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石墨烯量子点中激光诱导高阶波混频和谐波产生
我们介绍了在石墨烯量子点 (GQD) 中通过强双频圆形激光场得出的高阶波混频/谐波产生 (HWM/HHG) 与多体相互作用过程的数值研究结果。展示了这种激光场的相对相位对 GQD 中产生的高阶谐波光谱的影响。这可能允许控制产生的谐波的极化。GQD 由最近邻紧束缚 (TB) 模型描述。在扩展的 Hubbard 近似中考虑多粒子相互作用。我们使用我们已经应用的方法求解带电载流子的现场表示中的量子动力学方程，并获得了 GQD 中高阶波混频/谐波产生过程的通用公式。由于光波点系统的对称性匹配，HWM/HHG 产量的显着提高发生在具有特定群对称性的 GQD 中。对所得结果的分析证实了在双频圆形激光场的某些相位下，具有锯齿状边缘的三角形和六边形GQDs中的HWM/HHG具有足够的效率。
2021–2024 物理学硕士学位 2017– ...
相关项目： – 量子淬灭后格点规范理论的量子模拟（https://drive.google.com/drive/u/0/folders/113pm13QIyIRPQuMZiHX-8uRdz9PXEJDf，我体验了使用 Qiskit 的工作，对量子平台的硬件能力进行了基准测试） – 在高级研究技能课程中，关于量子淬灭后的纠缠熵的信息性演讲 – 多临界性和 Yang-Lee 边缘奇点（https://drive.google.com/drive/u/0/folders/17VK53EdXmCIPo5OccIqZI4-_q3cJTXeR，我了解了临界 Ising 模型和三临界 Ising 模型的非幺正变形、截断共形空间方法） – 2D Ising 系统：复杂网络视角（ https://drive.google.com/drive/u/0/folders/1mRjI1uBjI9NZe6e5ftRw9Xu0ssCN_Ir4，我有过使用 NetworkX 的经验，使用网络度量来表征临界性）– 哈伯德模型及其原子极限（https://drive.google.com/drive/u/0/folders/13wfrKaYWZAF2HMEzj1dL_Usr_i5NJVqQ，我了解了使用运动方程方法来计算格林函数）。
在kagome晶格上的电子电子和电子 - phonon介导的配对之间的交叉
我们研究了霍尔斯坦扩展哈伯德模型的电子电子和电子 - phonon介导的配对，并在范霍夫填充物附近的kagome晶格上进行，我们研究了它们对电子配对状态的综合作用。我们发现，它们的组合可以在跨界区域促进异国情调的配对，在该区域中，填充物接近Van Hove的奇异性。尤其是在P型Van Hove填充时，E 1 U（P -Wave）和B 2 U（F Y 3 - 3 - 3 - 3 YX 2 -Wave）配对变得领先，在M -type van Hove flling，E 1 U和A 2 g（I -Wave）配对中得到了促进。此外，我们表明，由于费米表面的sublattice质地，电子 - 光子相互作用获得了显着的动量依赖性，从而可以促进非S波配对。我们对这些配对倾向进行了详细的分析，并讨论了对基于钒的Kagome超导体A V 3 SB 5的含义。
通过破坏旋转对称性
我们分析了描述Hund金属的多轨哈币模型，重点是无处不在的电荷不稳定性，这是由一系列与Hund Metals和正常金属之间的互联物相通用的半完整的Mott绝缘子，这是由发散/负电子可压缩性信号。我们表明，旋转不变性的破裂有利于这种不稳定性：相互作用中的自旋 - 肛门型和晶体层之间的分裂使轨道上的不稳定性区域扩展到较大的掺杂，使其与类似铁的基于铁的材料相关。这些观察结果帮助我们建立了这种不稳定的发生和程度的连贯图片。我们将其追溯到洪德金属中局部自由度的部分冻结，从而降低了允许的局部配置，从而减少了准二粒巡回术。在Hund的金属边界上发生的未重新释放的突然性可以直接连接到电子动能的快速变化，从而与可压缩性的增强和差异有关。
2023 年医疗补助承保药物清单（处方集）
