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在密切相关的冷凝物中长寿的希格斯模式
我们在时间依赖性的gutzwiller方法中研究了哈伯德模型中的顺序参数波动。虽然在弱耦合极限中，我们发现幅度波动是短暂的，这是由于与准粒子连续的边缘的能量的退化（并且与Hartree-fock - rpa理论一致），因此这些幅度在增加相互作用后在边缘下方移动。因此，我们的计算预测了强耦合超导体，冷原子费米式冷凝物以及强烈相互作用的电荷和自旋密度波系统中的阶参数的未阻尼振幅（HIGGS）振荡。我们提出了一个实验实现，以检测未掺杂的铜层和相关材料中自旋型希格斯模式，在这些材料中，由于Dzyaloshinsky-Moriya相互作用，它可以将其与平面外铁磁激发相结合，通过Faraday效应可见。
![arXiv:2310.15919v2 [quant-ph] 2024 年 1 月 9 日](/simg/5\5464f6f2c6761ff82cd96b50017542b3f6be4d19.webp)
arXiv:2310.15919v2 [quant-ph] 2024 年 1 月 9 日
这项工作引入了一种新颖的量子模拟方法，即利用光子硬件启发框架内的连续变量系统。主要重点是模拟与无限维系统（例如量子场论中出现的系统）相关的哈密顿量基态的静态属性。我们提出了一种与最先进的光子技术兼容的连续变量变分量子本征值求解器。我们引入的框架使我们能够比较离散和连续变量系统，而无需引入希尔伯特空间的截断，从而有可能研究两种形式之一表现更好的场景。我们将其应用于 Bose-Hubbard 模型的静态属性研究，并证明了其有效性和实用性，突出了连续变量量子模拟在解决量子物理复杂问题方面的潜力。
5月17日星期五，第18届ACDC年度会议...
1。混合闭环 - 实用提示和ACDC HCL资源…。雷米·克雷斯韦尔（Remy Cresswell），海伦·戴（Helen Day），丽贝卡·哈伯德（Rebecca Hubbard）和托马斯·奥克利·诺丁汉（Thomas Oakley Nottingham），默西（Mersey）和西兰卡夏郡（West Lancashire）教学医院代表ACDC HCL指南开发工作组2。糖尿病护理中的健康和福祉从业者和家庭支持工人……米莉·查特菲尔德（Millie Chatfield）和Izzy Cullingford Guy和St Thomas'NHS Foundation Trust 3。2型糖尿病患者的低碳水化合物饮食……Waseema Skogen和Tapi Mannie儿科糖尿病专家营养师和儿科糖尿病护士，Barts Health NHS NHS Trust 4。2型糖尿病的药物疗法.... Nabil Boulos和Nikki Davies Southampton儿童医院
在战术边缘激发数据驱动的行动
ELLEN M. PAWLIKOWSKI，NAE，1 独立顾问，主席 KEVIN G. BOWCUTT，NAE，波音公司 TED F. BOWLDS，IAI 北美公司 CLAUDE CANIZARES，NAS，2 麻省理工学院 MARK F. COSTELLO，佐治亚理工学院 WESLEY L. HARRIS，NAE，麻省理工学院 JAMES E. HUBBARD，JR.，NAE，德克萨斯 A&M 大学 LESTER L. LYLES，NAE，美国空军（退役） WENDY M. MASIELLO，Wendy Mas Consulting，LLC LESLIE A. MOMODA，HRL Laboratories，LLC OZDEN OCHOA，德克萨斯 A&M 大学 F. WHITTEN PETERS，Williams and Connolly，LLP HENDRICK RUCK，Edaptive Computing，Inc. JULIE J.C.H.RYAN，Wyndrose 技术组 MICHAEL SCHNEIDER，劳伦斯利弗莫尔国家实验室 GRANT STOKES，NAE，麻省理工学院 MICHAEL YARYMOVYCH，NAE，萨拉索塔空间协会
