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World File Search System超导体
手性$ d $ - 波超导体
手性D波超导性。手性超导体由超导顺序参数和相关拓扑保护的手性手性边缘模式设置的有限的Chern号码。然而，边缘模式产生的手性边缘电流和轨道角动量（OAM）并非受到拓扑保护，因此需要另一种更健壮的实验探测器，以促进手掌D-波超导体的实验性验证。我们最近显示了手性D-波超导体中四倍定量的无芯涡旋（CVS）的外观，由封闭的域壁组成，该壁壁上装饰了八个分数涡流，并产生了Chern数量，手柄和超管配对对称性对称对称性的烟熏枪标志Holmvall和A. M. Black-Schaffer，物理学。修订版b 108，L100506（2023）]。特别是，CV自发地破坏了轴向对称性的平行性手性和涡度，并直接出现在局部密度（LDOS）中，可通过扫描隧道光谱（STS）测量。In this paper, we first demonstrate a strong tunability of the CV size and shape directly reflected in the LDOS and then show that the LDOS signature is robust in the presence of regular Abrikosov vortices, strong confinement, system and normal-state anisotropy, different Fermi surfaces (FSs), nondegenerate order parameters, and even nonmagnetic impurities.总而言之，我们的论文将CVS视为手性D波超导性的可调且可靠的标志。
时间晶体拓扑超导体
引言。周期性驱动的量子系统规避了平衡态下施加的某些限制。例如，参考文献 [1,2] 中设想的自发破坏时间平移对称性的“时间晶体”不能在平衡态 [3] 下出现，但可以在周期性驱动下出现。在周期性驱动的时间晶体中，任何物理（即非猫）状态都以驱动频率的次谐波演化 [4 – 6] 。规范实现由无序的伊辛自旋组成，它们在每个驱动周期后集体翻转，因此需要两个周期才能恢复其初始状态。实验已经在驱动冷原子 [7,8] 和固态自旋系统 [9 – 11] 中检测到时间晶体性的迹象。作为第二个密切相关的例子，考虑一个一维 (1D) 自由费米子拓扑超导体，它具有马约拉纳端模式 [12]，每个模式都由厄米算符 γ 描述。如果 γ 增加能量 E 则 γ † 增加 − E 而埃尔米特性要求它们是等价的。在平衡状态下唯一的解是 E = 0——对应于经过深入研究的马约拉纳零模式。以频率 Ω 周期性驱动还允许携带 E = Ω = 2 的“弗洛凯马约拉纳模式”，因为此时能量仅对模 Ω 守恒[13]。弗洛凯马约拉纳模式被认为比平衡系统促进了更高效的量子信息处理[14-16]。此外，它们编码了一种时间平移对称性破缺的拓扑味道，因为弗洛凯马约拉纳算子在每个驱动周期改变符号，因此也需要两个周期来恢复其初始形式。我们通过探索将库珀对电子耦合到双周期时间晶体伊辛自旋后产生的周期性驱动的一维拓扑超导体来合并上述现象。这种“时间晶体拓扑超导体”交织了体时间平移
两间超导体V 2 GA 5
为了研究V 2 GA 5中超导性的两间隙性质，我们利用了密度功能理论（DFT）方法来计算沿K x方向的频带结构，并将其与光子能量依赖性角度分辨的光疗法光谱光谱（ARPE）进行了比较。S3。值得注意的是，在图。s4表现出与位于-0的狄拉克点的显着频带交叉。5 eV结合能在（k x，k y）=（0，0）围绕布里群区域边界周围，随着k x的增加，它打开带隙。此外，从ARPE和DFT结果观察到的不同K X值的带状交叉的波矢量的微小差异表明沿K x方向弱分散行为。
高温超导体及其大规模应用-1
Tim A. Coombs 1†，Qi Wang 1，A。Shah 1，J.Hu 1，L。Hao 1，I。Patel 1，H。Wei 1，Y。Wu 1，Thomas Coombs 1，4
铁电拓扑超导体
二维拓扑超导体（TSC）代表一种外来的量子材料，在边界处以分散性majorana模式（DMM）表现出Quasiparticle激发。一个域壁dmm可以在两个TSC域之间的边界上出现，其配对间隙中的π相偏移或π相移，只能通过磁场调节。在这里，我们提出了铁电（Fe）TSC的概念，该概念不仅丰富了域壁DMM，而且显着使它们具有电气调谐。表明，配对间隙的π相移位显示在相反的Fe极化的两个TSC域之间，并通过反向Fe极化而切换。与铁磁（FM）极化结合使用，域壁可以容纳螺旋，手性的两倍和融合的DMM，可以通过更改电气和/或磁场的方向将其彼此转移。此外，基于第一原理的计算，我们证明α -In 2 SE 3是具有FM层和超导体底物的邻近性Fe TSC候选者。我们设想Fe TSC将通过电场显着缓解DMM的操纵，以实现容忍度的量子计算。
