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World File Search System角动量
金属团簇中通过逆法拉第效应产生的轨道磁性
摘要：鉴于最近人们对纳米长度尺度上的光诱导磁性操控的兴趣日益浓厚，这项工作提出金属团簇是产生全光超快磁化的有前途的基本单元。我们使用时间相关密度泛函理论（TDDFT）在实空间中通过从头算实时（RT）模拟对金属团簇的光磁特性进行了理论研究。通过对原子级精确的简单金属和贵金属团簇中圆偏振激光脉冲等离子体激发的从头算计算，我们讨论了由于光场在共振能量下通过光吸收转移角动量而产生的轨道磁矩。值得注意的是，在近场分析中，我们观察到感应电子密度的自持圆周运动，证实了纳米电流环的存在，由于团簇中的逆法拉第效应（IFE），纳米电流环产生轨道磁矩。研究结果为理解量子多体效应提供了宝贵见解，该效应影响金属团簇中 IFE 介导的光诱导轨道磁性，具体取决于金属团簇的几何形状和化学成分。同时，它们明确展示了利用金属团簇磁化的可能性，为全光磁控领域提供了潜在的应用。
最终AI工具包
对一氧化二氮的14 N 16 2 O同位素学的大量测量的ROVIBLATITACT跃迁进行了调查，该调查要么确认测量值的位置，分配和不确定性，要么至少一个。分析了来自95个文献来源的数据，并将其分配调整为一组均匀的多AD和相关的计数数字。这是本研究的重要结果，建议将来的一组振动状态分配集进行以后的研究。调整后的67 930个过渡列表（43 246个独特的列表），然后进行了彻底的奇迹（测量的主动旋转 - 振动能级），产生17 561经验性的Rodbibrational Energation水平。使用新实施的引导方法确定这些级别的不确定性。引导不确定性表明，与先前的不确定性估计值相比，大约1.5％的能量水平的不确定性必须显着提高，通常是10倍以上。这项研究产生了78个带有14 N 16 2 O的经验值，对于𝓁= 0的状态，其中𝓁是振动角动量量子数。将测得的过渡和经验能级与SISAM进行了比较，而最近的NOSL-296线列表则是，尽管总体一致是良好的，但仍有许多问题需要进一步仔细的实验和建模研究。
反事实量子通信中的非本地是什么？
H. Salih，Z.-H。 Li，M。Al-Amri和M.S. Zubairy [1]描述了一种显着的效果，他们称之为“反量子量子通信”：从发送者到接收器的传输（跨“传输通道”）“没有任何物理粒子之间的任何物理粒子。 ” Y. Cao等。 [3]和I. Alonso Calafell等。 [4]在实验中证明了这一效果。 对于我们所有具有量子非局部性的家族性，效果令人震惊。 它既不涉及非本地量子相关性（无论如何都不会传输信息），也不涉及aharonov-bohm效应的相对阶段。 如果任何效果都引起了爱因斯坦著名的短语“远距离的怪异动作”，那就是这个。 但我们在下面显示反事实量子通信毕竟确实取决于越过爱丽丝和鲍勃之间“传输通道”的保守局部电流。它是模块化[5]角动量L z mod 2ℏ的电流。 与Salih等人的分析一致。 [1]，保守的电流是无质量的。 我们对保守的局部电流的证明表明，毕竟效果不是怪异的。它还强调了模块化变量在构成量子非局部性中的重要性。 我们将描述一个与Salih等相等的思想实验。 [1]。 ，但为了清楚起见，我们像[1]一样开始了实验的玩具版本。 两端之间的一半是一个细的障碍；它以（小）幅度i sin ϵ传输粒子，并用振幅cos ϵ反射。 让粒子与δx l l（如图中H. Salih，Z.-H。 Li，M。