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自旋极化对聚变推进的好处
核聚变长期以来一直被认为是一种理想的太空推进方法，因为它具有极高的燃料比能（比最好的化学燃料高 + 2 # 10 6）和排气速度（+ 4% 的光速，而最好的化学燃料为 + 4 公里/秒）。这种高性能将允许在参与研究人员的一生中快速完成行星际任务以及星际任务。1然而，聚变推进存在两个主要困难：点燃自持聚变链式反应的困难以及反应产生的大量电离辐射，这需要相当大的屏蔽质量来抵御这种辐射。1本摘要介绍了一种独特但众所周知的核物理技术“自旋极化”的能力，它可降低点火要求和航天器必须处理的电离辐射通量。
独立铁电超晶格中静电驱动的极化翻转和应变诱导的曲率
在涉及铁电氧化物的外延异质结构中，应变与电极化之间存在强耦合，机械和静电边界条件的组合为设计具有极大增强或全新功能的新型人工层状材料提供了巨大的机会。仅应变工程就可用于显著提高铁电体的转变温度，控制铁弹畴的类型和排列，甚至稳定名义上非铁电材料的铁电性。[1–3] 同时控制静电边界条件可以进一步创建具有多种形态、复杂有序、非平凡极性拓扑和增强磁化率的纳米级畴模式。[4–13]
使用干涉测量法和移频器实现偏振-路径-频率纠缠
摘要 高维希尔伯特空间以及控制光子多个自由度并使其纠缠的能力使得各种量子信息处理应用能够实现新的量子协议。在这里，我们提出了一种方案，使用在路径（位置）空间和频域中实现偏振控制量子行走所需的操作元件来生成和控制偏振-路径-频率纠缠。超纠缠态表现为使用干涉装置的受控动力学，其中半波片、分束器和频率移位器（例如基于电光效应的移位器）分别用于操纵偏振、路径和频率自由度。重点是利用偏振来影响频率和位置空间中特定值的移动。计算子空间之间的负性以证明三个自由度之间纠缠的可控性，并使用去偏振通道模拟噪声对纠缠的影响。报告的进展以及使用光量子态实现量子行走的实验演示使量子行走成为一种生成超纠缠态的实用方法。
照明和封装电阻率对n-pert细胞上极化势诱导的降解的影响
由极化类型势能诱导的降解（PID-P）引起的功率损失已观察到可以通过随后的照明来恢复，在某些情况下可以通过同时发生的照明来恢复。在本报告中，我们描述了一项研究的结果，其中封装在具有广泛电阻率的聚合物中的N-PERT细胞的前面暴露于PID测试期间的变化和受控辐照度。对于低电阻率乙烯 - 乙酸乙酸乙烯酯共聚物包裹剂，未观察到辐照度高达1000 W/m 2的辐射率或程度，而对于高和中等电阻率的聚纤维蛋白包装剂，100 W/m 2和300 w/m 2和300 w/m 2的辐射率分别降低了功率损失。我们引入了一个基于电荷积累的简单模型，该模型促进了对这些结果的解释，从而在电压应力下通过电荷积累来降解，在电压应力下和由于光暴露而导致的恢复是相反的相互依存现象，描述了模块对电力损耗的敏感性。
光学离散偏振与连续正交变量之间的混合纠缠
量子纠缠是实现光量子信息处理 (QIP) 不可或缺的资源 [1-7]。传统上，通过利用符合波粒二象性的光的两个不相容方面之一来实现纠缠，两类方法同时发展起来。因此，这些发展导致了信息编码的两个不同方向，即使用有限维的离散变量 (DV) 状态（如光子数、时间箱和光偏振）[1-4] 或无限维希尔伯特空间的连续变量 (CV) 状态（如场正交分量）[5-7]。在实践中，这两种编码都展示了各自的优势，但也暴露了各自的弱点。由于不太担心光子丢失，涉及单光子的 DV 协议通常享有几乎单位保真度，但依赖于概率实现和高效的单光子探测器。相比之下，CV 替代方案使用电磁场的正交分量，具有明确的状态鉴别、无条件操作和完美的同差检测效率，但由于与真空耦合，存在光子损失和固有的低状态保真度。最近，人们做出了显著的努力 [8-22]，利用这两种方法的优点来克服固有的个体局限性。在统一的混合架构中集成 DV 和 CV 技术方面取得的进展表明，我们能够分配和互连光学 DV 和 CV 量子态（或量子比特）。我们可以设想一个异构量子网络，要求在两种编码之间进行匹配的信息传输。因此，这些混合技术为实现可扩展的 QIP 和量子通信提供了新的思路。虽然将 DV 工具箱与 CV 框架相结合的努力早在二十年前就已开始用于生成非高斯状态，但它
转向和编码第二...