IV第2章。金属，半导体和超导体IV第2章。金属，半导体和超导体
2。金属，半导体和超导体简介金属具有特殊的物理特性。金属通常坚硬，具有高熔点和沸点。它们具有延展性和延展性。它们是不透明的，有光泽的，即它们是不透明的并且具有高反射力。它们的配位数通常为12或14或有时8。金属是电力和热量的良好导体。金属的电导随温度升高而降低。金属具有低电离电位。确实有失去其价电子并形成正离子。金属中键合的性质（金属键合）金属中键合的性质是特殊的。金属中的原子被认为是通过称为金属键的特殊类型的键将其固定在一起的。必须完全定位用于键合的少数电子。将金属原子与影响正方形内的许多电子结合的力称为金属键。金属中键合的理论应具有以下特征：1。它应该具有结合相同金属原子的能力。2。金属键的方向应该不重要，因为在破坏
特刊 - 超导体材料的发展
材料（ISSN 1996-1944）于2008年推出。The journal covers twenty-five comprehensive topics: biomaterials, energy materials, advanced composites, advanced materials characterization, porous materials, manufacturing processes and systems, advanced nanomaterials and nanotechnology, smart materials, thin films and interfaces, catalytic materials, carbon materials, materials chemistry, materials physics, optics and photonics, corrosion, construction and building materials, materials simulation and design, electronic materials, advanced and功能性陶瓷和眼镜，金属和合金，软物质，聚合物材料，量子材料，材料力学，绿色材料，一般。材料提供了一个独特的机会，可以贡献高质量的文章并利用其庞大的读者。
分层超导体的Doniach模型
最近，在发现高温超导体后，人们对建模超导体的性质引起了极大的兴趣。在理论上是由微观BCS理论的平均[2]从理论上推导的一种流行的宏观模型[1]，Ginzburg和Landau [3]在其现象学方法中首先引入了接近过渡温度的现象学方法。与时间相关的Ginzburg – Landau（TDGL）模型是由Gor'kov和Eliashberg [4]推导出的，从微观BCS理论中，后来由许多作者研究了该模型。有关超导性的显微镜和宏观理论的更多物理背景，我们指的是最近的调查文章[5，6]及其参考文献。超导层分层化合物是材料，其中过渡金属二核苷的金属单层固有地堆叠（固有层化合物），或者在上述金属层之间将有机分子插入（相互量化的层化合物）。此类金属层的一些示例是TAS＃，Tase＃，NBS＃，NBSE＃等等。在本文中，我们将考虑劳伦斯– donioch（LD）模型[7]，其中约瑟夫森隧道与相邻层中的金兹堡 - 陆订单参数相结合。有关LD模型的更多信息，我们还参考了参考文献[8-10]及其中的参考。在本文中，我们首先描述了§2中的固定LD模型，并证明了存在结果。然后，在第3节中，我们介绍了时间依赖的劳伦斯– Donioch（TDLD）模型，并显示了TDLD模型强解决方案的存在和独特性。在§4中，我们显示了本文的主要结果，即TDGL模型是TDLD模型的极限
RuAl6—内嵌铝化物超导体
摘要：据报道，内嵌铝化物 RuAl 6 具有超导性，其 T c = 1.21 K。T c 处的归一化热容量跃变 Δ C/ γ T c = 1.58，证实了块体超导性。金兹堡-朗道参数 κ = 9.5 表明 RuAl 6 为 II 型超导体。与其结构类似物 ReAl 6（T c = 0.74 K）相比，探讨了 RuAl 6 的电子结构计算。根据晶体轨道哈密顿布居（- COHP）分析讨论了相的稳定性。两种材料 T c 的差异是由 RuAl 6 中发现的明显更强的电子-声子耦合引起的，这是反键相互作用明显更强的结果。另一种由铝团簇组成的化合物中超导性的出现可能扩大了临界温度与 Ga 团簇所示结构的相关性。■ 简介