能源存储大挑战路线图草案
其他贡献者包括 EERE 的 Diana Bauer、Joe Cresko、Tina Kaarsberg、Sarah Garman、Paul Spitsen、Paul Syers、Steven Shooter、Alexis McKittrick、Karma Sawyer、Mary Hubbard、James Nelson、Avi Shultz、Eric Miller、Steven Boyd、Mallory Clites、Peter Faguy、Ramesh Talreja、Lauren Ruedy 和 Rajesh Dham；OTT 的 Stephen Hendrickson、Katherine Harsanyi 和 Rima Oueid； SC 的 John Vetrano、OE 的 Vinod Siberry、化石能源办公室的 Bhima Sastri、核能办公室的 Kelly Lefler、战略规划和政策办公室的 Hugh Ho、能源信息署的 Vikram Linga 和 Chris Namovicz、贷款计划办公室的 Monique Fridell、高级研究计划局能源部的 Scott Litzelman、国家能源技术实验室的 Briggs White、爱达荷国家实验室的 Robert Podgorney 以及太平洋西北国家实验室的 Vince Sprenkle。
在非胶线磁相中，金属化$ {\ rm nis} _2 $的电子结构
我们通过密度函数理论计算研究了原型Mott绝缘子NIS 2的电子结构，在这些计算中，我们明确地说明了非共线性抗铁磁序，如最近在IsoelectRonic Analog Ni（S，SE，SE）2中建立的。对于金属NIS 2在高压下，我们的计算预测了Fermi表面拓扑和体积，这与最近的量子振荡研究非常吻合。但是，我们发现，即使在环境压力下，密度功能理论也错误地预测了金属基态，类似于以前的非磁性或共线性抗抗铁磁模型。通过包括Hubbard相互作用U和现场交换J，金属相被抑制，但即使是这样的扩展模型也无法描述金属到构造的相位转变的性质，并错误地描述了绝缘阶段本身。这些结果突出了更复杂的计算方法的重要性，甚至在绝缘阶段深处，远离莫特绝缘相变。
JCCC STEM-海报研讨会
数学11。iain alderman - 火箭发射和通过动态系统建立的土地系统。12。Dylan Barker - N体动力学系统来描述蜘蛛网。13。Jeffrey Charcut - 动态电路：使用微分方程进行建模和分析。14。Aaron Croos - 使用动态系统来预测天气模式。15。Brian Hubbard - 倒摆的动态控制。16。标记Lammers-Meis - 三体问题的动力系统。17。Kolbe McLenon-动态系统如何帮助商人将数学变成金钱。18。蒂姆·迈耶（Tim Meyer） - 捕食者和猎物：动物种群的数学建模。19。雅各布·桑德（Jacob Sander） - 用微分方程解释的一个简单的摆。20。ben seffens - 种群建模的微分方程。21。Ethan Turner - 揭幕March Madness：通过动态系统预测NCAA锦标赛的获胜者。
通过DNA有机半导体复合物1费米子三角晶格莫特绝缘子的量子气显微镜
我们在几何沮丧的三角形晶格中研究了费米子莫特绝缘子，这是一种用于研究旋转液体和自发时间转换对称性破坏的范式模型系统。我们的研究证明了三角形莫特绝缘子的制备，并揭示了所有最近邻居之间的抗磁性自旋旋转相关性。我们采用真实空间的三角形几何量子气体显微镜来测量密度和自旋可观测物。将实验结果与基于数值链接群集扩展和量子蒙特卡洛技术的计算进行了比较，我们证明了沮丧的系统中的热度法。我们的实验平台引入了一种替代方法，用于沮丧的晶格，为未来研究外来量子磁性的研究铺平了道路，这可能导致哈伯德系统中量子自旋液体的直接检测。
