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基于碳的Ultrabroadband可调Terahertz Metasurface吸收器
摘要。碳基材料，例如石墨烯和碳纳米管，由于其出色的柔韧性，轻巧的重量和可调性，因此已成为最先进的超材料设备的变革性构件。在这项工作中，提出了一个具有超人带吸收的可调的无碳金属Terahertz（THz）跨表面，由交替的石墨和石墨烯图案组成，其中Fermi石墨烯的Fermi水平通过改变施加的电压偏置来调节，以实现可调节的Ultrabroad Bavel吸收吸收特征。特别是，当石墨烯的费米水平为1 eV时，吸收系数从7.24到16.23 THz超过90％，重要的是，吸收带宽达到8.99 THz。此外，它对入射波不敏感，并以高达50度的入射角度保持高吸收率。与THZ制度中的常规吸收器相比，这种基于碳的设备具有更高的吸收带宽，速率和性能，并且可以在各个领域中使用，包括THZ波传感，调制，可穿戴医疗保健设备和生物医学检测。
bose-fermi混合物中复合费的定量理论ν= 1
复合费用理论提供了一个简单且统一的图片，以了解量子厅制度中的大量现象学。然而，在单个Landau级别中正确提出这一概念仍然充满挑战，这在强磁场的极限下提供了相关的自由度。最近，在Landau级填充因子ν= 1的玻色子的低能量非交通局部理论已由Dong和Senthil [Z. Dong和T. Senthil，物理。修订版b 102，205126（2020）]。在长波长和小振幅量规的极限中，他们发现它减少了复合效率液体的著名的Halperin-Lee阅读理论。在这项工作中，我们考虑了总填充因子ν=1。与以前的工作不同，可以通过更改玻色子的填充因子来调节混合物中复合费米的数量密度，νB= 1 -νf。这种可调节性使我们能够研究稀数极限νb≪1，从而可以对能量分散剂和复合费米子的有效质量进行受控且渐近的精确计算。此外，通过合理的场理论对低能量描述的近似显然是合理的。最重要的是，我们证明，由于存在复合玻色子冷凝物，量规的弹性获得了希格斯的质量，因此该系统的行为就像真正的landau-fermi液体。与稀有极限中的四边形相互作用无关，我们能够获得该复合费米子费米液体的渐近确切特性。在νf ≪1的相对极限中，希格斯质量为零，随着温度升高，我们发现费米液体和非芬米液体之间的交叉。在实验或数值上观察这些特性不仅提供了不仅是复合费米子及其形成的费米表面的明确证据，而且还提供了由于强相关性而引起的新出现的量规场及其爆发。
高能软件工作组章程 v3
简介 HEASARC 在 2024 年 6 月的一封信中被指示制定一项计划，以支持科学界使用钱德拉和费米数据的软件分析工具，HEASARC 将在任务结束后维护这些工具。这可能包括开发一种新的分析软件结构，以执行 X 射线任务和（可能在单独的结构中）伽马射线和粒子天体物理任务的常见任务。HEASARC 被指示与钱德拉和费米任务以及 PhysCOS 首席科学家和 PhysCOS 办公室合作，了解当前和未来 X 射线、伽马射线和粒子天体物理任务的需求，并向 APD 提交该计划的初步版本。
表面渗透的电子结构Weyl Semimetal $ {\ rm ptbi} _2 $
三角形PTBI 2是一个没有反转对称性的分层半学，在费米能的附近具有12个Weyl点。最近显示其拓扑费米弧在不存在大量超导性的低温下显示出超导。在这里，我们执行第一个原理计算，以详细研究PTBI 2的整体和表面电子结构，并获得自旋纹理以及弧的动量依赖性定位。是由在压力下或掺杂下实验观察到的反转对称性的恢复的动机，我们在两个结构之间插入，并确定Weyl节点的能量和动量依赖性。为了深入了解PTBI 2的表面超导性，我们构建了对称性适应的有效四波段模型，该模型可以准确地重现PTBI 2的Weyl点。我们通过对费米弧线之间的对称允许配对进行分析，该模型自然混合了旋转单链和旋转三键通道。此外，仅表面超导的存在促进了固有的超导体 - 隔离 - 占主导地位约瑟夫森连接，而半金属相夹在两个超导体表面之间。对于π的相位差，零能量的Andreev结合状态在两个终止之间形成。
![arxiv：2308.11414v2 [cond-mat.str-el] 2024年1月23日](/simg/6\615b90964d08bb79768742811632a169367213fe.webp)
arxiv：2308.11414v2 [cond-mat.str-el] 2024年1月23日
是由于最近在沮丧的Kondo lattice cepdal中发现了抗铁磁顺序与费米液体之间的中间量子临界阶段的动机，我们在这里研究了使用Den-Sity Matrix Renormal Altormal Altormation Groute Metage在本地旋转的Kondo-Heisenberg链中，遇到的J 1-J 1-J 2 xxz互动。我们的模拟揭示了具有丰富接地状态的全局相图，包括抗磁磁序，价 - 键 - 固定和键级波顺序，对密度波状态，均匀的超导状态和Luttinger液态。我们表明，两对密度波和均匀的超导性均属于路德 - emery液体的家族，并且可能是由中间量子临界相位的成对不稳定性在具有强量子流动的情况下具有中等量子的临界相，而Luttinger液体具有较大的费米体积。我们的工作提供了一个一维沮丧的近代晶格物理学的全面图片，并暗示了对密度波，非常规的超导性和非Fermi液体量子关键相之间的深厚联系。
cnrs在工作人员的火下