Al-Amri和M.S.Zubairy [1]描述了一种显着的效果，他们称之为“反量子量子通信”：从发送者到接收器的传输（跨“传输通道”）“没有任何物理粒子之间的任何物理粒子。” Y. Cao等。[3]和I. Alonso Calafell等。[4]在实验中证明了这一效果。对于我们所有具有量子非局部性的家族性，效果令人震惊。它既不涉及非本地量子相关性（无论如何都不会传输信息），也不涉及aharonov-bohm效应的相对阶段。如果任何效果都引起了爱因斯坦著名的短语“远距离的怪异动作”，那就是这个。但我们在下面显示反事实量子通信毕竟确实取决于越过爱丽丝和鲍勃之间“传输通道”的保守局部电流。它是模块化[5]角动量L z mod 2ℏ的电流。与Salih等人的分析一致。[1]，保守的电流是无质量的。我们对保守的局部电流的证明表明，毕竟效果不是怪异的。它还强调了模块化变量在构成量子非局部性中的重要性。我们将描述一个与Salih等相等的思想实验。[1]。，但为了清楚起见，我们像[1]一样开始了实验的玩具版本。两端之间的一半是一个细的障碍；它以（小）幅度i sin ϵ传输粒子，并用振幅cos ϵ反射。让粒子与δx l l（如图图1显示了长度L的粒子波数据包，而爱丽丝在腔的左端（封闭并反射粒子），在右端（封闭并反射粒子），但BOB可以打开哪个粒子）。1）和巨大的势头期望值P（这样
![arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日](/simg/g:\will\search\icon\source\7\7770281558b645fea05b99b14d9e39eba3b25de5.webp)
arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日
无论坍缩物体的质量、电荷和角动量是多少，坍缩的最终状态仅由物体的质量、电荷和角动量来表征。由于黑洞会向渐近观察者隐藏经典信息，所以这仍然是可以接受的。然而，它在半经典背景下的影响却令人担忧，并引起了所谓的信息丢失悖论。[4] 首次研究了经典黑洞背景中量子场的散射。结果表明，在 I − 处制备的初始真空状态将在黑洞几何中演化为未来零无穷大 I + 处的热状态。因此，存在非幺正演化和信息丢失。我们可以在坍缩过程的背景下想象这一点，该过程提供经典背景和在 I − 处在真空中制备的量子态。 I + 处的外态是热态，这假设意味着黑洞正在发射热辐射，这会导致其质量、角动量等减少，并最终导致其完全蒸发。因此，作为坍缩和随后蒸发的最终状态，人们在 I + 处发现黑洞奇点和热辐射。有关坍缩物质的信息丢失了。无毛发猜想在这里的作用是，热态仅由稳态黑洞的非平凡毛发来表征。因此，一种可能的解决办法可能是如 [ 5 ] 中所建议的，黑洞上存在更多的毛发。众所周知，黑洞的质量、角动量和电荷是与规范对称性相关的守恒电荷，当存在边界时，规范对称性就会变成真正的对称性。因此，人们可以通过搜索大于度量等距群的对称性群来寻找毛发。零无穷处渐近平坦时空的例子 [ 6 – 8 ]、渐近局部反德西特时空的例子 [ 9 ]，以及对近“视界”对称性的探索 [ 10 – 12 ] 告诉我们，情况确实如此。[ 5 ] 中的提议完全源于零无穷处渐近平坦时空的经验，探索了黑洞视界的对称性。对于 I + ( I − )，对称群（定义为保持度量上的衰减条件的微分同胚）变为无限维，即所谓的 BMS + ( BMS − )，它是超平移的无限维阿贝尔群与 Lorentz 群（或其推广，即 Witt 代数的两个副本 [ 13 ] 或球面上的光滑微分同胚代数 [ 14 , 15 ]）的半直积。