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第九次代表大会摘要......
Alice Accorroni，瑞士GüldenAkdal，土耳其Luisa Albuquerque，葡萄牙Yuri Alekseenko，Belarus Olga A. A. Alenikova，Belarus ceren Alis，土耳其Pedro Nascimento，Alib and and ussey，usece usse usse，纳尔迪（Naldi），意大利乔治亚（Georgina），西班牙，马其顿梅斯德·阿索夫（Anita Arsovska） KI，匈牙利彼得·贝利特（Peter Berlit），德国码头Boban，Croatia Sylvia Boesch，Austria Luca Bollo，西班牙Alessandro Bombaci，意大利Raffaello Bonacchi，意大利Alexey Boyko，俄罗斯联邦，俄罗斯联邦Mark Braschinsky，Estonia tatiana bremova-bremova-Bremova-ermova-ermova-ertland，
2024 年暑期学校
约瑟夫森隧道结通常被视为一个整体物体：具有单一正弦电流相位关系的超导电路元件，或者更抽象地说，只是一个非线性电感器。这种简单性以及高质量设备制造方法的发展使得约瑟夫森结能够以多种富有成效的方式应用。在本次研讨会上，我们将考虑一种与约瑟夫森电路具有内部自由度的不同的情形，这对于创建新型设备（例如受保护的量子比特、约瑟夫森二极管和模拟量子物质模拟器）是必不可少的。在单个结中，这些是安德烈夫束缚态，它们位于与超导储层相连的非超导区域中。这些是介观量子电子学的一个活跃研究领域，因为它们通过额外的物理特性丰富了结，包括费米子准粒子激发和对电流相位关系的非正弦贡献。或者，隧道结的串联阵列可以有效地模拟这种物理的许多方面，包括以数学上精确的方式，我们可以将其识别为来自内部自由度的类似调整。超导量子比特社区采用这种方法，因为它利用了成熟的约瑟夫森隧道结。
用碳 - 纳米管的电路量子电动力学 -
带有超级传导电路的电路量子电动力学（CQED）[1]是一个强大的平台，用于芯片量子光学元件和量子信息[2]。杂交超导电路根据其他系统与微波光子或人工原子的相互作用提供了对相干量子性能的访问[3-5]。近年来，通过用基于半导体的（s -n -s）JJS来代替常规铝（s -i -s）JJS（例如inas nanowires [6，7]，（7]，gasene）[8]和绘制图8和绘图[8]，已经实现了多种混合超导码头。 对于这些s-n-s JJS，正常或半导体与超导材料接触，这使得由于超导接近效应而导致超电流到流量[11]。 Andreev Refrections [12-14]描述了此类设备中库珀的运输。 可以通过在附近的栅极电极上施加电压来调整半导体的电导率，该电极调整了库珀对运输的调整，从而调整了交界处的约瑟夫森能量。 这些半导体 - 超导体混合量量子的强大技术动机是实现栅极电压已经实现了多种混合超导码头。对于这些s-n-s JJS，正常或半导体与超导材料接触，这使得由于超导接近效应而导致超电流到流量[11]。。可以通过在附近的栅极电极上施加电压来调整半导体的电导率，该电极调整了库珀对运输的调整，从而调整了交界处的约瑟夫森能量。这些半导体 - 超导体混合量量子的强大技术动机是实现栅极电压
诉讼书2024
Srpska共和国农业，水管理和林业部长Savo Minic先生，波斯尼亚和Herzegovina和Herzegovina Zeljko Budimir博士，Srpska，Bosnia和Bosnia和Herzegovina的高等教育和信息学会的科学技术发展和高等教育和信息学会的科学技术发展部长Zeljko Budimir博士东萨拉热窝大学，波斯尼亚和黑塞哥维那校长，贝尔格莱德大学农业学院院长杜桑·齐夫科维奇博士，塞尔维亚大学，塞尔维亚毛里齐奥·雷利博士，地中海nitiity an yilkey yilkey yilmaz，rcector themek rector themek rcecund selcuk rcecunc，rcecung themekio theekio raimaz rector in.俄罗斯州农业技术大学校长安德里夫（Andreev），俄罗斯教授Alexey Yu博士。Popov, Rector of the Voronezh State Agricultural University named after Peter The Great, Russia Prof. dr Zhang Jijian, President of Jiangsu University, People's Republic of China Prof. dr Barbara Hinterstoisser, Vice-Rector of the University of Natural Resources and Life Sciences (BOKU), Austria Prof. dr Sorin Mihai Cimpeanu, Rector of the University of Agronomic Sciences and布加勒斯特兽医医学，罗马尼亚教授Shinichi Yonekura教授，日本Shinshu大学副主席。。