1973），他指出，当将金属和半导体放置在亲密接触中时，它们的表面都将被改变，尤其是通过电子从金属穿透到半导体表面的能力，通过隧穿进入禁止的能量隙。这种效果改变了电荷分布，因此可以以质量上很大的结果来解释界面处的电场。逐渐清楚地表明，定量的效果不足以解释地表状态的数量或空间分布。Thanailakis的结果（J.Phys。C. 8,655; 1975年），是确定这一点最重要的之一。我们现在提出了最新建议，并得到了斯坦福大学Spicer及其小组的广泛和令人印象深刻的实验数据的支持。最新纸（Spicer等人物理。修订版Lett。 44，420; 1980）阐明了他们在许多复合半导体中提出的屏障形成的机制。 这些材料在禁止能量隙中没有内在的表面状态。 也就是说，在这些材料的分裂表面上，Fermi能量被发现Lett。44，420; 1980）阐明了他们在许多复合半导体中提出的屏障形成的机制。这些材料在禁止能量隙中没有内在的表面状态。也就是说，在这些材料的分裂表面上，Fermi能量被发现
高中生学生 - 感知和意识 -
检查。论文是：•Max Planck 23。4。1858 Kiel•Arnold Sommerfeld 5.12。 1868Königsberg•Albert Einstein 14。 3。 1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1858 Kiel•Arnold Sommerfeld 5.12。1868Königsberg•Albert Einstein 14。 3。 1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1868Königsberg•Albert Einstein 14。3。1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1879 ULM•Ernest Rutherford 30。8。1871 Spring Grove•Max Burn 11 12.1882 Breslau•James Franck 26。8。1882 Hamburg•Niels Bohr 7。10。1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。8。1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。4。1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1901Würzburg•Enrico Fermi 29。9。1901罗马•Paul Dirac 8。8。1902 Bristol•Pascual Jordan 18。10。1902 Hannover•Lew Landau 22。1。1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。7。1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。5。1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。2。1918纽约市
![arxiv：2406.16575v2 [cond-mat.str-el] 2024年6月26日](/simg/8\82f061c77b798b6ac196fdd83ee55f287e73a1a9.webp)
arxiv：2406.16575v2 [cond-mat.str-el] 2024年6月26日
经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。 在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。 ，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。 我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。经历了不寻常的现场诱导的过渡到另一个高场SC状态的不寻常的野外过渡，从低于t o = 0.55 k的未知有序状态出现了，而已知ce-4 f的阶段是阶段的阶段。在这里，我们报告了CERH 2中的磁性和SC特性的MUON自旋松弛（µSR）研究，为2个在低温下的2个单晶。，我们通过识别下方的自发内部场来揭示了阶序的磁起源。此外，我们发现局部磁性具有大量超导性的局部磁性的证据。我们的发现打开了阶段涉及偶极子和高阶CE-4 F矩自由度的可能性，并解释了异常的非Fermi液体行为。
![arxiv：2501.01526v1 [cond-mat.mes-hall] 2025年1月2日](/simg/a\af30dccb66a49215bfb27adbd5eeffcd8ffd4340.webp)
arxiv：2501.01526v1 [cond-mat.mes-hall] 2025年1月2日
我们在单轴电荷密度波（CDW）的基端状态下，在强烈的外部磁磁场垂直于导电平面的情况下，在单轴电荷密度波（CDW）的基底状态下，在单轴电荷密度波（CDW）的基础状态下，在单轴电荷密度波（CDW）的基础状态下报告了磁性电导率量σ。单轴电荷否定波将最初闭合的费米表面重建为开放的表面，并伴随着在费米能量周围状态的电子密度中形成伪间隙。在量子密度矩阵和半经典磁分解方法中计算了磁性张量，该方法着重于主，所谓的“经典”对磁磁性的贡献，这是通过磁故障对磁导体的贡献，忽略了较高的校正。In the presence of magnetic breakdown, in spite of open Fermi surface configuration, all classical magnetoconductivity compo- nents, the one along the CDW apex σ xx ∼ B − 2 , perpendicular to the CDW apex σ yy ∼ const, as well as the Hall conductivity σ xy ∼ B − 1 , undergo strong quantum oscillations vs. inverse magnetic field.这些振荡并不是仅仅是添加剂校正，而是改变经典结果成为其固有的部分，将其转变为本质上是非古典的。