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退火温度对LA2TI2O7薄膜厚度和粗糙度的影响
在这项工作中，验证了底物退火温度对LA 2 Ti 2 O 7薄膜的厚度和粗糙度的影响。通过脉冲激光沉积技术（PLD）在各种退火温度下成功地在Si（100）底物上生长了一组LTO薄膜，每脉冲的脉冲和能量恒定。扫描电子显微镜（SEM）和原子力显微镜（AFM）用于研究沉积的La 2 Ti 2 O 7薄膜的厚度和粗糙度。由于线性退火温度的升高，薄膜的平均厚度降低。当LTO薄膜在500°C下沉积时，发现最大厚度（231 nm）。均方根粗糙度随着底物温度的升高而线性增加。在LTO以（500°C）沉积时，发现最小粗糙度（0.254 nm）。从获得的结果中，其清晰的证据表明退火温度对LTO薄膜的厚度和粗糙度有影响。关键字
研究论文：基于皮质厚度的半球大脑形态网络中的性别相关和半球效应
目的。本研究通过基于皮质厚度的大脑结构协方差网络（即半球形态网络）计算得出图形指标的性别差异。方法。使用从人类连接组计划 (HCP) 中检索到的 285 名参与者（150 名女性，135 名男性）的 T1 加权磁共振成像扫描，为每个参与者构建半球形态网络。在这些半球形态网络中，两个不同大脑区域在皮质厚度值分布模式方面的相似度（Jensen - Shannon 散度）被定义为连接两个不同大脑区域的网络边的权重。在计算和总结全局和局部图形指标之后（跨网络稀疏度级别 K = 0: 10 - 0: 36），得出这些图形指标的不对称指数。结果。半球形态网络满足小世界性和全局效率，网络稀疏度范围为 K = 0 : 10 – 0 : 36 。不对称指标的组间比较（女性与男性）显示，对于归一化聚类系数、归一化特征路径长度和全局效率的全局指标，不对称的方向性相反（向左与向右）（所有 p < 0 : 05）。对于局部图形度量，男性扣带回-顶上回的节点效率向右不对称性大于女性，女性颞极的度中心性向左不对称性大于男性，直肠回的度中心性在女性（向右）和男性（向左）的半球间不对称性方向相反（所有 p < 0:05）。结论。由于皮质厚度分布与其他大脑区域的相似性，男性和女性的扣带回、顶上回、颞极和直肠回的半球间不对称模式不同。因此，在未来的大脑形态和大脑结构协方差网络研究中，必须考虑性别与半球相互作用的可能影响。
微米厚胶体量子点固体
摘要：短波红外胶体量子点 (SWIR-CQD) 是能够跨 AM1.5G 太阳光谱进行收集的半导体。当今的 SWIR-CQD 太阳能电池依赖于旋涂；然而，这些薄膜的厚度一旦超过 ∼ 500 nm，就会出现开裂。我们假定刮刀涂覆策略可以实现厚 QD 薄膜。我们开发了一种配体交换，并增加了一个分解步骤，从而能够分散 SWIR-CQD。然后，我们设计了一种四元墨水，将高粘度溶剂与短 QD 稳定配体结合在一起。这种墨水在温和的加热床上用刮刀涂覆，形成了微米厚的 SWIR-CQD 薄膜。这些 SWIR-CQD 太阳能电池的短路电流密度 (Jsc) 达到 39 mA cm − 2，相当于收集了 AM1.5G 照明下入射光子总数的 60%。外部量子效率测量表明，第一个激子峰和最接近的法布里-珀罗共振峰均达到约 80% 这是在溶液处理半导体中报道的 1400 nm 以上最高的无偏 EQE。关键词：红外光伏、量子点、配体交换、刀片涂层■ 介绍
单厚 SrRuO3 层中的拓扑霍尔效应...
