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World File Search System量子数
改进的量子数据分析
统计数据中最基本的问题，无监督的学习和属性测试涉及以下方案：可以观察到被认为是从未知概率分布p中明确绘制的数据；说P是离散的，并且在[D] = {1，2，。。。，D}。任务是学习，测试或估计p的某些属性。完全估算p到误差ǫ（例如，总变化距离）需要θ（d/ǫ2）样本，因此，当d很大时，可能只想学习或测试p的部分方面。进行检查，一个人可能只想估计一些已知的，固定的随机变量A 1，。。。，a m：[d]→[0，1]（有时在学习/隐私文献中称为“统计查询”）。或者，一个人可能想在某些两个或多个假设分布q 1中执行假设选择。。。，[d]上的q m。通常很简单地确定这些任务所需的最佳样本复杂性。例如，很容易证明一个人可以同时估计所有期望e p [a 1]，。。。，e p [a m]使用n = o（（（log m） /ǫ2）样品（独立于d）的批次的精度±ǫ：一个人简单地计算每个a i的经验平均值，重用每个计算中的样本。
2025 JEE 主要试卷 1 (BE/B.Tech.) 教学大纲
电磁辐射的性质，光电效应，氢原子的光谱，氢原子的玻尔模型 - 其假设，电子能量与不同轨道半径关系的推导，玻尔模型的局限性，物质的二重性质，德布罗意关系，海森堡不确定性原理，量子力学的基本概念，原子的量子力学模型及其重要特征，原子轨道作为单电子波函数的概念，1s 和 2s 轨道的 - 和 -2 随 r 的变化，各种量子数（主量子数、角动量量子数和磁量子数）及其意义，s、p 和 d 轨道的形状，电子自旋和自旋量子数，轨道中电子填充规则 - 构建原理，泡利不相容原理和洪特规则，元素的电子排布以及半满和全满轨道的额外稳定性。
b量子理论的基本概念
图III.1：第一六个氢轨道的概率密度。显示了主量子数（n = 1，2，3）和角动量量子数（`= 0，1，2 = s，p，d）。（这些图中的磁量子数M = 0。）[fif。来自Wikipedia Commons]
量子限制的里德堡激子在缩小尺寸
摘要 在本文中，我们提出了计算 Cu O 2 量子阱、线和点中受限里德堡激子能量偏移的第一步。具有高量子数 n 的里德堡激子的宏观尺寸意味着已经 μ m 大小的层状、线状或盒状结构会导致量子尺寸效应，这取决于主里德堡量子数 n 。此类结构可通过聚焦离子束铣削赤铜矿晶体来制造。量子受限会导致受限物体的能量偏移，这对于量子技术来说很有趣。我们在计算中发现，由于量子受限，里德堡激子获得了 μ eV 到 meV 范围内的势能。该效应取决于里德堡激子尺寸，因此也取决于主量子数 n 。计算出的 μ eV 到 meV 能量范围内的能量偏移应该是可以通过实验获得和检测到的。
上态和下态量子的描述
HITRAN2004 论文 [1] 中曾描述过 HITRAN 数据库逐行部分提供的能级或状态的量子数标识。从那时起，许多新分子被添加到 HITRAN 数据库中，并且对某些分子和同位素的格式进行了调整以包含更多信息。下表将概述作为 HITRAN2020 传统（默认）“.par”输出格式（请参阅 www.hitran.org/lbl/ ）的一部分提供的量子数格式（截至 HITRAN2020 [2]）。应当注意，“.par”是固定长度的 ASCII 格式；因此，一些分子需要单独的解决方案才能在有限的空间内拟合所有可用的量子信息。数据库的关系结构还支持XSAMS格式（解释见http://www.vamdc.org/documents/cbc-1.0/），可以通过创建自定义输出格式进行检索，并能够存储更详细的量子信息。
量子态准备的投影算法...
我们提出了一种在量子硬件上准备多体系统状态的有效方法，首先隔离单个量子数，然后利用时间演化来隔离能量。我们的方法最简单的形式只需要一个额外的辅助量子位。精确解的总演化时间与试验状态的光谱范围与最低激发态间隙的比率成正比，这比其他投影算法有了很大的改进，而且精度随着演化时间呈指数增长。由于特征值已知，隔离量子数是有效的，并且增加了间隙，从而缩短了所需的传播时间。算法的成功率或产生所需状态的概率是测量时间和相位的简单函数，并由原始状态与所需状态的平方重叠决定。我们给出了来自核壳模型和海森堡模型的示例。我们将此算法与以前的短演化时间算法进行了比较，并讨论了潜在的进一步改进。
![arXiv:2010.02931v2 [quant-ph] 2020 年 12 月 30 日](/simg/g:\will\search\icon\source\9\96e7f36b9306c87ae92930e939f3e0adfdb55887.webp)
arXiv:2010.02931v2 [quant-ph] 2020 年 12 月 30 日
粒子物理学有着宏伟的目标，即揭示现实的最基本成分，并破译这些成分相互作用的规则。这些规则包括量子力学，而基本成分似乎是量子实体。例如，在标准模型中，我们讨论相对论量子场的激发，这些场以固定的量子数（如质量、自旋和各种电荷）为特征。此外，在粒子物理实验中，我们有能力产生某些量子数的量子叠加态。例如，费米实验室各种光束中由介子衰变产生的（μ 子）中微子处于（至少）三个不同中微子质量本征态的量子叠加态中，并且该叠加态会随着通常的量子幺正时间演化而变化，由算符 exp (− 𝑖𝐻𝑡 ) 表示，其中 𝐻 是中微子哈密顿量。因此，中微子振荡实验是研究宏观尺度上量子信息时间演化的一个例子。
![arXiv:2010.02931v1 [quant-ph] 2020 年 10 月 6 日](/simg/g:\will\search\icon\source\d\dc4b8d3cc5e1aabe5f467d5579d10d02a4a91ef0.webp)
arXiv:2010.02931v1 [quant-ph] 2020 年 10 月 6 日
粒子物理学有着宏伟的目标，即揭示现实的最基本成分，并破译这些成分相互作用的规则。这些规则包括量子力学，而基本成分似乎是量子实体。例如，在标准模型中，我们讨论相对论量子场的激发，这些量子场以固定的量子数（如质量、自旋和各种电荷）为特征。此外，在粒子物理实验中，我们有能力产生某些量子数的量子叠加态。例如，费米实验室各种光束中由介子衰变产生的（μ 子）中微子处于（至少）三个不同中微子质量本征态的量子叠加态中，并且该叠加态会随着通常的量子幺正时间演化而变化，由算符 exp (− 𝑖𝐻𝑡 ) 表示，其中 𝐻 是中微子哈密顿量。因此，中微子振荡实验是研究宏观尺度上量子信息时间演化的一个例子。