我们服务区域内的县按计划列出如下：Blue Advantage 家庭和儿童服务区域内的县包括：Aitkin、Anoka、Becker、Beltrami、Benton、Big Stone、Blue Earth、Brown、Carlton、Cass、Chippewa、Chisago、Clay、Clearwater、Cook、Cottonwood、Crow Wing、Dakota、Dodge、Douglas、Faribault、Fillmore、Freeborn、Goodhue、Grant、Hennepin、Houston、Hubbard、Isanti、Jackson、Kanabec、Kandiyohi、Kittson、Koochiching、Lac qui Parle、Lake、Lake of the Woods、Le Sueur、Lincoln、Lyon、McLeod、Mahnomen、Marshall、Martin、Meeker、Mille Lacs、Morrison、Mower、Murray、Nicollet、Nobles、Norman、Olmsted、Otter Tail、Pennington、Pine、Pipestone、Polk、Pope、Red Lake、Redwood、Renville、Rice、洛克、罗索、圣路易斯、谢尔本、西布利、斯特恩斯、斯蒂尔、史蒂文斯、斯威夫特、托德、特拉弗斯、瓦巴沙、韦德纳、华盛顿、沃通万、威尔金、维诺纳、赖特和黄药。
无处不在的光真实空间配对与远程跳跃和互动
我们系统地检查了多距离跳跃及其与扩展相互作用的协同作用会导致光对。对对具有较大现场排斥（𝑈）的稀释延长哈伯德模型，以及近近和下一期的邻居跳跃（𝑡'和𝑡'）和吸引力（𝑉'和𝑉'），用于立方体和四方lattices。 𝑡'和𝑉'的存在促进了光对。 对于四方晶格，𝑡'<0对可以比非相互作用的颗粒更轻，并且形成了 - 对称对。 估计对bose-Einstein凝结（BEC）的紧密填料过渡温度𝑇∗，为𝑘∼〜0。 1𝑡，其中𝑡是笛卡尔轴上跳的几何平均值。 当对具有𝑑-对称性时，冷凝水具有𝑑波特性。 因此，存在𝑡'和𝑉''的存在会无处不在地导致很小的强结合对，其逆质量是线性的，这可能导致高温BEC。对具有较大现场排斥（𝑈）的稀释延长哈伯德模型，以及近近和下一期的邻居跳跃（𝑡'和𝑡'）和吸引力（𝑉'和𝑉'），用于立方体和四方lattices。𝑡'和𝑉'的存在促进了光对。对于四方晶格，𝑡'<0对可以比非相互作用的颗粒更轻，并且形成了 - 对称对。估计对bose-Einstein凝结（BEC）的紧密填料过渡温度𝑇∗，为𝑘∼〜0。1𝑡，其中𝑡是笛卡尔轴上跳的几何平均值。当对具有𝑑-对称性时，冷凝水具有𝑑波特性。因此，存在𝑡'和𝑉''的存在会无处不在地导致很小的强结合对，其逆质量是线性的，这可能导致高温BEC。
![arXiv:2210.17423v2 [cond-mat.str-el] 27 Jun 2023](/simg/4\467c424abd8564b644ec69d7697864ddcf981344.webp)
arXiv:2210.17423v2 [cond-mat.str-el] 27 Jun 2023
我们引入了连接的确定性算法的自旋对称性破裂扩展[Phys。修订版Lett。 119，045701（2017）]。 在抗铁磁状态周围产生的系统扰动膨胀允许直接在磁有序相内进行数值精确的计算。 我们在半完成时显示了三维立方哈伯德模型的磁相图和热力学的新精确结果。 通过在低至中间耦合方面的顺序参数的详细计算，我们建立了N´Eel相边界。 其附近的批判行为与O（3）海森堡普遍性类别兼容。 通过确定熵的演变，通过相变的温度降低，我们确定了在U/T = 4时的不同物理状态。 我们为抗铁磁圆顶内部深处的几个热力学量提供定量结果，直至较大的相互作用强度，并研究Slater和Heisenberg Corgimes之间的交叉。Lett。119，045701（2017）]。在抗铁磁状态周围产生的系统扰动膨胀允许直接在磁有序相内进行数值精确的计算。我们在半完成时显示了三维立方哈伯德模型的磁相图和热力学的新精确结果。通过在低至中间耦合方面的顺序参数的详细计算，我们建立了N´Eel相边界。其附近的批判行为与O（3）海森堡普遍性类别兼容。通过确定熵的演变，通过相变的温度降低，我们确定了在U/T = 4时的不同物理状态。我们为抗铁磁圆顶内部深处的几个热力学量提供定量结果，直至较大的相互作用强度，并研究Slater和Heisenberg Corgimes之间的交叉。