图1：Linbo 3元图操作原理和几何形状。a）在元时间播放中播放的差异机制的草图。在角度频率ω处的泵撞击了linbo 3纳米圆柱上的泵，该泵从基板侧碰撞。在角频率2Ω下生成的Sh从零差顺序中删除，并归因于第一个差异顺序，这要归功于单个纳米柱的发射模式之间的干扰。b）直径为15 µm的已实现的跨膜的电子显微镜图像。 c）纳米圆柱的变焦，显示了在过程结束时获得的约80°侧壁倾斜度和顶部。每个纳米氏菌的基本半径为175 nm，高度为420 nm，阵列p为590 nm。元表面位于XY笛卡尔平面，沿Z的Linbo 3的非凡轴。
金属离子控制电子基态中光诱导电子自旋极化。
摘要：通过改变金属离子的性质可以控制发色团-自由基复合物电子基态 ( 2 S 0 /D 0 ) 中光诱导电子自旋极化 (ESP) 的符号和强度。该复合物由一个有机自由基 (硝基氮氧化物，NN) 通过一个间位亚苯基桥与一个供体受体发色团共价连接而成，( bpy)M(CAT- m -Ph-NN ) ( 1 ) (bpy = 4,4'-二叔丁基-2,2'-联吡啶，M = Pd II ( 1-Pd) 或 Pt II ( 1-Pt )，CAT = 3-叔丁基儿茶酚酸酯，m -Ph = 间位亚苯基)。在这两种复合物中，可见光的光激发都会产生初始交换耦合、3 自旋（bpy•-、CAT+• = 半醌 (SQ) 和 NN•）、电荷分离双线 2 S 1（S = 发色团激发自旋单线态）激发态，该激发态通过 2 T 1（T = 发色团激发自旋三线态）态迅速衰减到基态。该过程预计不会具有自旋选择性，并且对于 1-Pd 仅发现非常弱的发射 ESP。相反，在 1-Pt 中产生强吸收 ESP。推测零场分裂引起的发色 2 T 1 态与 4 T 1 态（1-Pd 和 1-Pt）之间的跃迁，以及自旋轨道引起的 2 T 1 态与 NN 基四重态（1-Pt）之间的跃迁，导致了极化差异。
电池材料中的动态核极化
图4 7 li MAS光谱0.5 mn 0.5 o 2在环境大气中存储了2个月，而（a）hahn Echo大部分显示了来自主要阴极的大部分阴极宽磁性宽片的广泛共振，其中参数磁性宽广的宽敞宽广的分辨率预测了分辨率。顶部的小边带来自空气中电极表面形成的Li 2 Co 3。可以在（b）中以单个脉冲激发（如死亡时间内的广泛成分衰减）更好地解析dimamagnetic表面物种，这表明侧带歧管的显着广度，而纯Li 2 Co 3（c）中不存在。纵向松弛时间为paragnetic Bulk Li的纵向松弛时间为4 ms，纯Li 2 CO 3为200 s，在顺磁阴影底物上形成时，较短至1 s。测量在11.8 T（500 MHz）光谱仪上进行14 kHz。改编自参考。42经许可。
集成在硫属化物玻璃波导中的石墨烯基偏振无关中红外电吸收调制器
摘要 提出了一种偏振不敏感的石墨烯基中红外光调制器，由SiO 2 /Ge 23 Sb 7 S 70 组成，其中嵌入了两层石墨烯，采用半椭圆布局，以支持具有相同吸收率的横磁 (TM) 和横电 (TE) 偏振模式。偏振无关调制器的关键性能指标是偏振灵敏度损耗 (PSL)。我们器件的波导只支持基本的 TE 和 TM 模式，两种模式之间的 PSL < 0.24 dB。该模型可以提供大于 16 dB 的消光比 (ER) 和小于 1 dB 的插入损耗。工作光谱范围为 2 至 2.4 μm，光学带宽为 400 nm。根据理论计算，3 dB 调制带宽高达 136 GHz。关键词：硫属玻璃，石墨烯，中红外，光调制器，偏振不敏感