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被不可穿透的球形腔限制的多个电子原子的能态、振子强度和极化率
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steicoflex柔性木纤维腔绝缘
2.5基本材料/辅助材料steicoflex的主要成分是区域可持续林业的木纤维。可以将产品分解为以下组件：木纤维：大约。90％的水：大约 4％双组分纤维：大约。 3％铵盐：大约。 7％的steicoflex产品在ECHA候选人名单上包含物质，包括在覆盖范围指令的附件XIV中非常关注的物质（上次修订：07.01.01.2019）超过0.1％，超过0.1％，超过0.1％：no steicoflex产品在类别1a或1B中的其他cmr products no saterecore of cantice not of actecient of cantice not s canties in canteres in cante cartices note nocection 1a或eCHA列表不超过1 a列表。将杀生物剂产物添加到该steicoflex施工产品中，或者已用杀菌剂产品处理（然后，这涉及（EU）杀菌剂产品编号的（EU）法令所定义的处理产品 528/2012）：否90％的水：大约4％双组分纤维：大约。3％铵盐：大约。7％的steicoflex产品在ECHA候选人名单上包含物质，包括在覆盖范围指令的附件XIV中非常关注的物质（上次修订：07.01.01.2019）超过0.1％，超过0.1％，超过0.1％：no steicoflex产品在类别1a或1B中的其他cmr products no saterecore of cantice not of actecient of cantice not s canties in canteres in cante cartices note nocection 1a或eCHA列表不超过1 a列表。将杀生物剂产物添加到该steicoflex施工产品中，或者已用杀菌剂产品处理（然后，这涉及（EU）杀菌剂产品编号528/2012）：否
观察微腔激光器中的增益小针耗散孤子
我们展示了一种在半导体微腔激光器中创建空间局部状态的实验方法。特别是，我们塑造了具有非共振的，脉冲的光泵的准二维微腔激光器的空间增益曲线，以创建由于增益和非线性损耗的平衡而存在的空间局部结构，称为增益拟散的孤子。我们直接探测了这些局部结构的超快形成动力学和衰减，表明它们是在比索秒时尺度上创建的，比激光腔孤子更快的数量级。使用复杂的Ginzburg – Landau模型来重建所有实验观察到的特征和动力学，该模型明确考虑了半导体中的载体密度动力学。
通过腔 QED 中的热原子纠缠态实现热纠缠和隐形传态
量子纠缠作为一种重要资源是量子力学最显著的特征之一，在量子信息论、量子隐形传态[1]、通信和量子计算[2,3]中都发挥着核心作用。由于其基础性作用，在分离子系统之间产生纠缠态是一个重要课题。近年来，已提出了多种产生纠缠态的方法，其中之一就是 Jaynes-Cummings 模型 (JCM)。JCM 解释了量化电磁场和原子之间的相互作用 [4]。JCM 是一个简单但适用的工具。在过去的二十年里，人们致力于将 JCM 应用到量子信息[5-7]和量子隐形传态[8]中。由 JCM 诱导的纠缠态已被用作量子通道 [9]。 Zang 等人 [10] 利用两能级原子与大失谐单模腔场相互作用，将二分非最大纠缠态转变为 W 态。原子与单模电磁腔场相互作用的纠缠动力学已被研究 [11]。由于 JCM 在量子光学中的重要性，它已被扩展
腔量子电动力学的量子工具箱
本论文描述了一种定制的腔量子电动力学 (QED) 工具箱，用于光学微柱中的量子点 (QD) 发射器。该工具箱是为 MATLAB® 开发的，它允许使用全腔 QED 模型或有效绝热哈密顿量来仅与 QD 子空间一起工作。该工具箱模拟连续和脉冲波状态下的输出强度、一阶和二阶相关性以及通量谱密度。结果表明，与完整模型相比，绝热模型降低了计算成本，并允许在 QD 和腔之间的弱耦合状态下执行精确的量子光学模拟。为了使近似结果令人满意，腔体的衰减时间必须比其他子系统（包括 QD 动力学和入射场）更快：QD 的 Rabi 频率必须比腔体的衰减率慢得多，而对于入射场，其演化必须比腔体中的光子寿命慢。这项工作还可以应用于 1-D 光子晶体波导和纳米腔中的激发偶极子等更一般的领域，并且可以推广到更复杂和更现实的系统。这包括各向异性中性量子点的描述（由 3 级系统描述）或具有自旋自由度的带电量子点（由 4 级系统建模），同时考虑腔体和输入/输出场的极化自由度。
