非线性光学频率转换与非线性介质相互作用以生成新频率,是现代光子系统中的关键现象。然而,这些技术的主要挑战在于难以调整在给定材料中驱动这种影响的非线性电敏感性。作为一种对光学非线性的动态控制,这很大程度上仍然局限于研究实验室,从而将其实际用作用作光谱工具。在这项工作中,我们旨在通过探索两种潜在的机制来推动具有可调非线性响应的设备的开发,以在二维材料中对二阶光学非线性进行电力。具体来说,我们考虑了两种配置:在第一个材料中,材料本质上并未表现出第二谐波生成(SHG),但这种反应是由外部场引起的;第二,外场会诱导已经表现出SHG的材料中的掺杂,从而改变了非线性信号的强度。在这项工作中,我们使用实时的AB-Initio方法研究了这两种配置,但在平面外的外部场上,包括屏蔽的电子电子相互作用中掺杂引起的变化的影响。然后,我们讨论当前计算方法的局限性,并将我们的结果与实验测量进行比较。
由GAAS底物上的分子束外延生长的外延结构由6个周期Al 0组成。8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器(下视镜),A 350 nm Al 0。 45 GA 0。 55作为核心和4个周期Al 0。 8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器(上镜)。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式 (s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。 48 GA 0。2 as/al 0。25 GA 0。 75作为Bragg反射器(下视镜),A 350 nm Al 0。 45 GA 0。 55作为核心和4个周期Al 0。 8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器(上镜)。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式 (s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。 425 GA 0。75作为Bragg反射器(下视镜),A 350 nm Al 0。45 GA 0。 55作为核心和4个周期Al 0。 8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器(上镜)。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式 (s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。 445 GA 0。55作为核心和4个周期Al 0。8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器(上镜)。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式 (s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。 48 GA 0。2 as/al 0。25 GA 0。 75作为Bragg反射器(上镜)。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式 (s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。 425 GA 0。75作为Bragg反射器(上镜)。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式 (s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。 475作为Bragg反射器(上镜)。两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制,也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。因此,泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线,允许单波导相匹配条件Δβ(0)= 0(等式(s6)下面)要在关注的光谱范围内满足。外延结构是通过分子束外延生长的,样品通过电子光刻(使用高分辨率HSQ抗性)处理,然后是ICP干蚀刻。SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。7 mm -1在TE极化中,C TM = 2。4
摘要在这项研究中,我们发现了一种位于等离子体光子晶体(PPC)和传统光子晶体之间的界面上的边缘状态,该边缘取决于光子带隙的特性,而不是表面缺陷。模拟和理论分析表明,通过调整血浆密度,我们可以改变PPC的光子带隙的拓扑特征。这使其与传统PC的光子带隙不同,从而激发或关闭拓扑边缘状态。我们进一步讨论了血浆参数对边缘状态特征的影响,结果表明,随着血浆密度的增加,PPC的第一个光子带隙(PBG)关闭然后重新开放,从而导致频段反转和PPCS PBG特性的变化。我们可以通过等离子体控制边缘状态的产生,并调整边缘状态的频率和强度。在边缘状态出现后,随着等离子体密度的进一步增加,PPC的第一个PBG将向高频转移并加深。边缘状态的频率将转向更高的频率,其强度也会增加。我们通过增加阵列数量来增加PPC的第一个PBG深度,并发现当PPC阵列的数量增加时,只有边缘状态的强度会增加,而频率保持不变。因此,可以通过血浆密度和阵列数量参数来实现边缘状态频率和强度的灵活调整。我们的研究证明了血浆光子晶体中拓扑边缘状态的特性,我们认为这可以为基于边缘状态的应用提供一些指导。
摘要:由于成本效益和易于操作,室温长波红外(LWIR)检测器比低温溶液优先。当前未冷却的LWIR探测器(例如微量体计)的性能受到降低的灵敏度,缓慢的响应时间和缺乏动态光谱可调性的限制。在这里,我们提出了一个基于石墨烯的有效室温LWIR检测器,利用其可调的光学和电子特性,具有高检测性和快速响应时间。固有的弱光吸收可以通过与光腔耦合的图案化石墨烯上的狄拉克等等离子增强。通过不对称载体生成环境,通过Seebeck效应将吸收的能量转化为光伏。此外,通过静电门控实现8-12μmLWIR带中的动态光谱可调性。拟议的检测平台铺平了新一代未冷却的基于石墨烯的LWIR光电探测器,用于诸如分子传感,医学诊断,军事,安全和空间之类的广泛应用。关键字:红外探测器,石墨烯,二维材料,狄拉克等离子,光热效应