![arxiv：2407.11126v2 [cond-mat.str-el] 2025年1月8日](/simg/8\82095459efcad7b70589c6d4c9d4fc8486110b13.webp)
arxiv：2407.11126v2 [cond-mat.str-el] 2025年1月8日
具有巡回自由度和本地化自由度的量子材料表现出许多异国情调的相位和过渡，它们偏离了金茨堡 - 兰道范式。这项工作使用复合算子形式 - ISM检查双层强烈相关的哈伯德模型。我们观察到层对称性的自发断裂，其中层中的电子密度达到半填充，从而导致层选择性莫特相（LSMP）。这个断裂的对称阶段在远离半填充的临界平均电子密度下变得不稳定。此外，显着的层分化持续到中等的层间跳，超越该系统突然过渡到层均匀相（LUP）。在LSMP相中，两层中的电子被弱杂交，导致小费米表面。在从LSMP到均匀相的过渡时，费米表面的体积跳跃。我们还讨论了导致不同扰动下LSMP阶段崩溃的物理机制。
d-d库仑相关性在磁化铁磁铁中的至关重要作用GD6（MN1 – XMX）23（M = Fe，Co）
众所周知，在元素金属中，过渡金属（TM）d-电子u dd的现场库仑能量明显小于f-electron稀有（re）金属的u f f f f f f f f f。因此，在RE-TM金属合金中通常会忽略U DD。与U F F相比，U DD的值低，但我们量化和阐明了U DD在RE -TM合金的部分填充D频带中的重要作用。我们研究了典型的RE-TM铁磁系列GD 6（Mn 1-X M X）23（M = Fe，Co; x =0。0，0。3），显示出有前途的磁性特性。使用恒定的光发射和恒定的初始状态光谱法用于识别价带中的Mn 3 d，fe 3 d和Co 3 D d d状态的部分密度（PDOS）。光子能量依赖性光谱演化使我们能够将MN，FE和CO 3 D pDOS中的下部哈伯德带和两孔相关卫星分开。使用cini-sawatzky方法，我们确定平均u dd = 2。1±0。4 eV，2。2±0。4 eV和2。9±0。4 eV。与Fe 3 D状态相比，CO相对较大的U DD在费米水平（E F）的连贯特征（E F）的DOS较低，而下Hubbard频带中的DOS较高，远离GD 6中的E F（Mn 0。7 CO 0。 3）23与GD 6（Mn 0。）相比 7 Fe 0。 3）23。 结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。 75 eV，对应于u dd = 1。7 CO 0。3）23与GD 6（Mn 0。7 Fe 0。 3）23。 结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。 75 eV，对应于u dd = 1。7 Fe 0。3）23。结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。75 eV，对应于u dd = 1。为了了解库仑相关性在电子结构和磁性特性上的作用，使用密度功能理论与现场库仑相关性（DFT + u）进行了电子结构计算（DFT + U）。65 EV和J DD = 0。9 ev。此外，使用计算出的GD和MN PDOS以及已知的光电离截面，模拟的GD 6 MN 23频谱与实验价带谱相当一致。结果表明D-D相关性在存在大型F-F相关性的情况下的关键作用，以调整RE-TM金属层的电子结构和磁性。
中等关联莫特绝缘体中的磁振子相互作用
低维系统和近量子相变中的量子涨落对材料特性有显著的影响。然而，很难通过实验衡量量子涨落的强度和重要性。这里，我们提供了 Mott 绝缘铜酸盐中磁振子激发的共振非弹性 X 射线散射研究。从 SrCuO 2 薄膜中，推导出单磁振子和双磁振子色散。使用由 Hubbard 模型生成的有效海森堡哈密顿量，我们表明，只有在包含源自磁振子-磁振子相互作用的显著量子校正时，才能令人满意地描述单磁振子色散。对 La 2 CuO 4 的比较结果表明，SrCuO 2 中的量子涨落要强得多，表明更接近磁量子临界点。蒙特卡罗计算表明，其他磁序可能与反铁磁尼尔序竞争基态。我们的结果表明，由于强烈的量子涨落，SrCuO 2 是探索新磁基态的独特起点。