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使用Kerr Microcombs
微孔子Kerr光学频率梳子或微梳是一组等距光谱线，它们是在泵送带有连续波谐振激光器的高Q谐振器后生成的。这些梳子近年来引起了强烈的研究兴趣，如参考文献中所述。1 - 5。典型的微栓生成平台是一个高Q分解器，它允许将长期的光子捕获在其曲折的特征模中，从而通过宿主介质的非线性相互作用。光学腔的特征是特征型的，这些特征是x''x r的准等式间隔，其中x r是谐振器的自由光谱范围，而整数eigennumber”代表了插入式光子的量化角动量（'H'h'h'h'h'h'h'h = for Main Main Nabium rudius of Main Navius a）。当给定模式‘0用激光泵送时，可以将其视为参考很方便，以便使用还原的特征元素l¼'0'0来方便地标记特征模式。因此，微弹成分的目的是用谐振连续波激光泵送独特的模式l¼0，从而实现了有效的激发sidemodesl¼61; 6 2; …通过散装中等的Kerr非线性。在实验水平上，第一个演示涉及在整体窃窃私语模式模式谐振器中通过退化光子相互作用2 h x 0激发的高参数振荡！h xlÞHx l，其中两个频率x 0的泵光子向下 -
第 4 章 高能机器
• 一般而言，对于谐振电路， =(LC) -1/2，因此需要非常小的 L 和 C 来获得高频：使用腔体作为谐振电路的一种形式，因为它们具有低 L 和 C • 只有电场在电子加速中发挥作用（沿圆柱形腔体的轴线） • 在圆柱形微波腔中，轴上有孔供电子通过，其电场配置仅略有改变 • 有效地将能量传输到电子束，即能量损失低，因为对于谐振电路 Q ~ 10 2（其中 Q=f 0 /2 f 和 2 f 为 FWHM），而对于腔体，Q ~ 10 4 最低谐振模式的电场、磁场配置
随机国家技术 - RWTH出版物
我们以独立的方式审查并扩展了基于使用随机状态的数值模拟方法的数学基础。通过计算物理相关的特性，例如大型单个粒子系统的密度，特定的热量，电流 - 电流相关性，密度 - 密度相关性和电子自旋谐振光谱。我们通过证明它可用于分析旨在在嘈杂的中间尺度量子处理器上实现量子至上的数值模拟和实验来探索随机状态技术的新应用。此外，我们表明随机技术的概念在量子信息理论中被证明是有用的。
b'摘要 提出了一种毫米波\xe2\x80\x90 低\xe2\x80\x90 轮廓宽带微带天线。为了加宽阻抗带宽并同时实现稳定的大增益，在由同轴探针馈电的微带贴片两侧布置共面寄生贴片阵列。在微带贴片上蚀刻双槽以降低 H \xe2\x80\x90 平面交叉\xe2\x80\x90 极化水平。提出了使用 Floquet \xe2\x80\x90 端口模型进行零\xe2\x80\x90 相位\xe2\x80\x90 反射分析以预测寄生贴片阵列的谐振频率。根据理想探针的输入阻抗来验证激发的谐振模式。依次激励两个相邻的宽边谐振，分别以微带贴片的准 \xe2\x80\x90 TM 10 模式和寄生贴片阵列的准 \xe2\x80\x90 TM 30 模式为主导。所提出的天线尺寸为 1.06 1.06 0.024 \xce\xbb 0 3（\xce\xbb 0 为自由空间中 29 GHz 的波长），在 | S 11 | \xe2\x89\xa4 10 dB 时实现 15%（27\xe2\x80\x93 31.35 GHz）的阻抗带宽。实现的峰值增益高达 9.26 dBi，2 \xe2\x80\x90 dB 增益带宽为 15.7%。 H \xe2\x80\x90 平面交叉 \xe2\x80\x90 极化水平在 3 \xe2\x80\x90 dB 波束宽度内小于 14 dB，背部辐射水平小于 17.9 dB。'
b'摘要 提出了一种毫米波\xe2\x80\x90 低\xe2\x80\x90 轮廓宽带微带天线。为了加宽阻抗带宽并同时实现稳定的大增益，在由同轴探针馈电的微带贴片两侧布置共面寄生贴片阵列。在微带贴片上蚀刻双槽以降低 H \xe2\x80\x90 平面交叉\xe2\x80\x90 极化水平。提出了使用 Floquet \xe2\x80\x90 端口模型进行零\xe2\x80\x90 相位\xe2\x80\x90 反射分析以预测寄生贴片阵列的谐振频率。根据理想探针的输入阻抗来验证激发的谐振模式。依次激励两个相邻的宽边谐振，分别以微带贴片的准 \xe2\x80\x90 TM 10 模式和寄生贴片阵列的准 \xe2\x80\x90 TM 30 模式为主导。所提出的天线尺寸为 1.06 1.06 0.024 \xce\xbb 0 3（\xce\xbb 0 为自由空间中 29 GHz 的波长），在 | S 11 | \xe2\x89\xa4 10 dB 时实现 15%（27\xe2\x80\x93 31.35 GHz）的阻抗带宽。实现的峰值增益高达 9.26 dBi，2 \xe2\x80\x90 dB 增益带宽为 15.7%。 H \xe2\x80\x90 平面交叉 \xe2\x80\x90 极化水平在 3 \xe2\x80\x90 dB 波束宽度内小于 14 dB，背部辐射水平小于 17.9 dB。'
![arxiv：2408.09284v1 [physics.optics] 2024年8月17日](/simg/7\7dfd89a9ae838b0250ca508bdbdeb0775a4b6917.webp)
arxiv：2408.09284v1 [physics.optics] 2024年8月17日
图。1。耦合赛车量子级联激光器（QCLS）的谐振行为。如复杂的金兹堡 - 兰道方程（CGLE）所预测的那样，未耦合的赛车QCL会产生Nozaki-Bekki（NB）solitons。b两个耦合赛车QCL散发出两个孤子光谱 - 一个具有强泵线，另一个没有。频谱的缩放部分表明，耦合腔的杂交共振上的耦合赛道lase。c显示了此工作中使用的耦合赛车QCL的显微镜图像，称为RT 1和RT 2。RT 1的波导（WG），赛车（RT）和加热器（HT）分别是彩色蓝色，紫色和红色。四个切割的波导刻面充当RTS中产生的远离激光的端口，或用外部光源探测系统。d，耦合激光系统在其激光阈值以下探测，并用可调的单频QCL注入端口1。在端口4的出口处测量探针激光器的传输，而两个RT的偏置分别从20 mA到410 MA和350 mA的RT 1和RT 1扫描。探针激光器设置为1,227 cm -1-围绕QCL增益材料的峰值增益响应。对高RT偏置的高分辨率扫描揭示了耦合RT的谐振结构中的抗突。e，DC偏向于其阈值以上的两个RT偏置在室温下产生电源的MW（WGS在200 mA处有偏见）。
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i J [电感 I 直流电阻 I 自谐振 IQ i I ~ 资格 I 频率 ~ / / / 检查百分比 百分比 1百分比 II ! II 第 II 组 IG 5 IG (3% +o.ool ~hm) ~ -8 -lo I i 第 IV 组 IG 5 I *(2% +o.ool ohm) I -lo / -lo 第 VIG 组 2 I --- -lo / II 1 '-- I / II 质量 II 一致性 / / ~ III 检查 II /“ II / I 第 CII 组子组 II / *5 ~ G (3% +o.ool ohm) \ .8 -lo / I 第 IV 子组 IG 5 [ G (3% +0,001 ohm) I -8 I -lo I