尽管黑洞视界与 I + 或 I − 相似，但由于零生成器的非亲和性，尤其是在非极值情况下，该群可能无法实现为对称性。然而，超平移的李群理想却是保持基本视界结构的对称性。超平移黑洞可能有两种含义。它可能是近视界超平移 [ 5 ]，也可能是作用于全局黑洞解的 I + 和 I − 处的渐近超平移 [ 16 , 17 ]。这两个概念是否是同一个概念还远未可知，正是因为近视界超平移生成器在本体中的扩展可能与 I − 处的超平移生成器不匹配。在这里，我们将
Yttrium铁石榴石的合成/与局部等离子体增强的磁光性能
在图案化的周期性周期性纳米线上大大增强了Faraday旋转，在二晶型铁石榴石膜上[10]。大多数表面等离子体的研究都集中在金属等贵金属上。但是，这些金属必须与光学活性材料结合使用，以提供血浆的主动控制。特别是，可以用应用于磁性金属杂种系统的磁场来控制磁质量[11，12]。磁光kerr效应（moke）将线性极性光转换为Mo材料中的椭圆极化光。最近，Moke已用于检测磁性纤维中的SOC相关扭矩，例如通过电子旋转角动量和光线之间的相互作用，例如绝缘Yttrium-Iron Garnet（YIG）和金属COFEB以及重金属PT异质结构[13，14]。YIG中的摩克很小，对于近红外波长。用二晶体或稀土元素代替Yttrium可以增强摩克，而磁矩只有很小的变化[15-18]。双掺杂的YIG中的大Mo效应是由原子内轨道偶极子偶极转变在CE的4F和5D状态之间或Inter- inter-
第 3 章 自旋的基本量子统计力学...
其中 ϵ abc 是完全反对称张量，ϵ xyz = 1。该代数被称为旋转（即角动量分量）生成代数。这里，旋转不是在自旋的位置，而是在其“方向”上（加引号是因为当然不可能测量量子自旋的所有三个分量）。量子自旋的希尔伯特空间通过选择自旋算子的表示来定义。李代数的表示是一组满足对易关系的三个矩阵，对于 su (2)，由 (3.1) 给出。不可约表示是一组矩阵，使得没有一个酉变换 US a U † 能使这三个矩阵块对角化。根据李代数理论，已知对于 su (2)，每个整数 n 恰好有一组（最多酉变换）不可约 n × n 矩阵。出于很快就会明白的原因，对于所有整数和半整数 s ，习惯上都写为 n = 2 s + 1 。指标 s 通常被称为粒子的“自旋”，这有点令人困惑。因此，空间中固定点处的单个自旋为 s 的量子粒子具有希尔伯特空间 C 2 s +1 ，因此矩阵 S a 均为 (2 s + 1) × (2 s + 1)。正交基由任何一个矩阵的特征态给出。哪一个并不重要；任何选择的此类基都可以“旋转”（在自旋空间中！）为任何其他基。对于 s = 0，矩阵都由数字零组成；毫不奇怪，这被称为平凡表示。对于 s = 1 / 2，它变得有趣；S a = σ a ℏ / 2，其中 σ a 为
使用基于深度强化学习的引导进行航天器机器人捕获的实验室实验
术语 A = 动作空间 a = 动作 a ，b = 机械手长度属性，m B = 值分布箱的数量 C = 科里奥利矩阵 dt = 目标上的对接口位置，m E = 期望 h = 角动量，kg ⋅ m2 ∕ s I = 转动惯量，kg ⋅ m2 J = 总预期奖励 K = 参与者数量 L = 损失函数 l = 线性动量，kg ⋅ m ∕ s M = 质量矩阵 M = 小批量大小 m = 质量，kg N = N 步返回长度 N = 正态分布 p = 位置，m R = 重放缓冲区大小 r = 奖励 u = 控制力度 v = 速度，m ∕ s X = 状态空间 x = 总状态；特定状态，下标为 c 或 tx = x 方向的位置，m Y = 目标值分布 y = y 方向的位置，m Z ϕ = 具有参数 ϕ 的价值神经网络 α = 策略网络学习率 β = 价值网络学习率 γ = 未来奖励的折扣因子 ϵ = 权重平滑参数 π θ = 具有参数 θ ϕ 0 或 θ 0 的策略神经网络 = ϕ 或 θ ϕ 的指数平滑版本，q = 角度，度 σ = 探索噪声标准差 ω = 角速率，rad ∕ s
