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基于噪声量子点的可见性基于Majorana Qubits的测量
Majorana零模式（MZM）被探讨为拓扑量化计算的有前途的平台[1-5]。作为其非本地性质的直接结果，原则上，基于majorana的量子比不容易折叠，并且与常规量子相比，可以提供更好的保护门。在过去十年中，通过观察零偏置率峰[6-12]，4π-周期的约瑟夫森效应[13-15]，在检测MZM的特征方面取得了许多实验进展[13-15]，能量分配的指数长度依赖性[16，17，17，17]和coherent Single procker offerents和Coherent Single corperstions和Coherent offermond offerents和Coherent Singlestrent Electrent [17]和Coherent Electres [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18] [18]尽管很有希望，但这些签名被证明是对系统中MZM的存在做出明确判断[19-26]的明确判断。因此，从实验和理论的角度来看，对拓扑主体量子的测量值引起了显着的关注。成功实施了拓扑量子的读数将标志着从研究拓扑阶段的特性到拓扑保护的量子信息处理的过渡。此外，由于当前的物理移动MZM [27]似乎实际上是具有挑战性的，基于测量的方案[28，29]成为最有可能操作基于Majorana的拓扑量子计算机的手段。
模态majorana球体和结构化高斯光束的隐藏对称性
简介。- 一词“结构化光”是指具有非平凡且有趣的幅度，相位和/或极化分布的光场。大量工作已致力于生产结构化的光场，从而导致了新技术的发展和改进现有技术[1,2]。也许结构化光的最著名示例对应于携带轨道角动量的梁，广泛用于从量子光学到显微镜的应用中[3,4]。当前的工作着重于所谓的结构化高斯（SG）梁的结构梁的子类[5-8]。这些对近似波方程的解决方案具有自相似的特性，这意味着它们的强度曲线在传播到缩放因子时保持不变。sg梁包括众所周知的laguerre-gauss（lg）和雌雄同体 - 高斯（HG）梁[9]，它们一直是广泛研究的主题，用于许多应用中的模态分解，例如模式分类和分量额定定位[10-13]。lg和Hg梁属于更广泛的SG梁，称为广义的Hermite-Laguerre-Gauss（HLG）模式[14,15]，可以使用适当的圆柱形透镜（Attigmatic Translions）[16]来从HG或LG梁上获得。这些模式可以表示为模态Poincar´e球的表面上的点（MPS）[17-19]，如图1。这种表示形式导致了这样的见解：这些梁可以在一系列散光转换上获得几何阶段[7,20 - 23]。HLG模式的MPS表示揭示了其固有的组结构和转换属性。这种结构的概括是将模态结构和极化混合[24]。但是，没有为无限的
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i ˆγi。基本要求是，涉及量子点电荷以及感兴趣的主要产物（保守的量子点）的局部奇偶校验ˆπ，并且合并平等的两个特征空间ˆπ产生了可区分的测量信号。我们发现量子读数可能必须依靠测量量子点接触电流的噪声相关性。平均电流仅针对细胞的参数或在存在松弛过程的情况下瞬时编码Qubit读数。我们还讨论了相应的测量时间和分解时间，并考虑了对测量方案有害的残留主要杂交杂交等过程。最后，我们强调的是，基本机制（我们称为对称性保护的读数）是相当一般的，对Majorana和非Majorana系统具有进一步的影响。
相互作用且受监控的马约拉纳自旋液体中的结构化体积定律纠缠
受监控的量子电路可以实现前所未有的多体纠缠动态控制。在这里，我们展示了随机的、仅测量的电路，实现了 Kitaev 蜂窝模型的键和斑块耦合的竞争，产生了具有次级 L ln L 液体缩放行为的结构化体积定律纠缠相。这种相互作用的马约拉纳液体在改变相对耦合概率时获得的纠缠相图中占据高度对称的球形参数空间。球体本身是一个临界边界，量子 Lifshitz 缩放将体积定律相与近似面积定律相、颜色代码或环面代码区分开来。一个例外是一组三临界自对偶点，它们表现出有效的 (1 + 1)d 共形缩放，体积定律相和两个面积定律相在此相交。从量子信息的角度来看，我们的结果定义了在存在投影误差和随机综合征测量的情况下颜色代码的误差阈值。
超导体 - 触发器系统中的Andreev and Majorana结合状态的非热零能量