半导体微腔激子极化激元耦合谐振子分析
太赫兹 (THz) 时域光谱有助于深入了解半导体异质结构中的电子动力学。高场 THz 光谱探测 GaAs 量子阱 (QW) 系统的激子非线性响应，并能够在时域中测量其相干动力学。因此，THz 光谱可以让人们探索多体相互作用的基本特性以及半导体纳米器件技术的潜力。这项工作使用计算方法分析了半导体微腔中的光物质相互作用。当 QW 微腔中的激子与腔光子强耦合时，会形成一种称为激子极化子的新准粒子。本论文表明，具有光学和 THz 激发的经典耦合谐振子可用作模型来模拟激子极化子动力学及其量子相干现象。通过采用激子模式的时间相关衰减和改变光脉冲和 THz 脉冲之间的延迟，演示了激子-光子耦合系统的时间演化。由于强光物质杂化，在频谱中观察到正常模式分裂。最后，将本工作计算出的激子-极化子振荡与使用半导体布洛赫方程获得的参考计算结果进行了比较。
使用深度学习对胶质母细胞瘤患者进行全自动脑切除腔描绘以定义放射靶体积
背景：自动脑肿瘤分割方法是一种计算算法，可从多模态磁共振成像 (MRI) 中勾画出肿瘤轮廓。我们介绍了一种使用深度学习 (DL) 技术对多形性胶质母细胞瘤 (GBM) 患者的切除腔 (RC) 进行自动分割的方法及其结果。方法：纳入 30 名 GBM 患者的术后、有无造影的 T1w、T2w 和液体衰减反转恢复 MRI 研究。三位放射肿瘤学家手动勾画了 RC 以获得参考分割。我们开发了一种 DL 腔分割方法，该方法利用所有四个 MRI 序列和参考分割来学习执行 RC 勾画。我们根据 Dice 系数 (DC) 和估计体积测量值评估了分割方法。
强偏振量子阱红外光电探测器...
多光谱和/或极化成像是下一代红外摄像机不可避免的要求。1–9与单色/全球成像相比，狭窄和多光谱的成像可以提供更丰富的对象信息，从而确定对象的绝对温度，并降低相机对大气条件的敏感性。几个相邻光谱通道的组合有助于在复杂的环境中检测到埋藏的物体。5人工对象（例如金属和玻璃）通常具有与天然物体的极化特性不同的。因此，获取极化信息有可能识别某些对象，被认为是提高识别效率并减少错误警报的重要手段。2–4传统的多光谱和极化技术基于单个光谱焦平面阵列，光谱仪和/或极化器的掺入，这些光谱平面阵列，光谱仪和/或极化器通常需要高成本的机械扫描仪器和额外的空间。这些附加
腔基量子网络中的拓扑量子行走
摘要 我们提出了一种实现离散时间量子行走和模拟基于腔的量子网络中拓扑绝缘体相的协议，其中单个光子是量子行走者，采用多个腔输入输出过程来实现偏振相关的平移操作。可以通过调整单光子偏振旋转角度来模拟不同的拓扑相。我们表明，通过测量最终的光子密度分布可以直接观察到拓扑边界态和拓扑相变。此外，我们还证明了这些拓扑特征对实际缺陷具有很强的鲁棒性。我们的工作为使用基于腔的量子网络作为量子模拟器来研究离散时间量子行走和模拟凝聚态物理开辟了新的前景。
按需量子状态转移和远程微波炉记忆之间的纠缠
通过传播光子耦合孤立的量子系统是量子科学1，2中的一个中心主题，具有开创性应用的潜力，例如分布式，易于故障的量子计算3 - 5。迄今为止，光子已被广泛用于实现高保真远程纠缠6 - 12和州转移13 - 15，通过补偿效率低下的条件，这是一种从根本上概率的策略，对通信率限制了限制。相比之下，在这里，我们在实验上实现了确定性，直接量子状态转移的长期提议16。使用有效的，参数控制的发射和微波光子的吸收，我们显示了按需，高保真状态的转换和两个分离的超导腔量子记忆之间的纠缠。传输速率比任何一个内存中的光子损失率要快，这是复杂网络的基本要求。通过在多光子编码中转移状态，我们进一步表明，使用腔记忆和与状态无关的转移会产生引人注目的操作性，从而确定性地减轻传输损失，并纠正量子误差。我们的结果为跨网络确定性量子通信建立了令人信服的方法，并将实现超导量子电路的模块化缩放。直接量子状态转移是一种快速而确定性的方案，用于与量子网络中传播光子的量子通信16。在此协议中，发送节点以形状的光子波袋排放量子状态，然后被接收节点吸收。这需要在光与物质之间进行强，可调节的效果，以及在共享通信频率下的有效传递；到目前为止，由于光子耦合和传递8的效率低下，光网络中的状态转移已经高度概率。相比之下，超构型微波电路可以将低损耗与强耦合结合在一起。这个平台非常适合实现按需状态转移，因此可以以模块化的方式扩展量子设备。为此，成功接口的微波记忆和传播模式已成功实现受控的光子发射17 - 20和吸收21 - 23。由于需要高效，频率匹配的光子传输所带来的困难，因此，确定性量子在距离处的目标仍然难以捉摸。