利用航天器遥测技术评估碎片撞击
由于太空物体数量不断增加，碎片撞击运行中的航天器变得越来越常见。样本返回任务表明发生了数百次小撞击，但通常只有在撞击导致航天器性能异常时才会进行严格分析。开发识别和评估不会立即导致异常行为的小撞击的技术有助于验证碎片群模型、进行风险评估并帮助确定未来异常的归因。本研究将碎片撞击引入航天器动力学模拟并评估其对航天器遥测的影响。各种信号处理和变化检测技术用于识别嘈杂遥测中的撞击并估计撞击参数。开发了匹配滤波器小波来识别对状态遥测的影响，其中误差由航天器姿态控制系统自主校正。一组匹配滤波器用于根据对航天器响应特性的先验知识来估计撞击的参数。使用顺序概率比测试来突出显示航天器角动量的突然变化。进行蒙特卡罗分析以表征这些算法的性能。在正确识别碎片撞击和准确估计撞击参数方面，比较了各种技术的结果。开发对小型碎片撞击进行分类和表征的能力使任何航天器都可以用作现场碎片传感器。
分数统计
粒子组件的量子力学描述仅限于两个（或一个）空间尺寸的粒子的组件，提供了许多与玻色子和费米子不同的可能性。我们称之为这样的粒子。最简单的Anyons通过角相参数θ进行了参数化。θ= 0，π分别对应于玻色子和费米子。在Intermedi-Ate值中，我们说我们具有分数统计数据。在二维中，θ将波函数获取的相描述为两个逆时针旋转的彼此缠绕。它为相对角动量产生允许值的变化。与Abelian U（1）量规组相关的局部电荷和磁通量的复合材料实现了这种行为。更复杂的电荷升华结构可能涉及在允许的电荷和通量范围内的非亚伯和产品组，从而产生非亚伯和相互统计。nonabelian Anyons的互换在内部状态的新兴空间内实现了波函数的单一转换。各种各样的人都用包括Chern -Simons项在内的量子场理论来描述。环上的一维Anyons的交叉点是单向的，因此互换时获得的分数相θ产生了Anyons之间相对动量的分数移动。最近，在ν= 1/3中的准粒子预测的Anyon行为< / div>
自旋系综中的数相不确定关系和二分纠缠检测
我们提出了一种基于分裂自旋系综中类数相不确定关系来检测二分纠缠的方法。首先，我们推导出一个不确定关系，该关系在自旋系统中起到数相不确定性的作用。重要的是，该关系具有明确定义且易于测量的量，并且不需要假设无限维系统。基于这种不确定关系，我们展示了如何检测许多自旋 1/2 粒子的非极化 Dicke 态中的二分纠缠。将粒子分成两个子系综，然后在这两个部分上进行局部集体角动量测量。首先，我们提出一个二分爱因斯坦-波多尔斯基-罗森 (EPR) 转向标准。然后，我们提出一种可以在这种系统中检测二分纠缠的纠缠条件。通过将这些标准应用于 K. Lange 等人给出的最新实验，我们证明了这些标准的实用性。 [Science 360, 416 (2018)] 在冷原子的玻色-爱因斯坦凝聚态中实现狄克态，其中两个子集合在空间上彼此分离。如果考虑分裂自旋压缩态，我们的方法也同样有效。我们全面展示了如何处理实验缺陷，例如包括分区噪声在内的非零粒子数方差，以及尽管理想情况下 BEC 占据单一空间模式，但实际上其他空间模式的数量无法完全抑制这一事实。