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临界条件的定量理论...
图2：真空中两个可极化球之间的相互作用力是球形分离的函数d = r - a 1- a 2。两个球体的半径为1 = a 2 = 1。25 nm，携带q 1 = - 1 e和q 2 = - 7 e的中心电荷，介电常数ϵ1 = ϵ2 = 20。黑色曲线：这项工作；橙色点：Ref的基准结果； 42紫色曲线：两个球之间的裸露库仑相互作用。
模块-4-电信 - 物质申请 - ...
考虑接近正离子芯并遭受吸引人的库仑相互作用的电子。由于这种吸引力，晶格会变形。让另一个电子以扭曲的晶格和两者之间的相互作用发生。因此，两个电子通过晶格失真（声子场）相互作用，从而降低了电子的能量。这种相互作用称为电子 - 晶格 - 电子相互作用。Cooper显示
174Yb+ 离子链通过光学谐振器激发...
我们正在开发一种基于 Yb + 离子集合的光子存储器系统。Lamb-Dicke 模式中的强离子约束，以及 F=0 和 F=1 的使用，m F =0 磁场不敏感的超精细状态可保证较长的存储时间。我们系统中的单个离子可寻址性使离子之间的库仑相互作用可用于单个存储激发之间的受控操作。
CMOS在深度低温温度下芯片上的温度计
准确的片上温度传感对于现代互补金属 - 氧化物 - 氧化通道（CMOS）集成电路（ICS）的最佳性能至关重要，可以在操作过程中理解和监测芯片周围局部加热。量子计算机的发展激发了对在深度低温温度下运行的IC的极大兴趣（通常为0.01 - 4 K），其中硅和氧化硅的疗法电导率降低以及有限的冷却功率预算使局部片上温度的温度变得更加重要。在这里，我们报告了CMOS工业制造工艺本质的片上温度测量方法的四种不同方法。这些包括二级和初级温度法和覆盖在室温下使用的常规温度计结构，以及利用在低温温度下出现的现象（例如超导性和COULOMB封锁）。我们将方法标记为温度的函数，并用它们来测量片上加热元件产生的局部过度温度。我们的结果证明了可以轻松地集成在CMOS芯片中的温度计方法，从Millikelvin范围到室温。
CPS (PHY)-物理学
PHY 2200。物理学 2。（3 小时）提供为期两学期的代数物理学入门课程的第二学期。强调电和热力学的基本概念和原理。介绍温度、物质的动力学理论、热、热力学定律、电和库仑定律。涵盖的主题包括电荷和场、电势、电流电路、电容、磁力和场以及电磁感应。涵盖的其他主题包括交流电路、磁性、电磁波、光的性质和几何光学。
使用表面速度和高程的观察结果验证UpernavikIsstrøm（1985- 2019年）的合奏历史模拟
响应气候变暖的潮汐水冰川的未来是格陵兰冰盖对全球海平面上升的贡献的最大不确定性来源之一。在这项研究中，我们研究了冰片模型通过开处方前部的质量和表面升高的过去演变的能力。为了实现这一目标，我们通过Weertman和正规化的-Coulomb摩擦法运行了两个模拟。我们表明，冰流模型必须包括在快速流动区域的冰锋上游的前15公里中减少摩擦，以捕获1985年至2019年期间观察到的趋势。没有这个过程，整体模型高估了2005年沿前部撤退之前的冰流，并且在撤退期间没有完全再现其加速度。这导致了1985年至2019年之间总质量损失的50％（300 vs 200 GT）的高估。使用基于方差的灵敏度分析，我们表明，摩擦定律和冰流法的不确定性对模型结果的影响要比表面质量平衡和初始表面升高更大。
BCS超导性理论：定性概述
2。声子介导的吸引力：库珀对中两个电子之间的吸引力是由声子介导的，这是晶格振动的量子。当电子通过晶格移动时，它会扭曲正离子，从而产生局部电荷增加的局部区域。这种失真可以吸引另一个具有相反动量和自旋的电子，从而导致库珀对的形成。尽管电子之间的总体排斥性库仑相互作用，但这种配对仍会发生，因为在某些情况下，尤其是在低温下，声子介导的吸引力更强。
机器学习玻璃液体的路线图
