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在二阶拓扑超导体中具有Majoraana角状态的磁性拓扑编织
拓扑量子计算可以通过将逻辑信息编码为具有非亚伯统计的任何人[1，2]来消除变形，并被认为是实现耐断层量量子计算机的最有效方法。Majorana零模式的行为就像Majorana Fermions一样，每种模式都是自身的反粒子[3]，并承诺一个平台来实现代表非亚洲编织组的代表，从而实现拓扑量子计算[4，5]。然而，在实验系统（例如非常规超导体[6，7]）中，Majorana零模式是否诱导零能量信号[8-13]，铁磁原子链[14]和二维超导管vort vort [15，15]。无论如何，它不会影响Majorana零模式编织设计的探索。后来，还提出了高阶拓扑阶段作为物质的新拓扑阶段，其在多维维度下具有非平凡边界状态。例如，Langbehn等人。提出了二维二阶拓扑超导体，以实现零维的零零模式[17]。通过应用外部磁场[18-20]，可以将一阶式托架超导体驱动为二阶对应方，其中局部Majorana零模式出现在拐角处[21 - 24]。要实现Majorana零模式的编织操作，关键过程是绝热时间依赖的
马约拉纳表面代码的新变化：用于容错量子计算的玻色子和费米子缺陷
马约拉纳零模式 (MZM) 是拓扑保护量子计算硬件的有希望的候选者，然而它们的大规模使用可能需要量子纠错。马约拉纳表面码 (MSC) 已被提议实现这一目标。然而，许多 MSC 属性仍未得到探索。我们提出了一个统一的 MSC“扭曲缺陷”框架——编码量子信息的任意子类对象。我们表明，MSC 中的扭曲缺陷可以编码两倍于基于量子位的代码或其他 MSC 编码方案的拓扑保护信息量。这是因为扭曲同时编码了逻辑量子位和“逻辑 MZM”，后者增强了微观 MZM 可以提供的保护。我们解释了如何使用逻辑量子位和逻辑 MZM 执行通用计算，同时可能使用比其他 MSC 方案少得多的资源。所有 Clifford 门都可以通过编织扭曲缺陷在逻辑量子位上实现。我们介绍了基于格子手术的逻辑 MZM 和逻辑量子位计算技术，实现了 Clifford 门的效果，且时间开销为零。我们还表明，逻辑 MZM 可能会在足够低的准粒子中毒率下改善空间开销。最后，我们介绍了一种新颖的 MSC 横向门模拟，通过编织微观 MZM 实现小代码中的编码 Clifford 门。因此，MSC 扭曲缺陷为容错量子计算开辟了新途径。
Majorana Qubits的读数-Refubium -FreieUniversität柏林
简介：已知血流的计算模型为瓣膜心脏病患者的诊断和治疗支持提供了重要的血液动力学参数。但是，基于流动建模的大多数诊断/治疗支持解决方案提出了时间和资源密集型计算流体动力学（CFD），因此很难在临床实践中实施。相比之下，深度学习（DL）算法可以迅速提供结果，而对计算能力的需求很少。因此，用DL而不是CFD进行对血流进行建模可能会大大提高基于流量调节的诊断/治疗支持的可用性。在这项研究中，我们提出了一种基于DL的方法来计算主动脉狭窄患者（AS）患者主动脉和主动脉瓣中的压力和壁剪应力（WSS）。
循环器功能在约瑟夫森连接电路和Majorana零模式的编织
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![arxiv：2403.02266v4 [cond-mat.supr-con] 2024年6月25日](/simg/g:\will\search\icon\source\5\5758b74fd493d208e59a6cbfdc5aeae5d11801f3.webp)
arxiv：2403.02266v4 [cond-mat.supr-con] 2024年6月25日
Majorana fermions，具有量子计算中潜在应用的外来颗粒，对凝结物理物理学引起了重大兴趣。Kitaev模型是研究一维系统中Majorana Fermions出现的基本框架。我们探讨了一个有趣的问题，即在拓扑上琐碎的阶段中，主要金属（NM）侧耦合是否可以出现主要金属（NM）侧耦合（KC）。我们的发现揭示了有亲密的证据，进一步证明，在拓扑阶段，KC可以在邻近的NM地区诱发其他主要植物。通过广泛的参数分析，我们发现了与NM的KC侧耦合中的零的潜力，一对或两对Majorana fermions。此外，我们研究了磁通量对系统的影响并计算绕组数 - 用于表征拓扑阶段的拓扑不变。
纳米线器件中基于马约拉纳的量子计算
