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World File Search System谐振器
Znmgo光学微孔谐振器的耦合特性
基于Znmgo薄膜的光学微孔谐振器（MRR）在从紫外线到近红外的波长范围内的激光频率转换和电气调制的新型光子设备展开了独特的潜力。在这项工作中，我们探讨了通过光子damascene工艺制备的Znmgo光学MRR的耦合系数（κ）对环的间隙（g）和radius（r）的依赖性。通过调整G和R值，可以实现从0.29到0.78的κ范围。模拟和实验结果都表明，κ随着g或/和增加R.的增加而增加。此外，κ对MRR的结合态和共振峰深度具有显着影响。这些发现将Znmgo光学MRR铺平了在Si上的各种紧凑的非线性光子设备上。
CMOS-MEMS 谐振器中使用的 TIA 拓扑
摘要 在可穿戴植入物领域，CMOS-MEMS 谐振器在传感应用中的使用因其小型化能力而发生了革命性的变化。它们被用作射频范围内振荡器电路中的频率决定元件。感测信号通过集成在结构本身中的前端 TIA 进行放大。由于功耗低，它还提高了所用设备的耐用性。片上 TIA 集成以及 CMOS-MEMS 结构可提供紧凑的电路，还有助于放大传感器电极感测到的弱信号。LDC 的使用有助于将模拟信号转换为数字信号。由于涉及微加工技术，这些 MEMS 结构被用于各种应用，包括医疗保健中的传感器、用于定时的振荡器、用于频率选择的滤波器等。这篇综述对 CMOS-MEMS 谐振器中使用的各种 TIA 拓扑进行了深入了解。它还包括对各种研究工作的比较分析，从而深入了解未来的发展。关键词 1 CMOS-MEMS、前端 TIA、传感器、LDC、放大器、增益带宽
X 波段 epi-BAW 谐振器 - Debdeep Jena
滤波器是通信系统中的核心无源元件，随着 5G 技术、物联网、传感器和自动化的兴起，通信系统中的滤波器市场预计还会不断扩大。1 – 3 虽然表面声波 (SAW) 滤波器由于制造简单而在 2 GHz 以下占据主导地位，但它们在更高频率下的性能受到低表面声波速度、光刻复杂性和低品质因数的限制。1、4 与体声波 (BAW) 滤波器相比，窄叉指换能器 (IDT) 手指中的电迁移损伤和 SAW 的不均匀电流分布导致其功率处理能力较差。1 由于厚度延伸波的速度高于表面声波，因此 BAW 滤波器在 1.5 至 6 GHz 的较低 5G 频段占主导地位。高品质因数和高功率处理能力使 BAW 滤波器可以扩展到更高的频率，同时保持高 RF 性能。 1 由于这种电声滤波（因为声波的波长比相同频率的电磁波小得多）而带来的小型化优势，在毫米波范围（30 – 300 GHz）的较高频率下，其收益会逐渐减少。对于如此高的频率，使用基片集成波导 (SIW) 和腔体滤波器在光域中进行直接滤波占主导地位。5 – 9
用CCAT的宇宙学和天体物理学的微波谐振器
2微波动力电感检测器18 2.1导体和复杂导电率。。。。。。。。。。。。。。。。19 2.2超导性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。20 2.2.1基本现象学：库珀对和准粒子。。。21 2.2.2准颗粒生成和重组。。。。。。。。。24 2.2.3穿透深度和薄膜。。。。。。。。。。。。。。。30 2.2.4复杂的电导率：Mattis-Bardeen理论。。。。。。31 2.3微波谐振器和S-参数。。。。。。。。。。。。。。。37 2.3.1预序：微波网络和S-参数。。。37 2.3.2共振电路和质量因素。。。。。。。。。。。。。38 2.4动力电感探测器的原理。。。。。。。。。。。。。。43 2.4.1 MKID的表面阻抗。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 43 2.4.2响应性。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 44 2.4.3非线性和分叉。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 53 2.5灵敏度和噪声。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。43 2.4.1 MKID的表面阻抗。。。。。。。。。。。。。。。。。43 2.4.2响应性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。44 2.4.3非线性和分叉。。。。。。。。。。。。。。。。。。53 2.5灵敏度和噪声。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。56 2.5.1背景。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。57 2.5.2时间常数。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。59 2.5.3光子噪声。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。61 2.5.4生成重组噪声。。。。。。。。。。。。。。62 2.5.5 tls噪声。。。。。。。。。。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>63 2.6.6总NEP。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 64 div>63 2.6.6总NEP。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>64 div>