1个实验室Charles Coulomb（L2C），Montpellier大学，CNRS，34095法国蒙彼利埃2号，2物理学跨学科实验室（Liphy），大学Grenoble Alpes，38402荷兰乌得勒支大学4 GOOGLEDEEPMIND，伦敦，英国5 Departimento di Fisica，University di Trieste，Strada Costiera，Strada Costiera，11，34151，意大利Trieste 6 Paris-Saclay，CNR，CNRS，Inria，Inriad GIF-SUR-YVETTE，法国7物理与天文学系，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚大学，宾夕法尼亚州费城，19104年，美国8 Santa Fe Institute，1399 Hyde Park Road，Santa Fe，NM 87501，USA 9物理学，哥德堡大学，Origov agen 6B，哥德堡41296，瑞典11号晚餐Normale School的物理实验室，ENS，ENS，ENS，University PSL，CNRS，CNRS，Sorbonne University，Sorbonne University，Paris，Paris，F-75005 Paris，Paris，Paris，Paris，France 12 Gulliver，UMR CNR SRS 7083，PSL CNRS 7083，PSL SRES大学，75005法国巴黎（日期：2024年9月27日）
2022 年 6 月摘要
该项目的目标是创建首创的超快电子泵、超快电子探针光谱仪，并作为测试案例，探测和动态调整强关联超原子材料中库仑相互作用的作用。全电子方法与传统的超快激光光谱法相比取得了重大进展，因为它能够更完整地测量介电函数的纵向分量。光学（横向）介电函数控制基于光的相互作用，而纵向介电函数控制电子型库仑相互作用，例如导致键形成、电荷传输和筛选的相互作用，这些相互作用涉及从分子到复杂的多体现象（如超导性和关联绝缘体）的所有方面。超快电子泵可以复制光激发，但与光子不同，它可以产生有限动量激发，以引导电子穿过材料结或势能表面。或者，如果电子泵与样品平行，则可以在不激发更高水平状态的情况下调节屏蔽和键合 - 类似于通过将 2D 材料分层以获得奇异量子相来静态控制屏蔽和关联。超快电子能量损失谱 (EELS) 探针随后将所得激发分解为其原子贡献，或者它可以跟踪电子、太阳能材料和电池中普遍存在的多层结的有限动量激发。超快电子泵、超快电子探针平台可能对开发新电化学、创建瞬态量子相以及测量量子设备和超快纳米级电子相关的电子相互作用的量子控制产生深远影响。
致编辑的信
双重散射引起的电子极化 Matt' 给出了双重散射引起的电子极化的一般理论，但对纯库仑型散射场在 90° 处第二次散射后方位角分布中预期百分比不对称性的详细计算却只进行了一次。鉴于迄今为止的实验尚未揭示出在预期出现明显百分比效应的条件下（79 kv 电子被金散射）没有出现明显的不对称性2 ，因此，对其他类型散射场的预期效应进行详细分析就显得十分重要。我们研究了金、氙和氪原子场（即屏蔽库仑场）散射引起的极化效应，研究了很宽的电子能量范围（100 ev.-150,000 ev）。所涉及的微分方程在许多情况下通过精确数值积分求解，在其他情况下则使用“杰弗里斯近似”，后者的有效性已得到首次证实。据发现，在莫特计算的金核未屏蔽场的能量范围内，引入屏蔽没有重要影响，无法获得预测的不对称性的原因仍未得到解释。屏蔽的一个有趣效应是，在金散射中，低能量（几百电子伏的数量级）的小能量范围内存在大极化。虽然理论无法准确确定这些效应发生的精确能量范围，但可以通过以下方式证明它们的存在。百分比不对称性涉及不对称因子与与 90° 处单次散射强度成比例的项的比率。与未屏蔽的库仑场不同，在屏蔽的库仑场中，后者项随电子能量以不规则的方式变化，最高可达数千电子伏特的能量。特别是，对于某些狭窄的电子能量范围，它会降至非常低的值，正如 Arnot 对汞蒸气中电子散射的实验所揭示的那样。另一方面，不对称因子变化并不那么明显。它主要由 p 和 pi 电子的波函数之间的无穷远处相位差 Xt 决定。我们发现，对于金，在 250 ev.-100,000 ev 的能量范围内，该相位差保持在 0.24 到 0.34 弧度之间。因此，在 90° 处单次散射最小值的能量下，百分比不对称性测量值可能相当大。由于它与低强度的总散射有关，因此很难通过实验检测到这一点，尽管使用所涉及的低能电子有优势。计算表明，对于氙和氪，Xt 的值不足以在任何能量下产生明显的极化。