在有限长度的超导型杂种系统中，Majorana结合状态的出现已预测以振荡能水平的形式发生，而奇偶校验横梁围绕零能量。每次零能量交叉都有望产生量化的零偏置电导峰值，但有几项研究报告了电导率峰值固定在零能量的一系列Zeeman领域，但其起源并不清楚。在这项工作中，我们考虑在Zeeman场下与旋转轨道耦合的超导系统，并证明，由于与Ferromagnet Lead的耦合，非富裕效应引起了Majorana和Trivial Andreev结合状态的零能量。我们发现，这种零能量固定效应是由于形成了被称为异常点的非弱势光谱退化性的，其出现可以通过非热性的相互作用，应用的Zeeman Fierd和化学势来控制。此外，根据非热空间空间验证，我们发现非热性会改变单点赫尔米尔拓扑相变为受到多个低能水平的特殊点的特殊点界定的零能量线。这种看似无辜的变化显着使差距截断远低于Hermitian拓扑相过渡，这原则上可以简单地实现。此外，我们揭示了将主要和琐碎的Andreev结合状态与准核定状态分开的能量差距对于产生零能量固定效应的值仍然是强大的。因此，我们的发现对于理解Majorana设备中微不足道和拓扑状态的零能量固定可能很有用。尽管合理的非热性价值确实可以是有益的，但非常强大的非热效应可能会破坏超导性。
量子点扫描隧道显微镜用于连续介质中的马约拉纳束缚态
我们提出了一种由连接到普通金属导线的量子点 (QD) 组成的装置来检测马约拉纳束缚态 (MBS)，该束缚态形成于拓扑超导纳米线 (TSNW) 的末端，并以自旋相关的杂化强度耦合到导线上。泄漏到导线中的 MBS 信息可以从用作扫描隧道显微镜 (STM) 尖端的 QD 的光谱函数推断出来。研究发现，铅 - MBS 相互作用会诱导一种束缚态，其特征是点的零能量谱函数中出现一个无限高的峰。MBS 的两种模式之间的重叠使该束缚态变成共振态，因此零能量峰分裂成三个，中心峰的高度等于没有铅 - MBS 耦合时的高度。我们还发现，MBS 对点内库仑相互作用引起的点谱函数中附加峰的影响较小。
英国移民当局可以使用DNA指纹识别
，我们在超导电路中提出了一个循环函数的方案，该电路由三个约瑟夫森交界环和三个函数组成。在这项研究中，我们通过从基本边界条件中得出有效潜力来获得系统的精确拉格朗日。随后我们表明，我们可以选择性地选择在执行循环器函数的三个连接的分支的电流方向。此外，我们将此循环函数用于Majorana零模式（MZM）的非Abelian编织。在系统的分支中，我们引入了一对MZM，这些MZM通过三个阶段相互相互作用。循环器函数确定了三个函数的相位，从而确定MZM之间的耦合以产生编织操作。我们修改了系统，以便将MZMS耦合到外部系统以在可扩展设计中执行量子操作。
使用yu-shiba- ...
量子点 - 螺旋体阵列中的基塔夫链是实现拓扑超导性的有前途的平台。最近证明的是，即使是两个站点的连锁店也可以托管Majorana零模式，称为“穷人的Majorana”。利用这些国家进行量子信息处理的潜力，需要提高其对外部诉讼的稳健性。在这里，我们在临近量子点中使用Yu-Shiba-Rusinov状态形成了一个两个位点Kitaev链。通过确定性地调整量子点和超导体之间的杂交，我们观察到穷人的主要nate虫的间隙大于70μEV。与用非近端点制成的基塔耶链链相比，对电荷的敏感性也大大降低。通过Yu-Shiba-Rusinov国家意识到的穷人主要国家的系统控制和改善的能量量表将有助于实现更长的Kitaev链，奇偶校验量和非亚洲物理学的示范。
Majorana Trijunction摘要1的设计
我们在零温度和密度状态下研究强度相互作用的声音速度，这些速度应受到颜色超导间隙的存在。在（非常）高密度的情况下，我们的分析表明，声音速度接近与非相互作用的夸克气体相关的渐近值，与第一原理研究一致，这些研究不考虑颜色驱动的差距的存在。朝向较低的密度，差距的主体导致声音速度高于其渐近值。重要的是，即使差距引起的压力校正可能看起来很小，我们发现缝隙相对于化学电位的衍生物仍然很大，并导致声音速度的密度依赖性的质量变化。在低密度下的声音速度的密度依赖性方面存在限制，我们的一般考虑表明，声音速度的最大值存在。有趣的是，我们还观察到，间隙的特定特性可能与声音速度的特征性属性有关，而声音速度受到观察的间接约束。
旋转对杂交马拉纳线量子点系统中传输和零偏置异常的影响
我们检查了自旋影响对纳米何纳米式托管零能量模式的非平衡传输特性的影响，并与铁磁铅与量子点连接耦合。使用实时示意技术，我们确定了非线性响应制度中的电流，差分电导和电流互相关。我们还探索了系统的不同磁性构型中的传输，可以通过隧道磁场量化。我们表明，Majorana准粒子的存在在所有自旋分辨传输特性中都产生了独特的特征，尤其是零偏置异常，负差分电导，负隧道磁磁性，并且在当前的交叉相交中也会反映出来。此外，我们研究了零偏置异常对各种系统参数的依赖性，并证明了其对系统的磁构型的依赖性以及铅中的自旋极化程度。也发现了隧道磁场抗性的高度非平凡行为，该磁力磁力表现出增强或负值的区域，这是由耦合到Majoragaina丝导致的新特征。