量子通信背景:二维材料中的单光子发射器 (SPE) 已成为量子技术和量子通信的有前途的平台。这些发射器能够产生单个光子,这对于安全通信、量子计算和其他需要操纵量子态的应用至关重要。过渡金属二硫属化物 (TMD) 等二维材料由于其原子级薄性质、强激子效应以及与其他量子器件集成的潜力,为实现 SPE 提供了独特的环境。在这些材料中,缺陷、应变和局部激子可以捕获电子和空穴,从而导致单光子的发射。此外,二维材料提供可调的电子和光学特性,可以更好地控制发射特性,例如波长和偏振。此外,基于二维材料的 SPE 的可扩展性和与现有光子和光电器件的集成使其成为未来量子技术的有力候选者。
微/纳米级激光器遍及整个可见光谱,尤其是红色,绿色和蓝色的光谱,不仅对于各种光学设备,而且在可见的色彩通信,多色荧光感应中以及波长的多重效率上都具有重要的应用。尽管采用了多种方法,片上白光发射,甚至是红色,绿色和蓝色的多色激光器,但仍遇到了微型纳米结构中的巨大挑战。在此,使用化学蒸气沉积方法成功制备了CDS X SE 1-X,CD和ZnS微型Tripod结构。这些微丝脚架的微型发光(μ-PL)光谱和PL映射分别在630、508和460 nm处揭示了各种排放。此外,基于这些组成可调的三脚架的白光排放是通过终端耦合结构系统实现的。此外,从这些微丝脚架的三个腿上清楚地观察到可调激光器的室温模式,低阈值约为48.39μjcm-2,高质量系数为1227.3。基于微脚架的激光器的实现可能为高度集成的光子电路和通信提供了一种创新的方式。
在此报告,报告了从三肽到Achiral网络超分子有机框架(SOF)的手性转移,基于构造式踩踏置构,它不仅显示了高度选择性的可逆性刺耳性转移(还显示出近来的nir nir nir cornir cornir cornir cornir cornir cornir cornir nir nir nir nir nir,Taking advantage of macrocyclic confinement, CB[8] separately encapsulated two kinds of tetracationic bis(phenothiazines) derivatives (G1, G2) at 2:1 stoichiometric to form organic 2D SOFs, efficiently enhancing 12.6 fold NIR luminescence and blueshifted from 705 to 680 nm for G1, and redshifted G2分别为695至710 nm。毫不偶然地,三种肽与两种非毒剂非共价框架(G1/CB [8]或G2/CB [8])表现出不同的圆二色性信号,其基于不同的结合模式和效果的奇异式旋转模式,并取得了良好的chirition contrirect and y ryflative contrirative trapprAMECTRAMEC,在G2/CB的量度最多46.2倍,量子产率(QY)从0.71%增加到10.29%[8],显示可逆性的手性转移和在热刺激下可调的NIR荧光。因此,当前的研究已实现了从三肽到SOF的可控手性转移,并增强了可调的NIR荧光的能力,后者成功地应用于热反应性手性手性逻辑门,信息加密和细胞成像中。
国家固体微观结构实验室,物理学学院,材料科学和智能工程学院,南京大学高级微观结构合作中心,南京大学,南京210093,B北京国民北京国家实验室,北京国民实验室,北京凝聚力物理学,物理学,研究所,中国北非科学院,北非。 d在上海微型系统与信息技术研究所(SIMIT),中国科学学院,上海200050年中国E上海同步辐射设施,上海高海高级研究所中国科学院,中国科学院中国科学院,中国科学院,中国科学院,中国科学学院,中国国家科学院,中国纽约州纽约大学及化学实验室,CORIDIANTION,COMODIANTION,CONEDINAL NENAN CONEMINISTION,CHICORINATION CHICORINIAND,COMODINAIDE,CHICORINATY CONIDIANT,CHICORINATY CONIDINAL,CHICONINIDER,南京210023,中国Nanjing 211806,中国h国家同步加速器辐射实验室,中国科学技术大学,Hefei 230029,中国I Songshan Lake材料实验室,Dongguan 523808,中国
摘要:我们提出了一种自下而上的成功方法,设计了一种通用的等离子体增强原子层沉积 (PEALD) 超循环配方,以在 150°C 的相对低温下生长具有可调成分的高质量铟镓锌氧化物 (IGZO) 薄膜。原位实时椭圆偏振表征与非原位互补技术相结合,已用于优化薄膜的沉积工艺和质量,方法是识别和解决生长挑战,例如氧化程度、成核延迟或元素组成。开发的超循环方法通过调整超循环过程中的子循环比,可以轻松控制目标成分。与其他产生非晶态薄膜的低温沉积技术相比,我们在 150°C 下的 PEALD-IGZO 工艺可产生近乎非晶态的纳米晶态薄膜。通过超循环 PEALD 方法在低温下制备 IGZO 薄膜可以控制厚度、成分和电性能,同时防止热诱导偏析。关键词:IGZO、PEALD、超循环、XPS 深度剖析、电流密度
来源:澳大利亚基础地图地球科学;国家环境意义数据库的物种分布数据物种。警告:本地图中提供的信息已由一系列组和机构提供。虽然已竭尽全力确保准确性和完整性,但没有保证,也没有责任因错误或遗漏而承担的责任,而英联邦则不承担与此处包含的任何信息或结果有关的任何信息或建议的责任。物种分布映射:物种分布映射类别仅表示指示,旨在捕获(a)代表该物种最近观察到的位置(已知发生的)或与这些位置紧邻的栖息地(可能发生)的栖息地或地理特征; (b)涵盖所有可能为物种提供栖息地的区域的广泛环境包膜或地理区域(可能发生)。这些存在类别是使用广泛的物种观测记录,国家和区域尺度环境数据,环境建模技术和有记录的科学研究创建的。