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在QCD- ...
编辑：G.F. giudice我们证明了手性对称性破坏发生在具有颜色和𝑁𝑁风味的类似QCD的理论的联合制度中。我们的证明是基于一种新的策略，称为“下降”，通过该策略，hooft异常匹配和持续的质量条件的解决方案是由𝑁 -1的风味构建的，它是由带有𝑁𝑁味的理论的一种风味构建的，而w却是固定的。通过诱导，在Cofining Sengime中，手性对称性破裂已被证明，其中𝑝𝑝是最小的质量因子𝑁𝑐𝑁。在将夸克质量发送到ifinity时，可以将证据扩展到𝑁<<𝑝𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛𝑚𝑖𝑛我们的结果不依赖于无质量结合状态的假设，而不是它们是颜色的黑龙。
改良高斯 - 邦纳特重力的动力系统
QCD在大密度下揭示了丰富的相结构，范围从潜在的临界终点和不均匀阶段或护城河制度到具有竞争顺序效应的超导级别。通过功能方法在QCD的阶段图中解决该区域需要大量的定量可靠性来进行定性访问。在目前的工作中，我们通过在低能有效的夸克 - 梅森理论中建立完全自洽的近似方案来系统地将功能性重归其化组方法扩展到低能QCD。在此近似值中，在有效的电位以及所有较高的夸克 - 易夸克 - 中音散射顺序方面都考虑了中间亲和σ模式的所有指向多肢体事件。作为第一个应用，我们计算QCD的相结构，包括其低温，大化学势部分。还讨论了近似和系统扩展的定量可靠性。
同位旋致密物质和核状态方程的 QCD 约束
了解致密强子物质的行为是核物理学的一个核心目标，因为它决定着超新星和中子星等天体物理物体的性质和动力学。由于量子色动力学 (QCD) 的非微扰性质，人们对这些极端条件下的强子物质知之甚少。在这里，格点 QCD 计算用于计算热力学量和 QCD 状态方程，这些方程发生在具有受控系统不确定性的广泛同位旋化学势范围内。当化学势较小时，与手性微扰理论一致。与大化学势下的微扰 QCD 进行比较，可以估计超导相中的间隙，并且该量与微扰测定结果一致。由于同位旋化学势的配分函数 μ I 限制了重子化学势的配分函数 μ B ¼ 3 μ I = 2 ，这些计算还首次在很宽的重子密度范围内对对称核物质状态方程提供了严格的非微扰 QCD 界限。
通过手性对称性修复和霍金 - unruh效果
编辑器：F。Gelis QCD与字符串模型之间的关系是探索Quarks之间相互作用潜力的宝贵观点。在这项研究中，我们研究了与加速观察者所经历的临床相关的手性对称性的恢复。利用Schwinger模型，我们分析了Quark-Antiquarks之间的弦或染色体孔管的临界点，而夸克之间的分离增加。在这项研究中，确定Quark-Antiquark染色器式孔管或弦弦断裂的临界距离为𝑟= 1。294±0。040 FM。与此临界点相对应的加速度和未温度的温度表示系统的手性对称性从断裂状态到恢复状态的过渡。我们对临界加速度的估计值（𝑎=1。14×10 34 cm/s 2）和未温度（𝑇= 0。038 GEV）与以前的研究保持一致。此分析在夸克相互作用的背景下，阐明了手性对称性恢复，效果的效果以及弦乐或铬发射器的破裂之间的相互作用。
在QCD相图中介绍Widom线的概念
从一阶转变的临界终点出现的关键现象本质上是无处不在的。在这里，我们将最初在流体背景下开发的超临界跨界的概念带入了量子染色体动力学（QCD）所描述的相互作用问题。我们表明，在温度与QCD相图的温度与化学势中，强子气体和夸克 - 胶子等离子体之间的假定临界终点存在意味着在超临界区域中存在从中出现的宽线线。我们调查了在QCD的简化理论模型中已经鉴定出的热力学异常，该模型表现出临界点，以表明它们可以用widom线来解释。然后，我们建议可能的方向，其中Widom线概念可以在QCD相图上提供新的光。
有限密度QCD状态方程：临界点和晶格...
1美国休斯顿大学休斯顿大学物理系77204，美国2杜克大学，北卡罗来纳州达勒姆大学27708，美国3 Helmholtz研究学院HESSE HESSE HESSE（HFHF）GSI HELMHOLTZ HELMHOLTZ中心GSI HELMHOLTZ CENTRIC for ION heave Ion Physicics fornis frankfurt，60438 Frankfurtirant frankfurtirant frankfurt。 Physik，Johann Wolfgang Goethe-Universität，Max-von-laue-STR。1，D-60438德国法兰克福5 GSIHelmholtzentrumfürSchwerionenforschungGmbh，Planckstrasse 1，D-64291 D-64291德国Darmstadt，德国6宾夕法尼亚州立大学，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州16801，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州立大学Universit`A di Torino和INFN Torino大学，通过P. Giuria 1，I-10125，I-10125，意大利的I-10125，8物理学系和量子理论实验室，极端理论，伊利诺伊州芝加哥，伊利诺伊州芝加哥，伊利诺伊州芝加哥大学60607，美国9 Kadanoff理论中心，芝加哥大学，芝加哥，伊利诺伊州芝加哥大学6066637，美国芝加哥，
冷且密集的扰动QCD在非常强的磁性背景中
我们计算有限的baryon密度扰动QCD中的第一原理和非常高的磁场的压力，最多可达两循环和物理夸克质量。我们框架的有效性区域由M s≪μQ效应效率p给出，其中m s是奇怪的夸克质量，μQ是夸克化学电位，E是基本电荷，而B是磁场强度。我们在运行耦合中包括重新归一化量表的效果，αSðμq；效率EBpÞ，并运行奇怪的夸克质量。我们还讨论了手性限制中的简化。交换图有效地忽略的贡献允许为纯夸克磁铁的状态方程构建一个简单的分析模型，并在非常大的b值下计算其质量和半径。这些结果对扰动QCD的最大质量和相关半径的行为产生了限制。我们还讨论了极端磁场的磁袋模型。
CAP QCDR 测量生物标志物检测 - NSCLC
分母声明 所有具有肺活检或切除术记录且诊断为 NSCLC CPT © 的外科病理报告：88305（肺，经支气管活检）88307（肺，楔形活检）88309（肺，全/叶/段切除术）和 ICD-10 C34.00：未指明的主支气管恶性肿瘤 C34.01：右主支气管恶性肿瘤 C34.02：左主支气管恶性肿瘤 C34.10：上叶、未指明的支气管或肺恶性肿瘤 C34.11：上叶、右支气管或肺恶性肿瘤 C34.12：上叶、左支气管或肺恶性肿瘤 C34.2：中叶、支气管或肺恶性肿瘤 C34.30：下叶、未特指的支气管或肺恶性肿瘤 C34.31：下叶、右支气管或肺恶性肿瘤 C34.32：下叶、左支气管或肺恶性肿瘤 C34.80：未特指的支气管和肺重叠部位恶性肿瘤 C34.81：右支气管和肺重叠部位恶性肿瘤 C34.82：左支气管和