量子自旋霍尔绝缘子的超导二极管效应基于约瑟夫森连接
超导二极管效应（SDE）是一种磁电现象，其中外部磁场将非零的质量中心动量赋予库珀对，以促进或阻碍根据其方向促进超级电流的流动。我们提出，基于量子的自旋霍尔绝缘子（QSHI）的约瑟夫森连接器可以用作非隔离电子设备的多功能平台，当通过相位偏置和非平面磁场触发时，该平台表现出SDE。通过计算Andreev结合状态和准颗粒状态的连续体的贡献，我们提供了数值和分析结果，审查了SDE的各个方面，包括其质量Q因子。发现Q因子的最大值在低（零）温度下是通用的，它的起源与独立于交界处的特定细节的潜在拓扑特性相关。随着磁场的增加，由于轨道效应引起的诱导超导间隙的关闭，SDE减小了。要观察SDE，必须设计基于QSHI的Josephson结，以使其边缘具有不务件的运输。此外，我们在一个更具异国情调但现实的场景中探索了SDE，在驱动电流时，约瑟夫森交界处的典型地面态奇偶校仍然保守。在这种4π的周期情况下，我们预测SDE的增强是与其2π-周期性的，平等无限的对应物相比的增强。
Majorana Bound State的纠缠措施
主要结合状态在拓扑超导体中出现，作为表现出空间非局部性的零能边缘状态。尽管取得了巨大进展，但对主要界面状态的检测仍然具有挑战性，主要是因为拓扑琐碎的安德里弗（Andreev）结合状态会产生相似的签名。在这项工作中，我们考虑了一个拓扑超导体，该拓扑超导体与量子点结合并研究其量子相关性的动态，目的是探索其纠缠特性。特别是，我们通过使用并发和不和谐来表征纠缠，这也与纠缠动态和返回概率相辅相成。我们发现，Majoragan在真正的零能量处的约束状态可以将最初的纠缠系统转变为其经典状态，而它们可以在有限的能量重叠的情况下创建最大的纠缠状态。有趣的是，我们表明该系统可以通过简单地控制Majorana非局部性来生成MBS和量子点之间最大纠缠的状态。我们证明，当初始状态是最大纠缠或可分离的情况下，尽管在后者中，但在长期动态中实现了最大纠缠的状态。此外，我们将我们的发现与常规费米（Fermion）产生的发现形成对比，并获得非常不同的纠缠签名。我们的工作提供了一种表征Majorana Bound State的替代方法，这也可以用于其用于量子信息任务的利用。
Majorana Bound State的纠缠措施
主要结合状态在拓扑超导体中出现，作为表现出空间非局部性的零能边缘状态。尽管取得了巨大进展，但对主要界面状态的检测仍然具有挑战性，主要是因为拓扑琐碎的安德里弗（Andreev）结合状态会产生相似的签名。在这项工作中，我们考虑了一个拓扑超导体，该拓扑超导体与量子点结合并研究其量子相关性的动态，目的是探索其纠缠特性。特别是，我们通过使用并发和不和谐来表征纠缠，这也与纠缠动态和返回概率相辅相成。我们发现，Majoragan在真正的零能量处的约束状态可以将最初的纠缠系统转变为其经典状态，而它们可以在有限的能量重叠的情况下创建最大的纠缠状态。有趣的是，我们表明该系统可以通过简单地控制Majorana非局部性来生成MBS和量子点之间最大纠缠的状态。我们证明，当初始状态是最大纠缠或可分离的情况下，尽管在后者中，但在长期动态中实现了最大纠缠的状态。此外，我们将我们的发现与常规费米（Fermion）产生的发现形成对比，并获得非常不同的纠缠签名。我们的工作提供了一种表征Majorana Bound State的替代方法，这也可以用于其用于量子信息任务的利用。
微波光谱揭示拓扑约瑟夫森物质的量子几何张量
引言。目前，人们对拓扑非平凡系统中的凝聚态物理学有着浓厚的兴趣。在过去的二十年里，人们做出了巨大的努力来寻找新型拓扑量子物质，如拓扑绝缘体[1,2]、拓扑半金属[3]或拓扑超导体[4]。拓扑相通常与两个能带相交的能带结构中的孤立奇点有关[5,6]。在拓扑超导体的情况下，零能量的Bogoliubov准粒子（称为Majorana零模式）可用于拓扑保护的量子计算[4]。此类系统中零能量模式的存在受到拓扑保护[7]，最近已在超导三端结实验中得到证实[8]。实际上，超导弱链接中的安德烈夫束缚态 (ABS)（也称为约瑟夫森结）也被提议用于实现量子比特 [9,10]。如果将结嵌入射频超导量子干涉装置 (SQUID)，则可以轻松调整 ABS，并且可以通过微波 [11 – 14]、隧穿 [15] 和超电流谱 [16] 进行实验访问和相干操控。最近，据预测，由传统超导体制成的多端约瑟夫森结 (MJJ) 将表现出四 [17 – 22] 和三 [23 – 27] 引线的非平凡拓扑。在这样的系统中，不需要奇异的拓扑材料，尽管多端拓扑纳米线也已被讨论过 [27]。在 MJJ 中，两个终端之间的量化跨导是整数值陈数的表现形式 [17,20,21,27]。或者，弗洛凯在周期驱动的约瑟夫森系统中陈述，其连通性比