电荷石墨烯纳米力学谐振器
图1。各种石墨烯纳米力学谐振器。（a）双重夹紧谐振器。（b）完全夹紧的谐振器。（c）带有通向通道的完全夹紧谐振器。（d）使用SU-8聚合物的其他层完全夹紧谐振器。（e）蹦床形的谐振器。（f）H形谐振器。（g）单独夹紧谐振器。（h）三个双重夹紧的谐振器串联。（i）哑铃形的谐振器，中间有一个排气通道。（J）大量的鼓声谐振器。（k）语音晶体通过将悬浮的石墨烯膜变成周期性图案。（l）语音晶体将石墨烯薄片转移到预制的立柱阵列中。（a）经许可复制。[19] 2011年版权所有，施普林格。（b）经许可复制。[57]版权所有2018，美国化学学会。（c）根据创意共享CC-BY国际许可证的条款复制。[61]版权所有2020年，作者，由Springer Nature出版。（d）经许可复制。[26]版权所有2013，施普林格。（e）根据创意共享CC-BY国际许可证的条款复制。[64]版权所有2019，作者，由施普林格自然出版。（f）经许可复制。[65]版权所有2015，美国化学学会。（g）经许可复制。[66]版权所有2012，施普林格。（h）根据创意共享CC-By International许可证的条款复制。[23]版权所有，作者，由美国国家科学院出版。（i）根据创意共享CC-NC-ND国际许可证的条款复制。[67]版权所有2021，作者，由美国化学学会出版。（J）经许可复制。[68]版权所有2011，施普林格。（k）根据创意共享CC-BY国际许可证的条款复制。[35]版权所有2021，作者，由美国化学学会出版。（l）经许可复制。[36]版权所有2021，美国化学学会。
光学谐振器中的横向模式的简介
引言光谐振器基本和实用概念本特征和特征值 - 基本定义的数学定义定义和属性衰减模式的fox和li方法谐振器汇率汇率汇总激光振荡的替代方法替代了FOX和LI方法2
巨型原子与内部谐振器之间的干涉
近年来，基于电路量子电动力学（cQED）的量子计算取得了进展。我们可以利用谐振器实现量子非破坏性测量，或者通过珀塞尔效应控制量子比特的衰减[1-4]。然而，由于光刻可扩展性，超导量子比特的数量不断增加，可能会达到有噪声的中型量子计算[5]，芯片尺寸等限制使量子网络难以扩展。除了cQED，一个有希望扩大电路规模的候选者是波导QED，它有助于在远距离组件之间交换信息。我们可以在波导介导的相互作用系统中观察到一些光学现象，如电磁诱导透明（EIT）和法诺共振[6-10]。这些干涉效应取决于量子比特的频率失谐和位置，为量子存储和量子信息的应用带来希望。我们可以进一步将量子比特置于特定的分离中，实现原子级镜像或空间纠缠的流动光子[11,12]。然而，开放环境中的衰减损失限制了波导介导的门保真度。作为一种潜在的解决方案，一些基于“巨原子”的理论和实验引起了人们的关注[13-21]。在这里，量子比特与波导有多个连接点，并通过干涉效应防止退相干。这种设计也可以扩展到
174Yb+ 离子链通过光学谐振器激发...
我们正在开发一种基于 Yb + 离子集合的光子存储器系统。Lamb-Dicke 模式中的强离子约束，以及 F=0 和 F=1 的使用，m F =0 磁场不敏感的超精细状态可保证较长的存储时间。我们系统中的单个离子可寻址性使离子之间的库仑相互作用可用于单个存储激发之间的受控操作。
宏观量子谐振器（MAQRO）-UCL Discovery
Rainer Kaltebaek 1，2，39，∗，Markus Arndt 3，Markus Aspelmeyer 2，3，Peter F Barker 4，Angelo Bassi 5，6，James Bateman 7，James Bateman 7，Alessio Bechia 7，Alessio Belechia 8，9 Bruno Christophe 10，Garrett D Cole 13，14，Catalina Corceanu 15，Animesh Datta 16，Maxime Debiossac 2，Uro ˇS Deli´ c 3海德曼20，斯文。 Herrmann 22，Klaus Hornberger 23，Ulrich Johann，Nikolai Kiesel 3，ClausLämmerzahl22，Thomas W Lebrun 24，Gerard J Milburn 25，James Millen 25，Makan Mohageg 27，Makan Mohageg 27，David C Moore 27，David C Moore 28 Novotny 30，31，Daniel K L OI 32，Mauro Paternostro 9，C Jess Riedel 33，Manuel Rodrigues 10，LoïcRondin34，Albert Roura 12，Albert Roura 12 38，克里斯蒂安·沃格特（Christian Vogt）22和丽莎·沃纳（LisaWörner）12