峰。一系列依赖温度依赖性和空间分辨的PL测量结果表明，与中性激子相比，该峰是Tise 2 - Mose 2界面所独有的，能量更高，并且具有激子样特性。该特征在Tise 2电荷密度波转变下消失，这表明密度波在这种新激子的形成中起着重要作用。我们提出了有关该峰的起源的几个合理的方案，这些方案单独捕获了我们观察的某些方面，但无法完全解释此功能。因此，这些结果代表了理论社区的新挑战，并通过与电荷密度波的相互作用来设计一种令人着迷的方法来设计激子。©2022作者。所有文章内容（除非另有说明，否则都将根据创意共享归因（cc by）许可（http://creativecommons.org/licenses/4.0/）获得许可。https://doi.org/10.1063/5.0067098
在两个相同半球形表面均匀表面电荷密度
从几何学的角度来看，一个球体通过其中心围绕任何轴的旋转对称性，并通过其center横穿任何平面上的对称对称性。具有这些特性的任何系统都被认为是球体对称的。例如，实体球和球形壳是球体对称的。现在让我们假设某种电荷包含在球体对称体中，以使给定点的密度不取决于方向。例如，假设球形表面均匀地充满了恒定的表面电荷密度或固体球体包含恒定体积电荷密度1的电荷1。这是带有球形符号的电荷分布的方案。然而，如果相同的球形表面充电，以使“北部”半球表面的表面电荷密度均匀，σ1则其“南部”反应具有不同的值，σ22 =σ1，该系统缺乏球形对称性。由球形表面的另一个例子是表面电荷密度取决于极性共同位置的标准案例研究，该标准案例研究是由于球体2外的点电荷存在，因此在接地球上诱导的表面电荷密度。此问题很好地说明了图像方法的应用。如果电荷分布具有球形对称性，则其电场必须具有球形对称性，并且是拨动向量。球形符号的第二个影响是，电场的大小仅取决于距分布中心的距离。结果，具有原点的球形坐标系统对对称中心的反应非常适合以一种相当简单的方式在任意点上计算电场。例如，可以使用3-7文献中广泛使用的许多此类结果所示的高斯定律。在球形坐标中，可以写入体积电荷密度为ρ（r，θ，φ）和
固体中的电荷密度波
我们对凝结问题的理解正在迅速发展，目前，该领域获得的许多新见解在很大程度上定义了当代科学的面貌。此外，该领域的发现正在塑造现在和未来的技术。如此，很明显，未来发展的最重要结果和指示只能由合作的国际作家群体涵盖。“凝结物质科学中的现代问题”是一系列关于凝结物质科学的贡献和专着，该杂志是由Elsevier Science Pubishers的部门North-Holland Pharpisher出版的。在杰出的咨询编辑委员会的支持下，该系列选择了当前感兴趣的领域，这些领域已予以审查。苏联和西方学者都在为该系列做出贡献，因此，每个贡献的数量都有两个编辑。单图。完整系列将提供冷凝物质科学的最全面覆盖范围。本系列基础的另一个重要结果是，来自不同国家的学者之间一种相当有趣且富有成果的合作形式。我们深信，这种在科学与艺术领域以及其他对人类活动的社会有用领域的国际合作将有助于建立信心与和平的氛围。出版社“ Nauka”出版了俄罗斯语言的卷。以这种方式确保了最广泛的读者群。
准二维 1T- TaS 2 器件中电荷密度波的室温脱钉
1 加州大学河滨分校伯恩斯工程学院电气与计算机工程系纳米器件实验室，加利福尼亚州河滨市 92521，美国 2 波兰科学院高压物理研究所 CENTERA 实验室，波兰华沙 01-142 3 加州大学河滨分校伯恩斯工程学院材料科学与工程项目声子优化工程材料中心，加利福尼亚州河滨市 92521，美国 4 格但斯克理工大学计量与光电子系，波兰格但斯克 80-233 5 华沙理工大学 CEZAMAT 先进材料与技术中心，波兰华沙 02-822 6 蒙彼利埃大学和法国国家科研中心查尔斯库仑实验室，法国蒙彼利埃 34950美国加利福尼亚州里弗赛德市 92521
从分子和晶体中原子的量子理论分析锕系化合物的电荷密度
摘要：锕系化合物（分子复合物和材料）中化学键的性质在许多方面仍然难以捉摸。彻底分析它们的电子电荷分布对于阐明整个系列的键合趋势和氧化状态具有决定性作用。然而，从实验和理论的角度来看，准确测定和稳健分析锕系化合物的电荷密度都带来了一些挑战。最近，在锕系材料电荷密度的实验重建和拓扑分析方面取得了重大进展 [Gianopoulos et al. IUCrJ，2019，6，895]。在这里，我们讨论了理论方面的互补进展，这些进展使得可以通过块体量子力学模拟准确确定锕系材料的电荷密度。特别是，将实施 Bader 分子和晶体中原子量子理论 (QTAIMAC) 的 T OPOND 软件扩展到 f 和 g 型基函数，从而可以在相同基础上对块体和真空中的镧系元素和锕系元素进行有效研究。研究了四苯基磷酸铀六氟化物共晶体 [PPh 4 + ][UF 6 − ] 的化学键合，其实验电荷密度可供比较。量化并讨论了晶体堆积对电荷密度和化学键的影响。这里介绍的方法可以重现实验电荷密度拉普拉斯算子的拓扑结构的所有细微特征。如此显著的定性和定量一致性代表了对锕系化合物电荷密度分析的实验和计算方法的强烈相互验证。
电荷密度波在$ {\ rm UPT} _2 {\ rm si} _2 $
在密切相关的5 f-电子系统中，由于波函数的扩展，与可比强度的相互作用竞争。这场竞争导致了各种各样的外来状态，这几乎无法用D - 或4 F-电子物理学的常规模型来理解[1]。在基于金属U的重型费米化合物中，周围配体具有强大的杂交作用，异常阶段的异常共存发生为例如，例如，在隐藏的阶超导体URU 2 SI 2中。发现热量异常的“隐藏顺序”参数的性质仍在辩论之后，在发现后30年以上[2]。UPT 2 Si 2是U T 2 M 2（T =过渡金属; M = SI或GE）家族的紧密相关的金属间化合物，其PT-5 D电子与U-5 F状态杂交。UPT 2 Si 2采用CABE 2 GE 2晶体结构，并在t n = 35 k处磁性下命令，带有波矢量q m =（1 0 0 0），其中铁磁AB平面沿C轴堆叠了抗磁力（AFM），沿C轴堆叠，并具有≈2μb[3-5]。因此，长期以来，UPT 2 Si 2被认为是铀间金属化合物具有局部5 F电子的罕见例子，在简单的晶体领域水平方案中可以解释磁性[4]。然而，最近的一些研究[6-9]质疑该系统中电子定位程度。高场测量结果表明，应根据费米表面效应来理解应用磁场下的相变[6]。最近的一项无弹性中子散发研究揭示了双重性质，两者都巡回通过密度功能理论（DFT）计算进一步支持这种方法，该计算有利于5 f电子大部分巡回的情况[7]。