密集的强度相互作用的声音速度
磁铁最近根据对称转换分为三种类型：铁磁铁（FM），抗铁磁铁（AFM）和Altermagnets（AM）[1-3]。铁磁体或铁磁铁（包括luttinger补偿的铁磁铁，请参见参考资料[2]）表现出净磁性，这打破了电子结构中的时间反转对称性。另一方面，抗铁磁铁表现出相反的自旋sublattices，并通过翻译和 /或inver-sion，对称转换，导致时间反向对称能带和零磁化。相反，在altermagnets中，相反的旋转均匀旋转与对称操作（如在AFM中，但在FM中为不相反），这些操作不是反转或翻译，导致时间逆转的对称性对称性的损坏的损坏的电子结构与均值和动量空间的交替旋转和零元素化元素和零元素的交替[1] （如FM，但不在AFM中）。自旋分裂带破坏了时间逆转对称性，如FM中，但在AFM中不违反。此外，交替的自旋分裂遵循D-，G-或I波对称性，该对称性与FM中自旋分裂的对称性不同。可以在球形谐波中扩展这种在动量空间中的交替自旋极化（与非常规的超导二极管理论所做的几乎一样），并且根据基础对称性，可以表现出D-，G-，G-或I-Wave磁性密度为2，4或6 Spine-4或6 Spin spine-nodeal Nodal nodal nodal surfaces [1] [1] [1]。非常明显地，预测了许多与Altermagnetism相关的异常效应。1，超出了这项工作的范围。它们具有反常的大厅效应[4，6]，晶体磁臂Kerr效应[5，7，8]，大型非差异旋转分裂[4，9，10]，自旋旋转的纵向和横向电流和横向电流[11-13] [11-13]，巨型和隧道磁力磁盘[13，14]，非术语[16]，topitigy tocient [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15] [15]，[15]配对[17]，各向异性Andreev反射[18]，非常规的约瑟夫森效应[19]，镁旋转裂解[20]，手工有序的mul-tip tip [16，21]，无单位的三胞胎超导性，并与平均抑制和抑制的次数相结合的阶参数的顺序进行了consectional superfective and-consuctor consuctor consuctor consuctal in Interface。altermagnetism在多种材料家族中可以找到对于研究其在旋转型，物质，超导性或半导体电子中的相关状态中的应用至关重要的（另请参见《透视文章》中的参考文献综合列表[3]）。二次动量依赖性自旋分裂[23]。到目前为止，已经确定了几种候选材料，但是在每种情况下，它都是通过手动检查对称性操作和 /或计算带结构并验证其自旋分解的。此外，由于后一个测试无法区分AM和补偿FM，因此在这方面存在相当大的构造[24]。这项工作旨在创建一个程序（和图书馆），该程序采用晶体结构和磁性模式，并决定它是抗铁磁磁性还是抗铁磁性（排除铁磁材料是微不足道的）。用户请求的输入是有关晶体结构（支持各种晶体结构格式）和磁性模式的信息。请注意，如参考资料所建议的，将给定的Altermagnet进一步分类为十个类之一。
观察半数智格shapiro在石墨烯约瑟夫森连接中的步骤
AC Josephson效应吸引了很多关注，作为研究基本物理现象的强大探测。1–7常规的基于氧化物的约瑟夫森连接（JJS）具有正弦电流相关联（CPR）。结果，微波辐照下的这些连接的AC响应表现为vn¼n（U 0 f mw）处的相锁电压平台，其中n是整数，u 0是the the the the the the the the the the the the fl ux量子。然而，许多理论研究预测超导体 - 疾病 - 导向器 - 超导体（S-SM – S）系统中的非鼻腔CPR，在这些系统中，高度透明模式通过Andreev结合状态携带电流。8–11这种现象的实验表现示例包括拓扑系统中缺少奇数步骤1,2,4,6和高度偏斜的琐碎琐碎系统中的分数shapiro步骤。1,12–14因此，研究AC Josephson效应可以提供对S -SM – S系统物理学的关键见解。由于其狄拉克带结构和出色的载体传输性能，石墨烯是实现S -SM – S Josephson插条设备的吸引人选择。的确，许多研究有助于推进石墨烯JJ设备。3,5,15–20在其中的观测值是AC JOSEPHSON在石墨烯JJ中的效应。它们包括零跨步骤，19个双稳定性，20和分数电压在多末端系统中。3,5但是，尚未在平面石墨烯JJS中系统地研究了分数shapiro的步骤及其门电压依赖性，我们在这里的研究中报告了这一点。