因此与磁场成正比。异常霍尔效应 (AHE) 与铁磁体中的磁化有关，磁化通常源于动量空间中的 Berry 相。[3] 然而，发现一种新型霍尔效应既不依赖于磁场也不依赖于磁化。它起源于标量自旋手性 χ ijk = S i × ( S j × S k )，由非共面或非共线自旋配置（例如螺旋、畴壁或 skyrmion）产生。[3,5,6] 当传导电子穿过非共面自旋结构时，会在实空间中产生量子力学 Berry 相，并与虚拟磁场相关。该场是这种特殊霍尔效应的起源，称为拓扑霍尔效应 (THE)。 [3] 在大多数情况下，THE 的形成是由非零的 Dzyaloshinskii–Moriya 相互作用 (DMI) 驱动的，这需要强自旋轨道耦合 (SOC) 的存在和反演对称性的破坏。因此，由 skyrmions 诱导的 THE 首次在非中心对称的 B20 化合物（如 MnSi、MnGe 和 FeGe）中观察到。[7–10] 由于拓扑自旋的存在，THE
厚实的胶片部门
RESISTANCE RANGE IN OHMS Type 0.1 to < 1 1 to < 5 5 to < 10 10 to < 1M 1M to < 10M 10M to < 100M 100M to < 250M 250M to < 500M 500M to < 750M 750M to < 1G 96 400 300 200 100 200 200 300 300 400 400 84 300 100 100 100 200 200 300 300 400 400 66 300 100 100 100 200 200 300 300 400 400 98 300 100 100 100 100 200 300 300 400 400 91 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 10 100 100 100 100 100 200 200 200 300 300 20 300 100 100 100 100 100 300 300 400 400 81 100 100 100 100 100 100 200 200 300 300 56 100 100 100 100 100 100 200 200 300 300 19 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 82 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 93 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 61 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 86 100 100 100 100 100 100 300 200 300 300 5 500 200 200 100 100 200 200 200 200 200 83 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 90 100 100 100 100 100 100 200 300 400 400 87 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 94 100 100 100 100 100 100 200 300 400 400 97 200 100 100 100 100 200 200 300 400 400 80 500 300 100 100 100 100 100 100 200 200 88 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 85 500 300 100 100 100 100 100 100 200 200 89 100 100 100 100 100 100 150 200 300 300 68 100 100 100 100 100 100 200 300 400 400 30 200 100 100 100 100 100 150 200 300 300 28 200 100 100 100 100 100 150 200 300 300 26 200 100 100 100 100 100 150 200 300 300
投影检测量化气溶胶光学厚度，用于高空间分辨率光学图像的大气校正
摘要：光学遥感数据的大气校正需要确定气溶胶和气体的光学特性。提出了一种方法，该方法允许从无云情况下的投影像素中以低于 5 m 的空间采样间隔检测光学遥感数据的气溶胶散射效应。导出的气溶胶光学厚度分布用于改进大气补偿。第一步，一种新颖的光谱投影检测算法使用光谱指数确定阴影区域。对投影掩模的评估显示整体分类准确率在 80% 的水平上。使用这种导出的阴影图，将 ATCOR 大气补偿方法迭代应用于阴影区域，以找到最佳气溶胶量。通过分析完全阴影像素与直接照明区域的物理大气校正来找到气溶胶光学厚度。基于阴影的气溶胶光学厚度估计方法 (SHAOT) 在机载成像光谱数据以及摄影测量数据上进行了测试。对于所研究的测试案例，使用这种导出的气溶胶光学厚度进行大气校正的反射率值的精度可以从 3-4% 提高到优于 2% 的水平。
具有各种基板厚度的微带天线
基板厚度 6.1 简介................ ............. 6-1 6.2 带宽定义。6.3 根据测量结果确定带宽 6.4 计算薄天线元件的阻抗带宽。6.5 计算厚天线元件的带宽.... 6.6 结果与讨论 6.7 结论