一维拓扑超导体的边界可能导致马约拉纳零模式的出现，其非平凡交换统计数据可用于量子计算。在分支纳米线网络中，可以通过时间相关地调整拓扑非平凡参数区域来交换马约拉纳模式。在这项工作中，我们模拟了由 p 波超导 Rashba 线制成的 T 形结中四种马约拉纳模式的交换。我们推导出（准）绝热编织时间的具体实验预测，并确定了成功的马约拉纳交换过程的几何条件。此外，我们证明在绝热极限下，门控时间需要小于超导序参数平方的倒数，并与门控电位成线性比例。此外，我们展示了如何避免在分支纳米线系统中在窄结的线交叉点处形成额外的马约拉纳模式。最后，我们提出了一种多量子比特设置，以实现通用量子计算。
与穷人和apos
几乎没有站点的基塔夫连锁店有望实现Majorana零模式而没有拓扑保护，但完全非本地，这被称为穷人的主要模式。尽管已经在理论上和实验上都报告了几个签名，但在存在穷人的主要模式下，超导相关性的性质仍然未知。在本文中，我们研究了少数位点的基塔夫链，并证明它们与不同的对称性相关性，完全由基础量子数确定。尤其是，我们发现一个两个站点的基塔链链具有局部（奇数）和非局部（奇数和偶发性）对相关性，这些相关性均由系统参数旋转偏振和高度调节。有趣的是，当非局部P波对电势和电子隧道的频率相同时，奇数对的相关性在零频率上显示出不同的行为，这一效果可以由现场能量控制。由于拓扑超导体中Majorana零模式的固有空间非局部性直接连接到拓扑超导体中的固有空间非局部性，因此，这里的不同奇数配对反映了穷人的主要非局部性非局部性的主要Maporana Majorana模式，但与拓扑没有任何关系。我们的发现可以帮助理解几个位点基塔夫链中的紧急搭配。
朝向大规模，有序和可调的Majora-Zero- ...
抽象的主要激发是固体材料中Majorana fermions的准粒子类似物。典型的示例是Majorana零模式（MZM）和分散的Majorana模式。通过扫描隧道光谱进行探测时，前者表现为明显的电导峰，可精确定位在零能量处，而后者的表现为恒定或缓慢变化的状态密度。MZM遵守非亚伯统计，被认为是拓扑量子计算的基础，它高度免疫环境噪声。现有的MZM平台包括混合结构，例如拓扑绝缘子，半导体的纳米线或1D原子链，在传统的超导体顶部以及单个材料，例如铁基超导体（IBSS）和4HB – TAS 2。最近，在IBS Lifes中也实现了有序且可调的MZM晶格，为将来的拓扑量子计算提供了可扩展且适用的平台。在这篇综述中，我们介绍了最近对MZM的局部探测研究的概述。由材料平台分类，我们从feTe 0.55 SE 0.45和（li 0.84 Fe 0.16）Ohfese的feTe feete超导体中的MZM开始。然后，我们回顾了Iron-Pnictide超导体的主要研究以及IBSS以外的其他平台。我们进一步审查了有关有序和可调的MZM晶格的最新作品，表明菌株是调整拓扑超导性的可行工具。最后，我们就未来的Majorana研究提供了摘要和观点。
磁性绝缘体和超导体的有限大小异质结构的拓扑特性
二维（2D）板和一维（1D）纳米替伯苯格几何形状的磁性拓扑绝缘子（MTIS）和超导体（SCS）的异质结构已预计宿主分别为宿主，手给了Mathiral Majoragana（Maginala Majorana Edge States（CMESS）和Majorana Boundana Boundate（Majorana Boundate）。我们研究了这种MTI/SC异质结构的拓扑特性，随着几何形状从宽平板变为准1D纳米替比系统的变化，并随着化学电位，磁掺杂和诱导的超导配对电位的函数。为此，我们构建了有效的对称性受限的低能汉密尔顿人，以解决真实空间的结构。对于具有有限宽度和长度的纳米替物几何形状，我们观察到以CMES，MBS和共存的CMES和MBS为特征的不同相，因为化学电位，磁性掺杂和 /或宽度是不同的。
AC响应中的近距 - 莫霍拉纳相互作用的签名
我们分析了混合纳米结构的动力传输特性，其中包括嵌入源和排水电极之间的相关量子点，这些点嵌入了AC电压，这些点均具有AC电压，重点介绍了由副标士零零能模式印在电荷传输上的签名。考虑因素是基于Kubo公式，该公式通过使用数值重量化组方法来确定相关的相关函数，这使我们能够考虑由于库仑排斥而引起的相关效应及其与Major的相互作用，并以非扰动方式与Majorana模式相互作用。我们指出了动力电导的通用特征，出现在近杂志 - 马约拉那策略中，并将它们与常规的近托和主要系统系统区分开来。，我们预测主要的准粒子在近距尺度下低于峰值以下的峰值频率范围内会产生AC电导的通用分数值。我们还显示了这种近托量表，以实际增加与拓扑超导电线的耦合。