双层镍的两轨模型的磁相图，具有变化的掺杂
是由最近发现的高t c双层镍超导体LA 3 ni 2 O 7的动机，我们通过使用Lanczos方法对不同的电子密度n进行了全面研究BiLayer 2×2×2群集。我们还采用随机相近似来量化第一个磁不稳定性，而哈伯德耦合强度的提高也有所不同。基于自旋结构因子s（q），我们在固定的hund耦合下定义的平面中获得了丰富的磁相图，其中u是Hubbard的强度和W带宽。我们观察到许多状态，例如A-AFM，条纹，G-AFM和C-AFM。在半填充，n = 2（每个Ni位点，对应于n = 16个电子）时，规范的近方交互作用导致具有抗firomagnetic Couplings的稳健的G-AFM状态（π，π，π，π），均带有内在的层和层之间。通过增加或降低电子密度，从“半空”和“半满”机制中出现铁磁趋势，从而导致许多其他有趣的磁趋势。另外，与半完成相比，在孔或电子掺杂区域中，自旋旋转相关性在较弱。n = 1。5（或n = 12），密度对应于La 3 Ni 2 O 7，我们获得了“条纹2”基态（抗铁磁耦合在一个平面方向上，另一个面积为非磁磁耦合，另一个耦合的铁磁耦合，沿Z AxiS沿2×2×2×2 Cluster沿Z AxiS沿Z Axiis沿Z AxiS）。另外，我们获得了沿Z轴的AFM耦合要比XY平面中的磁耦合要强得多。此外，具有q /π=（0。< /div>的状态6，0。随机相近似的计算具有不同的n的结果，即使这两种技术都是基于完全不同的程序，但n的结果与兰斯佐斯的结果非常相似。6，1）在我们的RPA计算中发现了靠近电子期波形，通过将填充略微降低到n = 1，可以找到。25，可能负责在实验中观察到的电子期SDW。我们的预测可以通过化学掺杂LA 3 Ni 2 O 7来测试。
![arxiv：2408.05689v1 [cond-mat.str-el] 2024年8月11日](/simg/1\1f82d30cb5a9477e2692037780db502e5e820423.webp)
arxiv：2408.05689v1 [cond-mat.str-el] 2024年8月11日
是由最近发现的高t c双层镍超导体LA 3 ni 2 O 7的动机，我们使用Lanczos方法对不同的电子密度n进行了固定研究的2×2×2群集。我们还采用随机相近似来量化第一个磁不稳定性，而哈伯德耦合强度也会增加，也有所不同。基于自旋结构因子s（q），我们在固定的hund耦合下，在由n和u/w定义的平面中获得了丰富的磁相图，在固定的hund耦合下，u是哈伯德强度和带宽。我们观察到许多状态，例如A-AFM，条纹，G-AFM和C-AFM。对于半填充n = 2（每个ni位点两个电子，对应于n = 16个电子），规范的superexchange相互作用会导致稳健的G-AFM状态（π，π，π），在平面中和层之间具有抗磁磁耦合。通过增加或降低电子密度，从“半空”和“半满”机制中出现铁磁趋势，从而导致许多其他有趣的磁趋势。此外，与半填充相比，自旋旋转相关性在孔或电子掺杂区域中都较弱。n = 1。5（或n = 12），密度对应于La 3 ni 2 O 7，我们获得了“条纹2”基态（抗fiferromagnetic耦合在一个平面方向上，另一个平面磁耦合，另一个耦合的铁磁耦合，在2×2×2×2×2 cluster中沿Z -axis沿Z -axis沿Z -axis的抗铁磁耦合）。另外，我们获得了沿Z轴的AFM耦合要比XY平面中的磁耦合要强得多。同时，具有q/π=的状态（0。6，0。随机相近似的计算具有不同的n的结果，即使这两种技术都是基于完全不同的程序，但n的结果与兰斯佐斯的结果非常相似。6，1）在我们的RPA计算中发现了靠近电子期波形，通过将填充略微降低到n = 1，可以找到。25，可能负责在实验中观察到的电子期SDW。我们的预测可以通过化学掺杂LA 3 Ni 2 O 7来测试。